经典谐振子与量子谐振子的比较研究

经典谐振子与量子谐振子的比较研究 潘 保 平 (天水师范学院 物理与信息科学学院 甘肃 天水 741000) 摘要:线性谐振子问 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 在经典力学和量子力学中都是一个倍受关注的问题，他的重要性在于 自然界中广泛存在着简谐振动，许多体系都可以近似地看作线性谐振子。本文从经典和量子两 个角度对谐振子问题进行研究和比较，并用不确定度关系探讨了零点能问题。 关键字:谐振子;零点能;不确定度关系;波粒二象性 Classics Harmonic Osicillator andQuantum Harmonic Osicillator Pan Baoping (Department of physics Tianshui Normal University Gansu Tianshu) Abstract:This essay discusses the Linear Harmonic scillator from two different aspects Classics and Quantum.It also discusses Zero-point energy by using the uncertainty relation. Key words:harmonic oscillator,zero-point energy,uncertainty relation,wave-particle dualism 1、经典力学中的谐振子 在经典力学中，谐振子问题可用下面的方式来 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 述。一质量为M的质点沿ox轴运动，他 , 所受到的回复力可从势函数的微商得到。势函数 ，，Fx 12Vx,kx (1) ，，2 , 力的表达式为: ，，Fx ,,dv(kook定律) (2) ，，Fx,,,,kxidx i是沿ox轴的单位矢量。运动方程可以写成: 2dx (3) ,,,kx2dt k2令 (4) w,, 2dx2(3)式变为: (5) ，wx,02dt 方程(5)的解具有下列形式: (6) x,xsin(wt，,)0o 它表示一个正弦运动，其振幅为，相位为，角频率为，相应的频率是: ,,x000 w1k, (7) ,,2,,,2 只与质点的质量和恢复力常数有关，而振幅和相位都与运动初始条件有关。 ,,x,ko0 振子的总能量E是: (8) E,E，E0P 动能和势能的表达式为: EEeP 22,wx,dx220 (9) E,(),cos(wt，,)e02dt2 12222 (10) E,kx,,wx2sin(wt，,)P002 显然总能量在运动中式不变的 22wx1,20EEEkx ,，,,ep022 122wx且由(9)(10)式知:当时，势能有最小值0，而此时动能有最大值。 wt，,,0,002 1,22wx而当时，势能有最大值，而此时动能值最小为0。 wt，,,,0022 进一步，对于经典振子: x,xsin(wt，,)0o dx经典振子的速度V为; V,,xwcos(wt，,)00dt x2利用，注意: cos,,1,sin,sin(wt，,),0x0 2 V,x,1,sin()wt，,00 x (11) ,xw1,0x0 其中为振幅，平衡点为原点。当时，由(11)式知此时经典振子的速度V有最大xx,00 值，即经典振子在处逗留时间最短，出现的几率最小。 V,x,x,00 2、量子力学中的谐振子 在量子力学中，取谐振子的平衡位置为坐标原点，并选原点为势能零点，则一维谐振子的 势能可表示为: 12 V(x),kx2 K为反映谐振子作用强度的参数，谐振子受力，设振子质量为，令: F,,dvdx,,kx, k22 则 w,V(x),,wxu 一维谐振子的能量本征方程为: 2，，,d12 (12) ,，,w,(x),E,(x),,222,dx，， ,,,,为方便起见引入没有纲量的变量 代替，它们的关系式:; ,,x,x,,x,,,,, 2E,并令: (13) ,,, 2,d(x)2则(12)式化简为; (14) ，(,,,),(x),02d, 这是一个变系数的常微分方程。(或)有限点式微分方程的常点，而为方程的,,,,,x 2正则奇点。考虑方程的解在处的渐进行为。当很大时，与相比可以略去，所以,,,,,,, 2,d(x)2方程(14)可写为: ,,,(x)2d, 2,,2不难 证明 住所证明下载场所使用证明下载诊断证明下载住所证明下载爱问住所证明下载爱问 它的解围:。因为波函数的 标准 excel标准偏差excel标准偏差函数exl标准差函数国标检验抽样标准表免费下载红头文件格式标准下载 条件要求时应有限，所,,,,,(x),(x)~e 以我们对波函数只取指数上的负号。不妨令方程(14)的解为: 2,,2 (15) ,(,),eH(,) (14)代入(15)式课的满足方程: H(,) ,,dH()dH() ,2,，(,,1)H(,),02dd,, 用级数解法，把展成的幂级数来求解方程的解。这个级数必须只含有限项，才能在H, 时，使有限;而级数只含有限项的条件是为奇数: ,,,,,(,), …… (16) n,0,1,2,3,,2n，1 代入(13)式可得谐振子的能级为: 1， …… (17) n,0,1,2,3E,,,(n，)n2 可见现行谐振子的能量只能取分立值，两相邻的能级间隔为，即。 E,E,,,,,n，1n 而谐振子的能量本征函数为: 22x,2, (18) ,(x),NeH(,x)nnn ,12,其中是归一化常数 (19) N[]nn,,2n! 最低的四个能级及相应的波函数如下: ,221,,x2, (20) E,,,(x),e00124, 22,32,,x2 (21) E,,,,x,,xe()11124, 22,5122,,x2 (22) E,,,,(x),(2,x,1)e201224, 22,73222,,x2 (23) E,,,,(x),,x(,x,1)e301232, 3、讨论 经典谐振子与量子谐振子有着本质的区别，下面将逐一讨论与比较: 3.1、能级 3.1.1、能量取值点 由(9)(10)式可知经典谐振子的能量取值是连续的，而由(17)式可知量子谐振子的取 值是分立的，即是量子化的，其中n为量子数。且能级是等间距的，间距是。能量取分立,, 值是微观粒子具有波粒二象性这一量子特征的重要体现。 3.1.2、零点能 由(9)式可知当时经典谐振子的最低动能为零，而由(17)式可知，量cos(wt，,),00 1子谐振子在基态的能量不为零。即当n=0时，,称为零点能，这与经典谐振子完全不E,,,02 222n,,同。它与无限势阱总粒子的基态能量( n=1,2,3…….)不为零是很相似的，这E,n22ma是一种量子效应,是微观粒子波粒二象性的表现。 同样，也可用不确定度关系定性说明。 利用坐标和动量的不确定关系: 2,22()() ,x,,p,4 谐振子的能量不确定度关系: 22(,p)1,12222,E,，,,(,x),，,,(,x)2 2228(,x),, 2使,E极小的的值可由极值条件: (,x) 2d(,E)1,2,, ,,,0242,d(,x)8(,x) ,2()可求得，，因此谐振子的零点能: ,x,2,, ,,,,,, ,E,，,442 可见谐振子的基态是谐振子问题的最小不确定态，这是由其量子本性所决定的。 3.2、波函数 2本身无意义，但波函数的绝对值平方:与粒子在空间某点在量子力学中波函数,(x),(x) 出现的几率成正比。 首先我们以基态讨论。 对于量子谐振子的基态: ,221,,x2, ， E,,,(x),e00124, 相应的几率密度为: ,222,,x, W(x),(x),e00, ,1易知在x=0处有最大值:，即在原点找到粒子的概率最大，由于能量，可知WE,,,002, ,此时的经典回转点为。按经典力学，能量为E的谐振子所能大到离平衡位置最x,,x0,m 2E远的距离是称为谐振子的经典回转点。 x,A,,x,,A2,m a、由于经典谐振子在x=0处时能最小，并由(9)(10)式可知，此时的动能必定最大(因为机械能守恒)，即谐振子的速度最大，见(11)式，振子在x=0处逗留时间最短，因此经典谐振子在x=0处的几率最小。而按量子力学计算，见(26)式，在x=0处的几率却是最大的(见图1).经典与量子刚好相反。 111b、当经典谐振子的能量为时，经典回转点，经典振子只能处于的区域中。,,,x,,,2 11k12应为在处，势能，即等于总能量。在这点速度减慢为零，不,x,1V(x),kx,,,,2222, 1能再继续往外跑。而按照量子力学计算，粒子在的区域，仍有不为零的几率。对于基态，x,, 概率为: ,,222,, 2,dx,ed,,0.15730,,,x10 对于第一激发态，粒子在经典禁区出现的概率为0.1116. ,1 1这种明显的量子效应在基态表现的特别突出，对于量子谐振子大约有16%的粒子跑到了x,,的区域以外，这是经典不允许的。当线性谐振子在前几个态时，几率密度与经典情况毫无相似之处，而随着量子数n增加，相似性也随着增加。 图2和图3画出了n=0及n=10是线性谐振子的几率密度: 图中虚线表示经典线性谐振子的几率密度，实线表示量子谐振子的几率密度。由图3可见 2当n=10时，量子和经典的情况在平均上已经相当符合，差别只在于迅速振荡而已。 ,(,x)0 在以上讨论中，我们发现经典谐振子与量子谐振子既有严重的分歧又有某些必然的联系，对它的思考将促进人们对量子物理的理解与认识。 参考文献: [1]曾谨严.量子力学 教程 人力资源管理pdf成真迷上我教程下载西门子数控教程protel99se入门教程fi6130z安装使用教程 .科学出版社，2003. [2]宋鹤山.量子力学.大连理工大学出版社，2004. [3]周世勋.量子力学.高等教育出版社，1979. [4]钱伯初.量子力学.高等教育出版社，2006. [5]张林芝.量子力学.东北师范大学出版社，1986.