nullnullnull准静态无摩擦过程为可逆过程 可逆过程 : 在系统状态变化过程中,如果逆过程能重复正过程的每一状态, 而不引起其他变化, 这样的过程叫做可逆过程 .一 可逆过程(reversible processes)与不可逆过程null 不可逆过程：在不引起其他变化的条件下，不能使逆过程重复正过程的每一状态，或者说逆过程重复正过程的状态时，必然会引起其他变化，这样的过程叫做不可逆过程。 准静态过程（无限缓慢的过程），且无摩擦力、粘滞力或其他耗散力作功，无能量耗散的过程 . 可逆过程的条件null 自然界一切与热现象有关的实际宏观过程都是不可逆的 . 热力学第二定律的实质null 1） 在相同高温热源和低温热源之间工作的任
意工作物质的可逆机都具有相同的效率 . 二 卡诺定理 2） 工作在相同的高温热源和低温热源之间的一切不可逆机的效率都不可能大于可逆机的效率 .null 结论 ： 可逆卡诺循环中, 热温比总和为零 .三 熵(entropy)如何判断孤立系统中过程进行的方向？重新启用热力学第一定律的正负号的
规定
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，有null任一微小可逆卡诺循环对所有微小循环求和 任意的可逆循环可视为由许多可逆卡诺循环所组成 结论 : 对任一可逆循环过程, 热温比之和为零 .null 在可逆过程中，系统从状态A改变到状态B , 其热温比的积分只决定于始末状态，而与过程无关. 据此可知热温比的积分是一态函数的增量，此态函数称熵. 积分和路径无关，可以引入态函数nullnull四 熵变的计算 1）熵是态函数，当始末两平衡态确定后， 系
统的熵变也是确定的, 与过程无关. 因此, 可在两平
衡态之间假设任一可逆过程，从而可计算熵变 . 2）当系统分为几个部分时， 各部分的熵变之
和等于系统的熵变 .null 解 系统为孤立系统 , 混合是不可逆的等压过程. 为计算熵变 , 可假设一可逆等压混合过程. 由能量守恒，低温物体吸收的能量即是高温物体放出的热量，得null各部分热水的熵变显然孤立系统中不可逆过程熵是增加的 .null例2 求自发热传导中的熵变同样，此孤立系统中不可逆过程熵亦是增加的 .null五 熵增加原理：孤立系统中的熵永不减少. 孤立系统中的可逆过程，其熵不变；孤立系统中的不可逆过程，其熵增加 .null 热力学第二定律亦可
表
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述为 ： 一切自发过程
总是向着熵增加的方向进行 . 熵增加原理的应用 ：给出自发过程进行方向的判椐 . 熵增加原理成立的条件: 孤立系统或绝热过程.null证明 理想气体真空绝热膨胀过程是不可逆的 .在态1和态2之间假设一可逆等温膨胀过程(非孤立系统)
浙公网安备 33021202002483