------------------------------------------作者xxxx------------------------------------------日期xxxx菲涅耳公式折反射定律【精品文档】【精品文档】【精品文档】【精品文档】【精品文档】【精品文档】Chapter1理论基础1.1介质中的Maxwell’sequations及物质方程微分形式（1-1）传导电流密度的单位为安培/米2(A/m2)，自由电荷密度的单位为库仑/米2(C/m2)。同时有电磁场对材料介质作用的关系式，即物质方程（或称本构方程）（1-2）麦克斯韦方程组及物质方程描写了整个电磁场空间及全时间过程中电磁场的分布及变化情况。因此，所有关于电磁波的产生及传播问题，均可归结到在给定的初始条件和边界条件下求解麦克斯韦方程组的问题，这也正是用以解决光波在各种介质、各种边界条件下传播问题的关键及核心。1.2积分形式及边界条件由于两介质分界面上在某些情况下场矢量、、、发生跃变，因此这些量的导数往往不连续。这时不能在界面上直接应用微分形式的Maxwell’sequations，而必须由其积分形式出发导出界面上的边界条件。积分形式（1-3）得边界条件为（1-4）式（1-4）的具体解释依次如下（具体过程详见《光学电磁理论》P20）：（1）电场强度矢量的切向分量连续，为界面的法向分量。（2）为界面上的面传导电流的线密度。当界面上无传导电流时，=0，此时的切向分量连续。比如在绝缘介质
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面无自由电荷和传导电流。（3）为界面上的自由电荷面密度。（4）磁感应强度矢量的法向分量在界面上连续。Chapter2电磁波在分层介质中的传播2.1反射定律和折射定律光由一种介质入射到另一种介质时，在界面上将产生反射和折射。现假设二介质为均匀、透明、各向同性介质，分界面为无穷大的平面，入社、反射和折射光均为平面光波，其电场表达式为入射波反射波折射波界面两侧的总电场为：由电场的边界条件，有欲使上式对任意的时间t和界面上均成立，则必然有：（1-5）（1-6）可见，时间频率ω是入射电磁波或光波的固有特性，它不因媒质而异，也不会因折射或反射而变化。（1-7）由于可以在界面内选取不同方向，上式实际上意味着矢量和均与界面的法线平行，由此可以推知，、、与共面，该平面称为入射面。由此可得出结论：反射波和折射波均在入射面内。上式是矢量形式的折、反射定律。将上式写成标量形式，并约掉共同的位置量，可得（1-8）又由于，，，得（1-9）2.2菲涅耳公式折、反射定律给出了反射波、折射波和入射波传播方向之间的关系。而反射波、折射波和入射波在振幅和位相之间的定量关系由Fresnel公式来描述。电场是矢量，可将其分解为一对正交的电场分量，一个振动方向垂直于入射面，称为‘s’分量，另外一个振动方向在（或者说平行于）入射面，称为‘p’分量。首先研究入射波仅含‘s’分量和仅含‘p’分量这两种特殊情况。当两种分量同时存在时，则只要分别先计算由单个分量成分的折射、反射电场；然后根据矢量叠加原理进行矢量相加即可得到结果。（1）单独存在s分量的情形首先规定：电场和磁场的s分量垂直于纸面，向外为正，向内为负。在界面上电场切向分量连续：另外由式（1-5）、（1-6），可得（2-1）在界面上磁场的切向分量连续：注意，如图所示。所以同理有（2-2）非磁性各向同性介质中、的数值之间的关系：那么式（2-1）整理为（2-3）联立式（2-1）（2-3）可得（2）单独存在p分量的情形首先规定：p分量按照其在界面上的投影方向，向右为正，向左为负。根据、的边界条件得：再利用、的数值关系以及正交性，得到综上所述，S波及P波的反射系数和透射系数的表达式为：上面左边的式子就是著名的Fresnel公式。利用折射定律，Fresnel公式还可以写成右边的形式。2.3反射波和透射波的性质2.3.1n1
n2的情况这种情形即由光密媒质入射到光疏媒质的情形。由折射定律可知，把所对应的入射角称为全反射临界角，用表示。即。因此分和两种情况来讨论。（1）当时此时，可以直接用Fresnel公式来讨论反射波和折射波的性质，
分析
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方法和n1n2还是n1
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