课 时 授 课 计 划
第三十五次课
【教学课题】：§3-7 纯弯曲的梁的正应力
【教学目的】： 掌握纯弯曲的梁的正应力
【教学重点及处理方法】： 纯弯曲的梁的正应力
处理方法：详细讲解
【教学难点及处理方法】：纯弯曲的梁的正应力的应用
处理方法： 结合例题分析讲解
【教学方法】: 讲授法
【教具】：
【时间分配】： 引入新课 5min
新课 80 min
小结、作业 5min
第三十五次课
【提示启发 引出新课】
在上次课中已经讨论剪力图和弯矩图的绘制及他们之间的关系。在这次课中讨论纯弯曲的梁的正应力的计算。
【新课内容】
§3-10 纯弯曲时梁的正应力
在平面弯曲时，工程上近似地认为梁横截面上的弯矩是由截面上的正应力形成的，而剪力则由截面上的切应力所形成。本章将在梁弯曲时的内力分析的基础上，导出梁弯曲时的应力与变形的计算，建立梁的强度和刚度条件。
为了研究梁横截面上的正应力分布规律，取一矩形截面等直梁，在表面画些平行于梁轴线的纵线和垂直干梁轴线的横线。在梁的两端施加一对位于梁纵向对称面内的力偶，梁则发生弯曲。梁任意横截面上的内力只有弯矩而无剪力，这种弯曲称为纯弯曲，这种梁称为纯弯曲梁。
通常从变形的几何关系、物理关系和静力平衡条件三个方面来推导出纯弯曲梁横截面上的正应力公式。
一、实验观察
梁发生弯曲变形后，我们可以观察到以下现象：
1、横向线仍是直线且仍与梁的轴线正交，只是相互倾斜了一个角度
2、纵向线（包括轴线）都变成了弧线。
3、梁横截面的宽度发生了微小变形，
根据上述现象，可对梁的变形提出如下假设：
① 平面假设：梁弯曲变形时，其横截面仍保持平面，且绕某轴转过了一个微小的角度。
② 单向受力假设：设梁由无数纵向纤维组成，则这些纤维处于单向受拉或单向受压状态。
可以看出，梁下部的纵向纤维受拉伸长，上部的纵向纤维受压缩短，其间必有一层纤维既不伸长也木缩短，这层纤维称为中性层。中性层和横截面的交线称为中性轴，即图中的Z轴。梁的横截面绕Z轴转动一个微小角度。
二、变形的几何关系
图中梁的两个横截面之间距离为dx，变形后中性层纤维长度仍为dx且dx=ρdθ。距中性层为y的某一纵向纤维的线应变ε为：
即梁内任一纵向纤维的线应变ε与它到中性层的距离y成正比。
三、变形的物理关系
由单向受力假设，当正应力不超过材料的比例极限时，将虎克定律代入上式，得：
可见矩形截面梁在纯弯曲时的正应力的分布有如下特点：
① 中性轴上的线应变为零，所以其正应力亦为零。
② 到中性轴距离相等的各点，其线应变相等。根据虎克定律，它们的正应力也相等。
③ 在图示的受力情况下，中性轴上部各点正应力为负值，中性轴下部各点正应力为正值。
④ 正应力沿y轴线性分布。最大正应力（绝对值）在离中性轴最
四、梁纯弯曲时横截面上正应力的分布规律
1、纯弯曲时梁横截面上只有正应力而无切应力。
由于梁横截面保持平面，所以沿横截面高度方向纵向纤维从缩短到伸长是线性变化的，因此横截面上的正应力沿横截面高度方向也是线性分布的。
以中性轴为界，凹边是压应力，使梁缩短，凸边是拉应力，使梁伸长，横截面上同一高度各点的正应力相等，距中性轴最远点有最大拉应力和最大压应力，中性轴上各点正应力为零。
2、梁纯弯曲时正应力计算公式
在弹性范围内，经推导可得梁纯弯曲时横截面上任意一点的正应力为
在中性轴上 y=0，所以=0 ；当y=ymax 时，=max 。最大正应力产生在离中性轴最远的边缘处，
或
__________横截面对中性轴z的抗弯截面模量mm3)
计算时， M和y均以绝对值代入，至于弯曲正应力是拉应力还是压应力，则由欲求应力的点处于受拉侧还是受压侧来判断。受拉侧的弯曲正应力为正，受压侧的为负。
弯曲正应力计算式虽然是在纯弯曲的情况下导出的，但对于剪切弯曲的梁，只要其跨度L与横截面高度h之比L/h ＞5，仍可运用这些公式计算弯曲正应力。
5、惯性矩和抗弯截面模量
简单截面的惯性矩和抗弯截面模量计算公式
6、梁纯弯曲时的强度条件
对于等截面梁，弯矩最大的截面就是危险截面，其上、下边缘各点的弯曲正应力即为最大工作应力，具有最大工作应力的点一般称为危险点。
梁的弯曲强度条件是：梁内危险点的工作应力不超过材料的许用应力。 运用梁的弯曲强度条件，可对梁进行强度校核、设计截面和确定许可载荷。
例7－6 在例7－3中的简支梁，若选用D=100mm，d=60mm的空心圆形截面钢制造，已知梁的跨度l=3m，a=1m，b=2m，集中载荷F=25kN，许用正应力[]=200MPa。 不计梁的自重，试校核该梁的强度。
【小结】： 纯弯曲的梁的正应力
【作业】：5
【后记】：
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