●
i99§年第l期
南 安 矿 业 牵 院 牵 植
JOURNAL OF XII A N M INING INSTITUTE
矢量场散度和旋度的物理意义
蛐 / 舒 秦 z
(基础 部 )
摘 要 拳文首先从流速场 ( , , )出发,详细地说明了任一矢量场=i( , , )
散度和旋度的物理意义。以电学和力学中的简单例子,说明了散度和旋度的计算方
法 。 ./ / . . ,
关薯饲 , 塑 矽}簿 锄
在一定的条件下,利用磁力仪能够发现埋簸在地下几百来深的磁性盲矿体。这是因为在
矿体周围存在着磁场.
物探工作者经常要测定、分析各种场 (如电场、磁场等 )的分布,变化规律,从而找到
场源(如带电体,磁性体等 )。矢量场的散度和旋度是研究各种场时必须的数学工具。本文
着重说明它们的物理意义 。
l 矢量场的散度
矢量函数
A=A ( , , )
所确定的场称为矢量场。如电场 ( , , )和流 速场 0, , )都是矢量场 。
1.1 通 量
以不可压缩流体的稳定流速场 V(x, , )为例 ,来说明任一矢量场通量的物理意义 ⋯ 。
如图1所示。s为流速场 ( , , )中的任意曲面,在面积元 dS内的流速场可以看成均匀
流速场 。因此,在1秒钟内通过ds的流体的流量 ,即体积流量
d0=V4.%os~=V ·d S
通过曲面s曲体积流量
r 一 — r
口 J s V。dS J s V4.%os~
可见,通过任意曲面要的体积流量 在数值上等于通过曲面s的流线酌数量。
本文1991年 月23日收到
维普资讯 http://www.cqvip.com
2 西 安 矿 业 学 院 学 报 1993年
由特 殊到一般 ,任一矢量场 ( , ,=)通过任意曲面 S
的场线的数量,称为该矢量场通过曲面 S的通量,用 机 表
示 ,即
.
= j s A·d S J s AdScos
如图2所示 。若s为封闭曲面 ,珂fJ矢量场 A通过封闭曲面
的通 量
; ·a =f; ·a +』 : ·a苫
因为在 。面上 ,日总是大于9O。,在 面上,日总是小于9O。,
所以通过Sl的通量为负,通过5:的通量为正 。
1.2 通■是矢量场在空间AV内聚散性灼■度
由 上可知 ,流速场 ( , ,=)通过封闭曲面s的体积流量
,
有下列三种情况; 图2 通过封闭曲面S曲通置
r
1)
s
V ‘d s> o
从s内有流量 发数出来 ,如图3(a)所示 。既然有流量流出,说明s内一定有涌出流体
的发散源 ,如泉源。
(a) >0 (b) 西 o
●
维普资讯 http://www.cqvip.com
●
集l期 黄圆良等 戋量_l蠹散度和旋度的物理意叉
则矢量场 在空间 AV(A 是s包围的空间 )内是发教的I如果
s
A · dS<0
贝Ⅱ矢量场 在空间 A 内是汇聚的}如果
s ‘ S 0
则矢量场 在空间 AV内既不发散,也不 聚。因此通量是矢量场在空间AV内聚教性的量
度 。
1.3 做度量矢量场在空间某点聚做性的量度
设P臼, , )为矢量场 ( , ,:)中任一点。作封闭曲面s包围P点,S包围的空间为AV。
当 AV.--,-O,且空间收缩为P点时 ,极限
1 ,
。 g)s ‘ds
称为矢量场 在P点的散度,用diva,~.示,即
divA :
。
9) .ds t ,
可见 ,散瘦 是通量对体积 的变化率 ,且平 均变化率在数值上 等予单位体积中发出的场线数
量。
在直角坐标系中 ,矢量场 ( , , )在P , , )点的散度
m c = +等+
= ( 杀+ 击 告)‘( x + 了+ )
= · .
例l 半径为置,带电量为g(q>o)的均匀带电球体的球心位于原点,谩球体的介电常数
为8,求球内各点电场强度 构教度.
解 ;由电学知,球内任一点P臼, ,:).韵电场强度
= 寺 (r )
式中 r是P点的位置矢量
r:石 i+ + z 七
球内各点电场强度卫的散度
维普资讯 http://www.cqvip.com
苒 安 矿 业 学 院 荦 j互 1993-~
· = · (去专 )
= ·
= 去 (蔷+ +害) .
= 景 ·s>o .
· 0,说明电旆 在球内各点是发散的,且在球内各点均有发散源(正电荷)。
2 平面矢量场的旋度
旋度最早是通过研究水流∞涡旋建立起
来的概念。河水流动时,由于水有内摩擦力,
因而靠两岸 速度较 小,河中间速度 较大。
故漂在水面上的救生圈一边顺流而下,一边
还会旋转 ,这说明水中有涡旋,如图4所示 。
2.1
.环澹墨区域AS内有无嗣麓的量度
在平面流速场 V(x, )中 ,作有向封闭曲线 ,
V·d了=J 。d7+J 争 ’ z=J 。 +j
= ±
. i
dl+0一 l
=V2·ab—V L·c
—一 V
— n
— V
L
图4 河水中的涡旋
则流速场 沿 的环流 (图4)
. d +f .d了+f .d
c J c d J d‘
J dl+O
± 0
在均匀流速场 ( , )中,由于 : :,所以 沿二的环流
L
V ‘ d z =0
环流不等于零,说明在区域 AS(△s为L所包围的区域 )内有涡旋J. 流等于零,说明 ’
在区域 AS内无涡旋 。
由特殊到一般 ,对于任一平面矢量场 , ),如果
L
‘ d z≠ 0
说明在区域 △s内有涡旋J如果
L
A ’ d f'0
目
维普资讯 http://www.cqvip.com
第l期 黄国良等 矢量场散度和旋度的物理意叉 7B
说 明在 区域 △s内无涡旋。因此环流 是平面矢量场 在区域 内有无涡旋的量度。
2.2 旋度是矢量场在某点滑旋强度的量度
环流的大小与封闭曲线 所包围的面积 △S有关,所以不能用坏流的大小采量度涡旋 的
强弱。而用环流与面积 △S之比,即平均涡旋强度
击 ·d7
● 来量度 △s区域内的涡旋强度 。
当△S-,-O,且收缩到P点时,用极限
一
lira
。古 ·d—l
来量度P点处的涡旋强度。此极限称为平面流速场 在P点的旋度,用 × 丧示,即
、 × :li (6 . 、
。云 9) .d
可见 ,旋 度强环流对面积的变化率。
由特殊到一般 ,任一平面矢量场 在P点的旋霞
-4 ,
=
一
lira
。
打
在直角坐标系中 ,平面矢量场 (如 )在P( , )点的旋度
x c =(警一等)
倒2 某河水的速度场
( , )= (0.1 —0.001 。)im ·8—1
速度分布见图 5,试研究此速度场的涡旋特
征。
解: 的旋度
V x ;(警一茜)
=(0.0021/一0.I)
分别以 =0,10,⋯,100柚代入上式,可求
出场内各点的旋度值。 目5 速度分布和涡旋持征
维普资讯 http://www.cqvip.com
f6 西 安 矿 业 学 院 学 报 1993-~
3 空间矢量场的旋度
水池中的水漏掉耐,会形成涡旋,如图6所示。以P点
为圆心,作两个圆周工-和工z,两圆周的面积相等,均为△s,
它们的法线" ,“z的方 向与工j,工 的绕向符合右 手螺 旋法
则。显然
r 4 r 4 9) Iy’d f>
L 2
d
除以 AS,得
去 ·d 古 。 ·d 素9) ‘z>古g) 。y z 图6,畋池中的谒旋
可见 。同一点P绕 n 方向的平均涡旋强度大于绕 :^方向韵平均涡旋强 度。
为 了量度场中任意一点的涡旋强度,必须把△s取得很小,同时为了能比较不同点的浦
旋强度,应随工的空间取向能得到最大的环流。在图 6中,流速场 治工 莳环流最大。
现在,可以得到任一空间矢量场 旋度的定义:
矢量场 在P点的旋度 ×A是一个矢量,其大小为当面积 AS趋于零时单位面积上
的最大环流,其方向为当面积△S韵取向使得环流为最大时该面积△S的法线方向 (法线方向
的单位矢最 ∞方向与工的绕向符合右手螺旋法则 ),即
州 : L 9) A·d j⋯
在直角坐标系中,矢量场 A(x, , )在P(x, ,z)点的旋度
xA ( , ,z):
⋯
ax
a a a l
0 I
, J
= ( 一 ) +(訾一 ) +(訾一昔)
●
维普资讯 http://www.cqvip.com
●
第t期 黄 国良等 矢量场散度和旋度的物理意艾 77
倒a绕定轴z转动的刚体的角速度痴 (图7)。求刚体上任一点P的线速度 的旋
- 、
解:点 P的位置用位置矢量 r来确定
⋯
r= i + = t
一
角速 度 ∞=∞
由力学知,点P的线速度
的旋度
x r=l 0
j 七
。。{:一m +
= l
f 了
誊 =2∞k=2
图7 绕定轴Z转动的刚体
可见 ,速度场 韵旋度 × 与刚体 的旋转角速度 之间有营密切 的联系。
参 考 文 献
1 张秋光.场论.北京 地质出版社,1983。19~96
2 同济大学.高等数学.北京t人民教育出版社,1979;167
PHYSICAL MEANING 0F DIVERGENCE AND
CURL IN VECT0R FIELD
Huang Ouoltang W ang Ru ing Shu qin
—
ABSTRACT Starting from field of fluid velocity ( , ,=),the meaning of
—
divergence and curl of any vector field A( , ,=)as it related to physics is
explained in detail
.
Then some simple examples in electricity and mechanics
are given to show the method for calculating the both of them .
KEY W ORDS vector field,divergence,curl
维普资讯 http://www.cqvip.com
本文档为【矢量场散度和旋度的物理意义】,请使用软件OFFICE或WPS软件打开。作品中的文字与图均可以修改和编辑,
图片更改请在作品中右键图片并更换,文字修改请直接点击文字进行修改,也可以新增和删除文档中的内容。
该文档来自用户分享,如有侵权行为请发邮件ishare@vip.sina.com联系网站客服,我们会及时删除。
[版权声明] 本站所有资料为用户分享产生,若发现您的权利被侵害,请联系客服邮件isharekefu@iask.cn,我们尽快处理。
本作品所展示的图片、画像、字体、音乐的版权可能需版权方额外授权,请谨慎使用。
网站提供的党政主题相关内容(国旗、国徽、党徽..)目的在于配合国家政策宣传,仅限个人学习分享使用,禁止用于任何广告和商用目的。