32-光电效应测普朗克常数
实验三十二 光电效应测普朗克常数
普朗克常数h值是自然界中一个非常重要的普适常数;能有什么样的方法能比较方便而又较正确地测出它呢?这就是用光电效应的实验方法.该实验方法不但第一次测量了普朗克常数,还证实了爱因斯坦的光电效应方程.
一、 实验目的
1( 观察光电效应现象并加深对光的量子性的理解;
2( 学习验证爱因斯坦光电效应方程的实验方法,并求出普朗克常数。
二、 实验仪器
GP—1型普朗克常数测定仪。该仪器主要由下面四大部分组成:GGQ型高压汞灯光源、GDH-1型光电管、NG型组合滤色片、微电流放大器。
三、 实验原理
以合适频率的光在金属表面照射,会有电子从其表面逸出,这种现象称为光电效应现象。观察光电效应的实验示意图如图32,1所示。T为光电管,它是一个内部抽为真空的玻璃管,内装两个金属电极:阳极A和阴极K。S双刀双掷换向开关,G为微电流计,R为K
滑线变阻器,通过S与R调节,可使A、K之间获得一个从,U,,U连续变化的电压。当K
用一束频率为,强度为P的单色光照射电极K时,因光电效应而产生的光电流可用电流计G测量。光电效应有以下基本规律:
I1( 光强度一定时,随光电管两端电压的增大,光电流趋于一个饱和值,光强不同,饱和电S
I流也不同。饱和电流I与光强成正比。 SS
2( 光电管两端加反向电压时,光电流迅速减小,直至反向电压达到U时,光电流才为零,Uαα
称为截止电压。这表明此时具有最大动能的光电子被反向电场所阻挡,则有 2 mv/2= eUɑ (32,1) max
实验表明光电子的最大动能与入射光强无关,只与入射的频率有关.
3( 入射光频率,改变时,截止电压U也随之改变,U与,成线性关系如图32,2所示.实验表αα
明,无论光多么强,只有当入射光频率大与时 ,,c
才能发生光电效应, ,称为截止频率.对于不同 c
金属的阴极,的值也不同.但这些直线的斜率都 c
相同.
4( 照射到光阴极上的光无论怎么弱,几乎在开始照射 -9的同时就有光电子产生,延迟时间最多不超过10
秒.上述光电效应的实验规律用光的波动理论无法
解释。但爱因斯坦用光量子理论成功地解释了它们。
爱因斯坦认为一束频率为的光,实质上是大量的 ,
“光子”运动所形成。每个光子的能量为:
,,h,
h称为普朗克常数, 图32,1
当频率为,的光照射在金属表面时,金属中一个电子吸收一个光子的全部能量,一部分用来克服金属表面对电子的束缚而逸出金属表面,剩余的能量就成了该电子逸出后的动能。
12即 E=,h,,A mVK2
这里 m,电子质量,V,电子逸出金属表面后的初速度; A,电子逃逸金属表面所作的功
12我们把光照射而逃逸出的电子称为光电子。因为光电子有初动能E=,所以要使mVK2所有光电子不能到达光电管的阳极,光电管两极应加上反向电压,反向电压的最小值应满足:
12 eU,,0 mV2
1
U这个反向电压称为截止电压,故有 a
12U e,,0 mVa2
,19这里e为电子电量 e=1.60×10C。
根据爱因斯坦方程又有:
12, mv=h-A (32,2) max2
, 故可得 eUɑ= h-A
hA Uɑ= (32,3) (,,)eh
由于金属逸出功反映金属的固有属性,
与入射光频率无关。故可令式(32-3)改写为:
h Uɑ= (32,4) 图32,2 (,,,)0e
h, 可见截止电压Uɑ与入射光频率成正比关系,其斜率k=是一正常数。实验时只需测出e
,不同频率下的Uɑ—直线,求出斜率k后即可求出h值。
四、 实验内容及步骤
1( 测试前的准备工作
(1) 如图32,3所示,将光源、光电管暗盒相对放置,光源离暗盒约为20,40cm,微电流放
大器放置在适当的位置。
图32,3
(2) 一般光电管的伏安特性曲线应从负电压做起,因此,需将测量放大器的开关和旋钮置于下
列位置:电流极性置“-”,工作选择置“DC”,电压极性置“-”,电压量程置“-3”,电压
调节逆时针方向调至最小,并将倍率开关置于“短路”档(若无此档,则置于”零位”档),
扫描位移旋钮不动。
(3) 接通汞灯电源、微电流放大器电源,预热20-30分钟。待预热充分后,先调整仪器零点,
即调节“零点”旋纽,使微安表指零。再校正仪器“满度”,倍率开关在“满度”档,调
节”满度”旋钮,使微安表满度。 图32,3
2. 测量光电管的暗电流
(1) 连接好光电管暗盒与测量放大器之间的屏蔽电缆、地线和阳极电源线,遮光罩不取下,并
,7,6在暗盒上遮一块布罩。测量放大器“倍率”旋钮置于“×10”或“×10”档。 (2) 顺时针缓慢旋转“电压调节”旋钮、并合适地改变“电压量程”和“电压极性”开关。仔
细
记录
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从-3V,+3V不同电压下的相应电流值(电流值=倍率×电表读数×μA),此时所读
得的值即为光电管的暗电流。
3. 手动测量光电管的I-U特性
光电管的理想I-U 特性曲线如图32,4所示,但实际的I-U 特性曲线如图32,5所示 ,
2
它比图32,4更复杂,
图32,4 图32,5
手动测量光电管I-U特性的步骤是: ,6,5(1) 先将“倍率”旋钮置于×10或×10,再将光源出射孔对准光电管暗盒窗口,取下光
电管暗盒窗口上的遮罩,换上滤光片。然后,取下光源出光孔上的暗盖。电压调节从-3V
调起,缓慢增加,先观察一遍改变电压过程中,电流的变化情况,记下电流出现“抬头”
点附近的电压范围,以便多测几个实验点。
(2) 在上述工作的基础上,依次换上不同的滤色片(切忌改变光源和光电管暗盒之间的位置),
仔细读出在不同频率入射光照射下,不同电压情况下的光电流值(在反向电流开始有明显
变化的地方可多测几组数据)。在电压增加的过程中,若发现电流急速上升时,则后面各点
的电压就不必测量了。
(3) 在测量的过程中,如发现微安表指针来回晃动,不能稳定读数位置。则需将放大器“倍率”
,5,4旋钮置于10或×10档,(因为微安表中的电流大小与通过滤色片的光强度有关,即
与光源、光电管的距离有关)。
五、 预习思
考题
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1、 爱因斯坦光电效应方程的物理意义是什么,
2、 光点效应的实验规律有哪些,
3、 什么是截止频率,什么叫截止电压,实验中如何确定截止电压,
4、 为了减小测量截止电压的误差,在实验过程中应采取哪些措施,
5、 如何由光电效应测量普朗克常数,
6、 光电管的伏安特性曲线是什么含义,
六、 测试记录与数据处理
1( 测试记录表格
表32,1 伏安特性曲线测量数据表
,6距离 L=__cm, 光阑孔径 =5mm 单位 U:(V); I:(10μA) ,
1 2 3 4 5 6 7 8 9
U 黄577 nm I
U 绿546 nm I
U 蓝436 nm I
U 紫405 nm I
U 紫外365nm I
3
表32,2 截止电压测量数据表
波长(nm) 577 546 436 405 365
14,(,10Hz) 5.20 5.49 6.88 7.41 8.22 i
Uɑ(V)
2. 数据处理
(1) 将测量数据填入表32,1中。
(2) 取25×20cm大小的坐标纸,根据表32,1画出不同光照频率下的伏安特性曲线。从图
上认真寻找每条曲线上的光电流开始出现的“抬头点”,确定截止电压Uɑ,然后记入
表32,2中。
(3) 以Uν作图,如果光电效应遵从爱因斯坦光电方程,则Uɑ,关系曲线应是一条,,iai
,Ua直线,此时由图得到直线可求出其斜率β=。及普朗克常数h=eβ.并算出实验值h,,
,34与公认值h之间的误差。(公认值h=6.63×J?S) 10
七、 注意事项
1( 光电管阴极应避免强光照射。更换滤光片时,先将汞灯出光孔遮盖住,然后再更换滤光片。 2( 微电流放大器及汞灯必须充分预热,然后才能开始测量,汞灯一旦点亮,不要随意关闭。 3( 实验时应测出暗电流和本底电流(外界漫反射光照在光电管引起),在作图时消除其影响。 4( 实验完毕后,光电管应立即加上遮光罩。
八、 习题
1( 光电管为什么要装在暗盒中,而且光电管窗口上还装有5mm的光阑,不测量时,为什么,
还要用遮光罩盖住光电管的窗口,
2( 在光电管的伏安特性曲线中,为什么实测曲线比理论曲线位置要下移一些,光电管的反向
光电流是怎样产生的,
3( 微电流放大器倍率开关换挡前后电压表读数不同,应如何修正,
4