低温比热和差分比热测量技术
中科院物理所中科院物理所
雒建林雒建林
为什么要测量低温比热?
如何测量低温比热?
差分比热测量技术
比热比热:: CC==dQ/dTdQ/dT==TdS/dTTdS/dT
熵:熵:SS
S=S=klnkln
固体比热固体比热::CC==CCee++ CCll+ C+ CMM++……
T
Ce
C
ph
C
比热的定义
'
'0
( )
T CS T dT
T
晶格比热: Cl
经典理论经典理论:: DulongDulong and Petitand Petit’’s law: C=3Nks law: C=3Nk
室温(室温(300300KK))下许多单元素金属的比热下许多单元素金属的比热
CC~~25J/mol.K (3R)25J/mol.K (3R)
EinsteinEinstein 模型模型::
33NN 个具有相同频率个具有相同频率ww作简谐振动的孤立振子,作简谐振动的孤立振子,
振动的能量是量子化的振动的能量是量子化的
MaxwellMaxwell--BoltzmannBoltzmann统计:统计:
1( )
2
En n
/2
/ 2
( / )3
( 1)
E
E
T
E
v T
T eC Nk
e
Debye模型
晶格振动用连续介质的弹性波近似来处理晶格振动用连续介质的弹性波近似来处理
声子态密度声子态密度g(g())满足:满足:
比热比热
2
0
( ) 3 ( )
D
g d N g
3, 1944( / )D ph DT C T
Dθ /T3 4 t t 2
ph 0
D
TC =9Nk( ) t e /(e 1) dt
D Dk
低维材料的声子比热低维材料的声子比热
二维二维 g(g()~)~ ,, 低温下低温下 CC~~TT22
一维一维 g(g()~)~ 常数常数 CC~~TT
纳米纳米FeFe的低温比热:的低温比热:
纳米晶纳米晶FeFe的比热的的比热的TT22 项项,, 这直接这直接
反映了纳米测量高界面反映了纳米测量高界面,, 高
表
关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf
面高表面
效应效应..
J. APPL. Phys.,V79, 361(1996)
电子比热 Ce
0
2 ( ) ( )E V f N d
利用Fermi统计,可以得到:
2 21 ( )
3 f
Ce k N E T T
对于近自由电子体系,只有对于近自由电子体系,只有
FermiFermi面附近能量为面附近能量为kTkT的电子的电子
对热激发有贡献对热激发有贡献
T
Ce
C
ph
C
称为电子比热系数或somerfield常数
电子比热系数只由Fermi面上的态密度决定,是金属元素的一个特
征参数。
Cu: 0.7, Ag: 0.6, Au: 0.7, Al: 1.3 mJ/mol.K2
电-声子作用和电子与电子间的关联会导致 在低温下增大
重电子体系 400 mJ/mol.K2,m*>>me
正常金属N(Ef)常数, 常数。如果N(Ef)在Ef附近有突变 (T) ~
N(E-Ef)
电子比热系数
2 21 ( )
3 f
k N E
相变
一级相变一级相变
结构相变,结构相变, 固、液、气之间的相变,固、液、气之间的相变,
热力学势连续,熵不连续,相变点比热趋于热力学势连续,熵不连续,相变点比热趋于
二级相变二级相变
热力学势、熵连续,比热不连续热力学势、熵连续,比热不连续
超导相变,磁性相变,超流超导相变,磁性相变,超流HeHe相变等相变等
超导相变
s-wave BCS 超导体, 超
导能隙各向同性:
T<
方法
快递客服问题件处理详细方法山木方法pdf计算方法pdf华与华方法下载八字理论方法下载
绝热方法:绝热方法:
热脉冲法热脉冲法 (
标准
excel标准偏差excel标准偏差函数exl标准差函数国标检验抽样标准表免费下载红头文件格式标准下载
方法)(标准方法)
连续量热法连续量热法
差分量热法差分量热法 (高分辨率)(高分辨率)
非绝热法非绝热法 (小样品)(小样品)
热驰豫法热驰豫法 ((PPMSPPMS))
交流法交流法 ((Lu LiLu Li,, GrenobleGrenoble ))
( 2 1) 2 1Q UI t t T T T
优点: 高准确度: 1%
缺点: 大的样品: >0.5g
速度慢,测量T内的平均比热
绝热脉冲法
C=lim Q/T
T 0
加热器:应变片
温度计:Rh-Fe
CGRT, Cernox
绝热脉冲法测量比热的几个注意问题:
高真空高真空 真空度~真空度~1010--55 TorrTorr
减少辐射漏热和引线漏热减少辐射漏热和引线漏热
TT 的测量和选择的测量和选择 11%% TT
非绝热法 — 热驰豫法 (PPMS, MagLab)
热传导方程热传导方程
P(tP(t)=C)=C dT/dt+KdT/dt+K
ttee--t/t/
C=KC=K=P/(T=P/(T--T0)T0)
要求:样品内部以及样品和要求:样品内部以及样品和
样品架间的热平衡时间不能样品架间的热平衡时间不能
太长太长
11mgmg--500mg500mg
PPMS 的比热测量系统
11、温度范围:、温度范围:5050mKmK--400K400K
22、、磁场范围:磁场范围:00--1414TT
33、、测量精度:测量精度:1010nJ/K @ 2KnJ/K @ 2K,, 22%% @ 2@ 2--300K300K((典型值)典型值)
44、比热范围:、比热范围:<100<100mJ/KmJ/K
驰豫法测量比热应注意的几点问题
装样品要特别小心
T的选择要合适
测量强磁场下铁磁性的物质要小心
样品的大小要合适(的选择)
强磁场下的测量要进行温度计和样品架
的磁场修正
高真空
Measure specific heatMeasure specific heat
difference between two samplesdifference between two samples
High resolution (better
than10-3)
Phase transitionPhase transition
Specific heat changes asSpecific heat changes as
functions of physical quantitiesfunctions of physical quantities
(doping content, magnetic field(doping content, magnetic field
et al).et al).
Electronic contribution toElectronic contribution to
specific heatspecific heat
连续升温差分比热测量技术
0
20
40
60
80
100
120
140
0 50 100 150 200 250 300
T(K)
-2
-1
0
1
2
3
0 50 100 150 200 250
The total Specific heat and
electronic specific heat
deduced from differential
technique (Ca-YBCO)
Cambridge Group
Loram et. al,
Resolusion:1x10-4
Accurate: 1x10-2
Electronic Specific heat
PRL 71(1993)1740
M2S (2000) Invited talk
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
0 20 40 60 80 100 120 140
0/13
1/13
2/13
4/13
6b/13
9/13
13/13
T(K)
0
1
2
3
4
5
6
0 50 100 150
T(K)
x=0.94 0.64
0.70
0.79
0.87
0.48
Berkeley group:
Schilling et al,
Resolusion: 2x10-4
Accurate: 5%
First-Order transition in MS
Vortex solid to vortex liquid
Nature 382(1996)791
M2S Conference(1997)
Adiabatic
continuous
heating
differential
method
shield heater
pid control
sample
holder 1
sample
holder 2
computer
tc2
nanovoltmeter
tc1
nanovoltmeter
i2ii1
i0
current
ramp
tc2
tc1
chip
heaters
probe top plate
H
tc1
tc2
•More than 40
thermal couples to
detect temperature
difference
•Negative feedback
system
•Wheatston bridge to
control the heating
power
1 1
2 2 2 2
( )G W G d T G K T
G W W dt W G
T: temperature of the sample holder
W: dissipated power from the sample holder heater
G: total heat capacity of the sample + sample holder
K: thermal conductance between sample holders along tc1
2 2
1 2 2 1 2 2
G G m H H mC
m G m m H m
2 2
1 ( )
/
G W K T
dT dt
Wheatstone bridge
;
W i R2 2
2
2
2
22 2
2 2 1 1
2
2 2 2 2
( ) 1 1 1W i R i R i RF Z
W i R i R
Z: programmable resistance box 0-9999.99 (Ohm)
R6 ~ 2500 (Ohm)
Resolution of Bridge
dF/dZ~4*10-4 -1, 1 -----10-4 C/C
0.01 ----10-6 C/C
Thermopile
43 pairs of Constantan-chromal thermalcouples
between two samples
77K 1mV/K 2182: 1nV 0.001mK
Bad thermal conductivity
Field independent
Relatively high sensitivity
Transformer
INPUT
OUTPUT
Forceps
Pencil
Tools of making thermocompile
A
A
A
A
B
B
B
BC
C
T1 T2
Sensitivity and thermal conductance of
0 50 100 150 200 250 300
0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
0.4
0.6
0.8
1.0
S
(m
V
/K
)
T ( K )
S
Boltzmann fit of S
K /S*
K
/S
(W
/V
)
Present system at IOP: resolution better than 10-4
Calorimeter for differential
measurement
Example1 Specific heat of Ca doped YBCO
-4
-3
-2
-1
0
1
2
3
4
0 50 100 150 200 250
0.94
0.87
0.79
0.70
0.64
0.56
0.48
T(K)
0
1
2
3
4
5
6
0 50 100 150
T(K)
x=0.94 0.64
0.70
0.79
0.87
0.48
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
0 20 40 60 80 100 120 140
0/13
1/13
2/13
4/13
6b/13
9/13
13/13
T(K)
-2
0
2
4
6
8
10
0 50 100 150
T(K)
0.48
0.70
0.790.87
0.64
0.56
Electronic specific heat in Magnetic
field and Entropy
Example2 Specific heat of
Bi1.9Pb0.2Sr1.9CaCu2O8+x vs Bi-2212(4% Co)
-3
-2
-1
0
1
0 50 100 150 200
T(K)
2
Hole density n:
0.218 --- 0.156 Tc: 67K---94K
20 40 60 80 100 120 140
T(K)
2.5
2.0
1.5
0
0.5
1.0
3.0
Electronic specific heat in Magnetic for Bi-2212
-1
-0.5
0
0.5
1
1.5
2
0 20 40 60 80 100 120 140
0
2
6
9
13
T(K)
Bi
1.9
Pb
0.2
Sr
1.9
CaCu
2
O
8+
H T
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
20 40 60 80 100 120
T(K)
Specific heat in two runs
-1
0
1
2
3
4
0 50 100 150 200
0Ta_dgamma
0Tg
T(K)
各种比热测量方法的特点和比较
绝热脉冲法: 大样品(>0.5g),高准确度, 逐点测量
连续法: 小样品(>0.1g),测量方便,准确度低,连
续测量
驰豫法: 小样品(1mg— 200mg) 分辨率和准确度
较高,逐点测量
交流法: 小样品(<1mg)
差分法: 样品 (>0.2g), 高分辨率,连续测量