3.6 RL电路的响应
3.6.1 RL电路的零输入响应
图3.6.1是一RL串联电路。在换路前,开关S是合在位置2上的,电感中通有电流。在t=0时将开关从位置2合到位置1,使电路脱离电源,RL被短路。此时,电感已储有能量,其中电流的初始值i(0+)=I0。
根据基尔霍夫电压定律,列出t≥0时的电路微分方程
Ri+Ldi/dt=0
其通解为 i=I0e-Rt/L= I0e-t/τ 式中 τ=L/R 具有时间的量纲,是时间常数。
时间常数τ愈小,暂态过程就进行的愈快。因为L愈小,则阻碍电流变化的作用也就愈小(eL=-Ldi/dt);R愈大,则在同样电压下电流的稳态值或暂态分量的初始值U/R愈小。这都促使暂态过程加快。因此改变电路参数的大小,可以影响暂态过程的快慢。
由式3.6.2可得出t≥0时电阻和电感上的电压,它们分别为
uR=Ri=RI0 e-t/τ
uL=Ldi/dt=-RI0 e-t/τ
所求i,uR及uL随时间而变化的曲线如图3.6.2所示。
RL串联电路实为线圈的电路模型。如果在图3.6.1中,用开关S将线圈从电源断开而未加以短路,则由于这时电流变化率(di/dt)很大,致使自感电动势很大(eL=-Ldi/dt)。这可能使开关两触点之间的空气击穿而造成电弧以延缓电流中断,开关触点因而被烧坏。所以往往在将线圈从电源断开的同时而将线圈加以短路,以便使电流(或磁能)逐渐减小。有时为了加速线圈放电的过程,可用一个低值泄放电阻R′或续流二极管与线圈连接(图3.6.3)泄放电阻不宜过大,否则在线圈两端会出现过电压。因为线圈两端的电压为(若换路前电路已处于稳态,则I0=U/R) uRL=-R′i=-U R′e-(R+R′)t/L/R
在t=0时,其绝对值为 uRL(0)= R′U/R
可见当R′>R时,uRL(0)>U。
如果在线圈两端原来并联有电压
表
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(其内阻很大),如图3.2.4所示,则在开关断开前必须将它去掉,以免引起过电压而损坏电压表。
3.6.2 RL电路的零状态响应
图3.6.4是一个RL串联电路。在t=0时将开关S合上,电路即与一恒定电压为U的电压源接通。此时实为输入一阶跃电压u图3.3.6a。
在换路前电感未储有能量,i(0-)=i(0+)=0,即电路处于零状态。
根据基尔霍夫电压定律,列出t≥0时的电路的微分方程
U=Ri+Ldi/dt
其通解为 i=U/R-Ue-Rt/L/R= U/R(1-e-t/τ)---3.6.6
也是由稳态分量和暂态分量相加而得。
所求电流随时间而变化的曲线如图3.6.5所示。电路的时间常数为
τ=L/R
由式3.6.6可得出t≥0时电阻和电感上的电压:
uR=Ri=U(1- e-t/τ)
uL=Ldi/dt= U e-t/τ
它们随时间变化的曲线如图3.6.6所示。在稳态时,电感相当于短路,其上电压为零,所以电阻上的电压就等于电源电压。
3.6.3 RL电路的全响应
在图3.6.7所示的电路中,电源电压为U,i(0-)=I0。当将开关闭合时,即和图3.6.4一样,是一RL串联电路。
t≥0时的电路的微分方程和式3.6.6相同,可知其通解为
i=U/R+(I0-U/R)e-Rt/L-----------3.6.9
式中右边第一项为稳态分量;第二项为暂态分量。两者相加即为全响应i。
可见,式3.6.9的一般式子就是式3.4.1。因此,三要素法可以同样应用于一阶RL线性电路,由它直接得出上式。
式3.6.9经改写后得出
i= I0 e-t/τ+U/R(1- e-t/τ)
式中右边第一项为零输入响应;第二项为零状态响应。两者叠加即为全响应i。
例3.6.1
在图3.6.8中,如在稳定状态下R1被短路,试问短路后经多少时间电流才达到15A?
习
题
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3.4.2
电路如图所示,换路前已处于稳态,试求:t 0时电容电压uC、B点电位vB和A点电位vA的变化规律。
【解】(1) 求t≥0时的电 容电压uC
故
(2) 求t≥ 0时的B 点电位vB
注意 t = 0+时,由于电容中存在电流
因此10k和5k电阻中的电流不等。
(3) 求t≥ 0时的A点电位vA
作业: 3.4.4; 3.4.5; 3.6.1; 3.6.4