电路课件04

nullnull第四章 电路定理null 重点: 熟练掌握各定理的内容、适用范围及如何应用。4-1 叠加定理1. 叠加定理 在线性电路中，任一支路的电流(或电压)可以看成是电路中每一个独立电源单独作用于电路时，在该支路产生的电流(或电压)的代数和。4-1 叠加定理2 .定理的证明应用结点法：(G2+G3)un1=G2uS2+G3uS3+iS1null或表示为支路电流为null结点电压和支路电流均为各电压源的电压或电流源的电流的一次函数，均可看成各独立电源单独作用时，产生的响应之叠加。 3. 几点说明叠加定理只适用于线性电路。一个电源作用，其余电源为零：电压源为零 - 短路。电流源为零 - 开路。null三个电源共同作用iS1单独作用=+uS2单独作用uS3单独作用+null功率不能叠加(功率为电压和电流的乘积，为电源的二次函数)。 u, i叠加时要注意各分量的参考方向。含受控源(线性)电路亦可叠加，但受控源应始终保留。4. 叠加定理的应用求电压源的电流及功率。例1-1解画出分电路图。null＋2A电流源作用，电桥平衡：70V电压源作用：两个简单电路应用叠加定理使计算简化。null 叠加方式是任意的，可以一次一个独立电源单独作用，也可以一次几个独立源同时作用，取决于使分析、计算简便。例1-2计算电压u、电流i。解画出分电路图。＋受控源始终保留null10V电源作用：＋5A电源作用：null4-2 替代定理 对于给定的任意一个电路，若某一支路电压为uk、电流为ik，那么这条支路就可以用一个电压等于uk的独立电压源，或者用一个电流等于ik的独立电流源，或用R=uk/ik的电阻来替代，替代后电路中全部电压和电流均保持原有值(解答唯一)。 1.替代定理nullnull证毕! 2. 定理的证明null例2-1求图示电路的支路电压和电流。解替代以后有替代后各支路电压和电流完全不变。null 替代前后KCL、KVL关系相同，其余支路的u、i关系不变。用uk替代后，其余支路电压不变(KVL)，其余支路电流也不变，故第k条支路ik也不变(KCL)。用ik替代后，其余支路电流不变(KCL)，其余支路电压不变，故第k条支路uk也不变(KVL)。原因替代定理既适用于线性电路，也适用于非线性电路。null替代后其余支路及参数不能改变。替代后电路必须有唯一解。无电压源回路；无电流源结点(含广义结点)。null4-3 戴维宁定理和诺顿定理工程实际中，常常碰到只需研究某一支路的电压、电流或功率的问题。对所研究的支路来说，电路的其余部分就成为一个含源二端网络，可等效变换为较简单的含源支路(电压源与电阻串联或电流源与电阻并联支路), 使分析和计算简化。戴维宁定理和诺顿定理正是给出了等效含源支路及其计算 方法 快递客服问题件处理详细方法山木方法pdf计算方法pdf华与华方法下载八字理论方法下载 。null1. 戴维宁定理任何一个线性含源一端口网络，对外电路来说，总可以用一个电压源和电阻的串联组合来等效置换；此电压源的电压等于外电路断开时端口处的开路电压uoc，而电阻等于一端口的输入电阻（或等效电阻）Req。null例应用电源等效变换null例(1) 求开路电压Uoc(2) 求输入电阻Req应用戴维宁定理 两种解法结果一致，戴维宁定理更具普遍性。null2.定理的证明+A中独立源置零Anullnull3.定理的应用（1）开路电压uoc 的计算 等效电阻为将一端口网络内部独立电源全部置零(电压源短路，电流源开路)后，所得不含独立源一端口网络的输入电阻。常用下列方法计算：（2）等效电阻的计算 戴维宁等效电路中电压源电压等于将外电路断开时的开路电压uoc，电压源方向与所求开路电压方向有关。计算uoc的方法视电路形式选择前面学过的任意方法，使易于计算。null当网络内部不含有受控源时可采用电阻串并联和－Y互换的方法计算等效电阻。开路电压，短路电流法。外加电源法（加电压求电流或加电流求电压）。null外电路可以是任意的线性或非线性电路，外电路发生改变时，含源一端口网络的等效电路不变(伏安特性等效)。当一端口内部含有受控源时，控制电路与受控源必须包含在被化简的同一部分电路中。例3-1 计算Rx分别为1.2、5.2时的电流I。解断开Rx支路，将剩余一端口网络化为戴维宁等效电路。null求等效电阻ReqUoc=U1-U2=(6-4)V=2V求开路电压U1=6 10 /(4+6)V=6VU2=410/(4+6)V=4Vnull Rx =1.2时I= Uoc /(Req + Rx) =0.333ARx =5.2时，I= Uoc /(Req + Rx) =0.2Anull任何一个含源线性一端口电路，对外电路来说，可以用一个电流源和电阻的并联组合来等效置换；电流源的电流等于该一端口的短路电流，电阻等于该一端口的输入电阻。4. 诺顿定理一般情况，诺顿等效电路可由戴维宁等效电路经电源等效变换得到。诺顿等效电路可采用与戴维宁定理类似的方法证明。null例3-2求电流I。求短路电流IscI1 =12/2A=6A I2=(24+12)/10A=3.6AIsc=-I1-I2=-9.6A解求等效电阻ReqReq =10//2=1.67 诺顿等效电路:应用分流公式I =2.83Anull若一端口网络的等效电阻 Req= 0，该一端口网络只有戴维宁等效电路，无诺顿等效电路。若一端口网络的等效电阻 Req=，该一端口网络只有诺顿等效电路，无戴维宁等效电路。null4-4 最大功率传输定理一个含源线性一端口电路，当所接负载不同时，一端口电路传输给负载的功率就不同，讨论负载为何值时能从电路获取最大功率，及最大功率的值是多少的问题是有工程意义的。null最大功率匹配条件对P求导：null例4-1RL为何值时能获得最大功率？并求最大功率。求开路电压Uoc解null求等效电阻Req由最大功率传输定理得null最大功率传输定理用于一端口电路给定,负载电阻可调的情况。一端口等效电阻消耗的功率一般并不等于端口内部消耗的功率,因此当负载获取最大功率时,电路的传输效率并不一定是50%。计算最大功率问题结合应用戴维宁定理或诺顿定理最方便。null * 4-5 特勒根定理1. 特勒根定理1 任何时刻，一个具有n个结点和b条支路的集总电路，在支路电流和电压取关联参考方向下，满足:功率守恒 任何一个电路的全部支路吸收的功率之和恒等于零。null应用KCL:支路电压用结点电压表示定理证明：null2. 特勒根定理2 任何时刻，对于两个具有n个结点和b条支路的集总电路，当它们具有相同的图，但由内容不同的支路构成时，在支路电流和电压取关联参考方向下，满足:null拟功率定理null定理证明：对电路2应用KCL:null例5-1 R1=R2=2, US=8V时, I1=2A, U2 =2V； R1=1.4 , R2=0.8, US=9V时, I1=3A。 求此时的U2 。解把两种情况看成是结构相同，参数不同的两个电路，利用特勒根定理2由①得：U1=4V, I1=2A, U2=2V, I2=U2/R2=1A由②得：nullnull应用特勒根定理：电路中的支路电压必须满足KVL。电路中的支路电流必须满足KCL。电路中的支路电压和支路电流必须满足关联参考方向(否则公式中加负号)。定理的正确性与元件的特征全然无关。null*4-6 互易定理 互易性是一类特殊的线性网络的重要性质。一个具有互易性的网络在输入端（激励）与输出端（响应）互换位置后，同一激励所产生的响应并不改变。具有互易性的网络称为互易网络，互易定理是对电路的这种性质所进行的概括，它广泛地应用于网络的灵敏度分析和测量技术等方面。null1. 互易定理 对一个仅含线性电阻的二端口电路NR，其中一个端口加激励源，一个端口作响应端口，在只有一个激励源的情况下，当激励与响应互换位置时，同一激励所产生的响应相同。null 情况1 当 uS1 = uS2 时，i2 = i1 。 则端口电压、电流满足关系null证明:由特勒根定理：即两式相减，得null将图(a)与图(b)中端口条件代入，即即证毕！null 情况2 则端口电压、电流满足关系当 iS1 = iS2 时，u2 = u1 。 null 情况3 则端口电压、电流在数值上满足关系当 iS1 = uS2 时，i2 = u1 。null互易定理只适用于线性电阻网络在单一电源激励下，端口两个支路的电压、电流关系。互易前后应保持网络的拓扑结构不变，仅理想电源搬移。互易前后端口处的激励和响应的极性保持一致 （要么都关联，要么都非关联)。含有受控源的网络，互易定理一般不成立。应用互易定理分析电路时应注意：null例6-1求(a)图电流I、(b)图电压U。解利用互易定理