大学物理 经典力学部分归纳总结

null第一单元第一单元经典力学归纳总结SCECQA Self-study Communion Explain Conclusion Question ArgumentationSCECQA Self-study Communion Explain Conclusion Question Argumentation自主学习：研读教材、找问题、记读 书 关于书的成语关于读书的排比句社区图书漂流公约怎么写关于读书的小报汉书pdf 笔记 哲学笔记pdf明清笔记pdf政法笔记下载课堂笔记下载生物化学笔记PDF 交流探讨：同寝室、同班同学课下交流探讨 讲解重点：讲解重点难点问题、拓展知识面 归纳总结：知识点、解题指导、典型题 分析 定性数据统计分析pdf销售业绩分析模板建筑结构震害分析销售进度分析表京东商城竞争战略分析 提出问题：将不懂的、有兴趣的问题提出来 讨论争辩：围绕重点问题展开讨论加深理解 知 识 点 回 顾知 识 点 回 顾第一章 质点运动学 —— 怎样动？7、伽利略坐标变换、速度变换、加速度变换？（定理）1、质点？2、确定质点位置的 方法 快递客服问题件处理详细方法山木方法pdf计算方法pdf华与华方法下载八字理论方法下载 ？3、运动学方程？4、位移、速度、加速度？5、角量与线量的关系？6、运动叠加原理？坐标法位矢法自然法运动学部分解题指导运动学部分解题指导 2、已知加速度和初始条件，求速度、位移、路程和运动方程（或已知速度和初始条件，求位移、路程和运动方程），用积分法。1、已知运动方程，求速度，加速度，用微分法。 两大类型注意运用 “分离变量” 和 “恒等变换”知 识 点 回 顾知 识 点 回 顾1、物体为什么动？2、牛顿三定律？3、牛顿定律的瞬时性、矢量性？第二章 质点动力学 —— 为什么动？4、牛顿定律适用范围？5、力的叠加原理？6、常见力？ 基本力？（质心运动定理）惯性？ 力？知 识 点 回 顾知 识 点 回 顾第三章 动量守恒定律和能量守恒定律作功是一个过程量 能量是一个状态量1、功和能 联系与区别 功是能量交换或转换的一种度量2、变力作功元功：3、功率null4、保守力作功与势能概念：弹性势能重力势能万有引力势能 由势能求保守力null5、力矩、角动量 7、三个定理：6、一个原理：功能原理 动量定理：动能定理： 角动量定理：力矩定义：角动量：null 8、三个守恒定律 机械能守恒定律： 动量守恒定律： 角动量守恒定律： 条件：条件：条件：或或或null11、碰撞定律10、质心运动定理 9、质心（质量中心）：在研究质点系统问题中，与质点系统质量分布有关的一个代 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 点，它的位置在平均意义上代表着质量分布中心。 质心的速度： 质心的加速度：一、基本概念 一、基本概念 1、刚体 2、刚体的平动 3、刚体绕定轴转动第四章 刚体的转动 4、角速度矢量 5、刚体的转动动能6、刚体的转动惯量7、刚体的角动量 null8、力矩的功9、功率 二、基本规律 basic law二、基本规律 basic law1、转动定律 law of rotation（相当于 ） 刚体所受到的对于给定轴的总外力矩等于刚体对该轴的角动量的时间变化率2、转动动能定理 null3、定轴转动刚体的角动量定理 转动物体所受合外力矩的冲量矩等于在这段时间内转动物体角动量的增量——角动量定理。4、定轴转动刚体的角动量守恒定律若则null5、平行轴定理6、垂直轴定理动力学部分解题指导动力学部分解题指导动力学部分习题一般分为四大类： 第一类是牛顿第二定律的应用，主要是求解质点系中任一个质点所受的力和加速度 第二类问题是冲量和动量关系式的应用，主要用来求解质点系中任一个质点的速度、位移、冲量、动量增量。 第三类是功能关系式的应用，主要用来求解质点系中任一质点的速率、外力对质点系所作的功、非保守内力对质点系的功、质点系势能表达式中的未知量等。 第四类是角动量分量守恒定律的应用。主要求质点系中任一质点的速度。 null第一类是牛顿第二定律的应用其解题步骤为： (1)隔离物体，使每个隔离物体可以视为质点。 (2)受力分析。 (3)选择坐标系。 (4)列运动方程，求解。 第二类问题是冲量和动量关系式的应用解题步骤是： (1)选择所研究的质点系。 (2)确定所研究的过程以及过程的始末状态。 (3)根据过程中外力和所满足的条件确定所用的冲量和动量关系式。 (4)列方程，求解。 null第三类是功能关系式的应用具体的解题步骤为： (1)选择所研究的质点系。 (2)确定所研究的过程以及过程的始末状态。 (3)根据过程中外力的功和非保守内力的功代数和所服从的条件确定所用的功能关系式。 (4)列方程，求解。 第四类是角动量分量守恒定律的应用具体的求解方法是：(1) 、（2）同上。 (3)判断过程中对某点（或某轴）合外力矩是否为零，或者角动量守恒条件是否成立。 (4)若守恒条件成立，确定正方向，列方程，求解 分解综合法：对于较为复杂问题，不是只用一个定理、定律就能解决，要将整个过程分解成几个子过程，对每一子过程应用上述方法。典型习题分析典型习题分析 如图所示，木块A的质量为1.0kg，木块B的质量2.0kg，A、B之间的摩擦系数是0.20，B与桌面之间的摩擦系数是0.30，若木块开始滑动后，它们加速度大小均为0.15m／s2。试问作用在木块B上的拉力F有多大？设滑轮和绳子的质量均不计，滑轮和轴摩擦可不考虑。例题(1)null于是由式（1）和（2），有 解：以地面为参考系。隔离木块A，在水平方向绳子张力T 和木块B施于的摩擦力根据牛顿第二定律列出木块A的运动方程同样，隔离木块B，分析它在水平方向受力情况,列出它的运动方程为null从上两式消去T，得：将式（1）和（4）代入（3），得：null 一个质量为M的梯形物体块置于水平面上，另一质量为m的小物块自斜面顶端由静止开始下滑，接触面间的摩擦系数均忽略不计，图中Ｈ、h、θ均为已知，试求m与Ｍ分离时Ｍ相对水平面的速度及此时m相对于Ｍ的速度。例题(2) 解：选m与Ｍ构成的系统，m沿斜面下滑过程中，在水平方向系统所受的外力为零，故水平方向系统动量守恒；另外，在m下滑过程中只有保守力作功，系统机械能守恒。以Ｖ和v分别表示Ｍ和m分离时两者对地的速度，以Ｖr表示此时m相对于Ｍ的速度。null选如图示坐标系，由动量守恒: 解(1)，(2)式并根据速度变换定理 选水平面为重力势能零参考面，由机械能守恒:可得：null例题(3) 将质量为10kg的小球挂在倾角＝30° 的光滑斜面上(如图)． (1)当斜面以加速度a=g/3，沿如图所示的方向运动时，求绳中的张力及小球对斜面的正压力． (2)当斜面的加速度至少为多大时， 小球对斜面的正压力为零?解（1）取如图所示坐标 由牛顿定律： 由式（1）（2）可解得：（2）当N=0时，null例题(4) 在半径为R的光滑球面的顶点处，一质点开始滑落，取初速度接近于零．试问质点滑到顶点以下多远的一点时，质点离开球面?解：在切向和法向列出牛顿运动定律方程：null式（2）即：当N=0时，由式（1）得代入式（3）得：由于：null例题(5)一链条，总长为 l ，放在光滑的桌面上，其中一端下垂，长度为a ，如图所示，假定开始时链条静止．求链条刚刚离开桌边时的速度．解：当下垂部分长为 x 时，由牛II定律，两边积分：得：（为单位长度的质量）刚体转动解题指导与典型习题分析刚体转动解题指导与典型习题分析 若已知角速度或角加速度及初始条件，求运动方程可用积分法1、运动学问题 刚体绕定轴转动的运动学问题，只涉及圆周运动的角量描述及角量和线量的关系。若已知运动方程，求角速度或角加速度等，可用微分法角速度 null例题(7) 一长为 l ，重为w 的均匀梯子，靠墙放置，如图。墙光滑，地面粗糙, 当梯子与地面成  角时，处于平衡状态，求梯子与地面的摩擦力。 2、刚体的静力学问题 Problem of statics of a rigid body刚体静力学问题应注意刚体平衡时应满足两个条件刚体受合外力等于零整个刚体受合外力矩等于零null解：刚体平衡同时要满足两个条件：解以上三式，得列出分量方程：水平方向：竖直方向：以支点O为转动中心，梯子受的合外力矩：Onull3、转动惯量的计算 Calculation of moment of inertia J由质量对轴的分布决定。null 4、定轴转动的动力学问题 Problem of dynamics of a rotational rigid body around a fix axis 刚体定轴转动的动力学问题，大致有三种类型题。其解题基本步骤归纳为：首先分析各物体所受力和力矩情况，然后根据已知条件和所求物理量判断应选用的规律，最后列方程求解。 第一类：求刚体转动某瞬间的角加速度，一般应用转动定律求解。如质点和刚体组成的系统，对质点列牛顿运动方程，对刚体列转动定律方程，再列角量和线量的关联方程，并联立求解。null第二类：求刚体与质点的碰撞、打击问题。把它们选作一个系统时，系统所受合外力矩常常等于零，所以系统角动量守恒。列方程时，注意系统始末状态的总角动量中各项的正负。对在有心力场作用下绕力心转动的质点问题，可直接用角动量守恒定律。 第三类：在刚体所受的合外力矩不等于零时，比如木杆摆动，受重力矩作用，求最大摆角等一般应用刚体的转动动能定理求解。对于仅受保守力矩作用的刚体转动问题，也可用机械能守恒定律求解。 另 外：实际问题中常常有多个复杂过程，要分成几个阶段进行分析，分别列出方程，进行求解。null长为l ，质量为 m 的均匀杆，在光滑桌面上由竖直位置自然倒下，当夹角为 时（见图），求： （1）质心的速度 （2）杆的角速度例题(6) 解：（1）水平方向不受力，故质心在水平方向不产生加速度，质心原来静止，故质心水平方向的速度为零。只有竖直方向的速度。设任一时刻，质心的位置为：则：null（2）在杆下滑过程中，只有重力作功，故机械能守恒，对任一夹角，有：由于：代入后:经整理，得：null如图，一长为 l ,质量为M的杆可绕支点O转动，一质量为m ，速率为 v0 的子弹，射入距支点为a 的杆内，并留在其中, 若杆的最大偏转角 =300，求子弹的初速率 v0.例题(7)解：此题分两个阶段，第一阶段，子弹射入杆中，摆获得角速度，尚未摆动，子弹和摆组成的系统所受外力对O点的力矩为零，系统角动量守恒：第二阶段，子弹在杆中，与摆一起摆动，以子弹、杆和地地球组成的系统除保守内力外，其余力不作功，于是系统机械能守恒：null由（2）（3）（4）式求得：代入（1）式，得：其中：此题可否用动量守恒处理？null例题(8) 已知质量为M，长为 l 均匀直棒可绕O轴转动，现有质量m 的弹性小球与棒垂直碰撞，试求小球打在什么位置时，O点在水平方向受力为零？小球打在什么范围，O点在水平方向受力向左？小球打在什么范围，O点在水平方向受力向右？解：设小球打在距O点为 a 处，O点受力f 向右。由角动量守恒：由动量定理：即：由式(1)和(3):可见：null 例题(9) 人造卫星绕地球沿椭圆轨道运动，地球中心为椭圆的一个焦点，已知地球平均半径 R= 6378 km，近地距离 l1= 439 km , A1 点速度 v1 =8.10 km , 远地距离 l2 =2384 km , 求A2 点的速度v2 = ?null解：卫星在运行时只受地球对它的引力，方向始终指向地心O, 力的大小只依赖于两点距离（这种力称为有心力），对于O点，力矩为零， 故角动量守恒 卫星在近地点A1 的角动量：卫星在远地点A2 的角动量:因角动量守恒，所以：于是：null习题(10) 已知质量为M，长为 l 均匀直棒可绕O轴转动，静止在平衡位置上，现有质量m 的弹性小球飞来正好与棒下端垂直碰撞，碰撞后使棒摆动最大角度为30°。求（1）设为弹性碰撞，计算小球初速度v0 ; (2)碰撞时小球受到的冲量。解：(1)取小球、棒和地球为系统，由于系统所受外力对O点的力矩为零，所以碰撞前后角动量守恒：( 动量守恒不?） 由于是弹性碰撞，碰撞没有能量损失，其他外力不作功，所以碰撞前后总动能不变。②①①null直棒以角速度开始摆动，到  =30º ， 系统机械能守恒：由式（1）代入式（2），解得：由式（3）得：代入式（5）：当=30º时，①②null(2)由动量定理，碰撞时，小球受到的冲量：方向与v0 相反。由式（4）得：①②null质量为m，半径为b 的小球，由静止从h高无滑动地滚下，并进入半径为a 的圆形轨道。 求 （1）小球到达底部时的角速度和质心的速度。 （2）证明如果 b<