金属电子逸出功的理论及实验分析

金属电子逸出功的理论及实验 分析 定性数据统计分析pdf销售业绩分析模板建筑结构震害分析销售进度分析表京东商城竞争战略分析 实验22 金属电子逸出功的测定 【实验目的】 1(用里查逊(Richardson)直线法测定金属钨的电子逸出功。 2(了解光测高温计的原理和学习高温计的使用。 3(学习数据处理的方法。 【实验原理】 若真空二极管的阴极(用被测金属钨丝做成)通以电流加热，并在阳极上加以正电压时，在连接这二个电极的外电路中将有电流通过，如图3—22—1所示。这种电子从加热金属丝发射出来的现象，称为热电子发射。 研究热电子发射的目的之一可以选择合适的阴极材料。诚然，可以在相同加热温度下测不同阳极材料的二极管的饱和电流，然后相互比较，加以选择。但通过对阴极材料物理性质的研究来掌握其热电子发射的性能，这是带有根本性的工作，因而更为重要。 1(电子的逸出功 根据固体物理学中金属电子理论，金属中的传导电子能量的分布是按费米——狄拉克(Fermi-Dirac)分布的。即 3—22—1 式中称费米能级。 图3—22—1 图3—22—2 在绝对零度时电子的能量分布如图3—22—2中曲线(1)所示。这时电子所具有的最大能量为。当温度升高时电子的能量分布曲线如图3—22—2中曲线(2)所示。其中能量较大的少数电子具有比更高的能量，而其数量随能量的增加而指数减少。 在通常温度下由于金属 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 面与外界(真空)之间存在一个势垒，所以电子要从金属中逸出必须至少具有能量从图3—22—2可见，在绝对零度时电子逸出金属至少需要从外界得到的能量为: 1 称为金属电子的逸出功，其常用单位为电子伏特(ev)，它表征要使处于绝对零度下的金属中具有最大能量的电子逸出金属表面所需要给予的能量。称为逸出电位，其数值等于以电子伏特表示的电子逸出功。 可见，热电子发射就是用提高阴极温度的办法以改变电子的能量分布，使其中一部分电子的能量大于，这样能量大于的电子就可以从金属中发射出 的大小，对热电子发射的强弱，具有决定性作用。 来。因此，逸出功 2(热电子发射公式 根据费米—狄拉克能量分布公式3—22—1，可以导出热电子发射的里查逊—杜 dson-Dushman)公式 什曼(Richar- 3—22—2 式中——热电子发射的电流强度，单位为安培。 22——和阴极表面化学纯度有关的系数，单位为安培/厘米?度。 ——阴极的有效发射面积，单位为平方厘米。 -23——玻尔兹曼常数(K=1.38×10焦耳/开)。 原则上我们只要测定、、和，就可以根据3—22—2式计算出阴极材料的逸出功。但困难在于和这两个量是难以直接测定的，所以在实际测量中常用下述的里查逊直线法，以设法避开和的测量。 3(里查逊直线法 将3—22—2式两边除以，再取对数得到 3—22—3 从3—22—3可以看出，与成线性关系。如果以作纵坐标，以为横坐标作图，从所得直线的斜率即可求出电子的逸出电位，从而求出电子的逸出功。这个方法叫做里查逊直线法，它的好处是可以不必求出A和S 2 的具体数值。直接从和就可以得出的值，和的影响只是使直线平行移动。这种实验方法在实验、科研和生产上都有广泛应用。 4(从加速场外延求零场电流 为了维持阴极发射的热电子能连续不断地飞向阴极，必须在阴极和阳极间外加一个加速电场。然而由于的存在使阴极表面的势垒降低，因而逸出功减小，发射电流增大，这一现象称为肖脱基(Scholtky)效应。可以证明，在 的作用下，阴极发射电流和有如下的关系 加速电场 3—22—4 式中和分别是加速电场为和零时的发射电流。对3—22—4式取对数得 3—22—5 如果把阴极和阳极做成共轴圆柱形，并忽略接触电位差和其它影响，则加速电场可表示为 3—22—6 式中和分别为阴极和阳极的半径，为加速电压，将3—22—6式代入3—22—5式得 3—22—7 由3—22—7式可见，在一定的温度和管子结构时，和成线性关系。如果以为纵坐标，以为横坐标作图，此直线的延长线与纵坐标的变点为。由此即可求出在一定温度下，加速电场为零时的发射电流。 综上所述，要测定金属材料的逸出功，首先应该把被测材料做成二极管的阴极。当测定了阴极温度，阳极电压和发射电流后，通过数据处理，得到零场电流，然后即可求出逸出功(或逸出电位)来了。 3 图3—22—3 图3—22—4 【实验装置】 根据上述实验原理，全套仪器应该包括二极管，二极管供电电源，温度测量系统和测量阳极电压、电流的电表。下面分别加以介绍 1(理想( 标准 excel标准偏差excel标准偏差函数exl标准差函数国标检验抽样标准表免费下载红头文件格式标准下载 )二极管 为了测定钨的逸出功，我们将钨作为所谓理想二极管的阴极材料。“理想”是指把电极设计成能够严格地进行分析的几何形状。根据上述原理，我们设计成同轴圆柱形系统。“理想”的另一含义是把待测的阴极发射面限制在温度均匀的一定长度内和近似地能把电极看成是无限长的，即无边缘效应的理想状态。即为了避免阴极的冷端效应(两端温度较低)和电场不均匀等的边缘效应，在阳极两端各装一个保护电极，它们在管内联到一起后引出管外，但阳极则和它们绝缘。因此保护电极虽和阳极加相同的电压，但其电流并不测量在热电子发射电流中。在阳极上还开有一个小孔，通过它可以看到阴极，以便用光测高温计测量温度。理想二极管的结构见图3—22—4。 2(光测高温计 根据热辐射理论，普朗克(Planck)公式是最正确的辐射公式，由于我们测量温度用的是辐射短波里的一小段，维恩(Wien)公式已经足够准确了。它表明某一物体在温度T时，波长为的辐射能量近似地由下式决定 ，是二个常数。叫做该物体的单色辐射系数，是温度的函数，且随不同物体及其表面情况而异。 从维恩公式可见，在某一波长的热辐射能量与温度成指数关系。的值为 ，是光速，为普朗克常数。代入这些量的数值，得厘米?度。如果用的红光，则度。可见随的变化是非常快的。这是利用热辐射测量高温的有利条件。 亮度温度是利用辐射的亮度比较测得的温度。它的定义是待测物在某一波长(我们取)的表面亮度等于黑体在同一波长的表面亮度时，这黑体的温度就叫做该物体的亮度温度。 物体的亮度温度显然是和辐射的能量成正比的。设比例关系为，则根据维恩公式，黑体在温度而波长为时的亮度为 4 (对黑体) 待测物体在温度和同一波长的亮度为 根据亮度温度的定义，显然，得 取对数则有 将度的值代入，并改用常用对数，则得 因为，可见一个物体的真正温度总是高于该物体的亮度温度。而且要从测量所得的亮度温度求出真正的温度，必须知道该物体的单色幅射系数 。对于金属钨在和附近时，。 由于被测对象钨丝很细，本实验所用的光测高温计是“测微”光测高温计，它能将被测物进行足够的放大，便于测量。它的光路和电路如图3—22—5所示。 使用时先调节目镜头，对高温计灯泡的灯丝进行聚焦。然后调节光测高温计和被测物(理想二极管)之间的相对距离(见图3—22—8)，使物成像在高温计灯泡灯丝所在的平面。这时在目镜头中即可看到二极管阴极(灯丝)和高温计灯泡的灯丝相重合，如图3—22—6所示。调节“温度调节”电位器，改变高温计灯泡的电流。如果电流过小高温计灯泡的灯丝将显得发暗，如图3—22—6(a)。如果电流过大，灯丝将显得过亮，如图3—22—6(c)。如果电流适当时，可使二个灯丝的亮度相一致，二者混为一体，如图3—22—6(b)所示。这时电流计G有一个读数，即为被测物的亮度温度。 图3—22—5 (a) (b) (c) 图3—22—6 5 高温计电桥各元件的参数在事先已经调整好，使对应于时，电流计指零(电桥平衡)。改变(增加)高温计灯泡电流时，其电阻也随之改变(增加)，破坏了电桥的平衡，这时电流计的刻度可以直接根据亮度温度来刻度。吸收玻璃用来把左右的待测物的亮度控制在用肉眼观察时比较适宜的范围内。红色滤波片只使附近的光通过。滤波片中央刻有的圆圈一个，有利于把理想二极管灯丝和高温计泡灯丝的重合点调整在高温计的光轴上。 3(实验电路 根据实验原理，实验电路如图3—22—7所示。 220Ω的二只电阻是为了平衡灯丝上的电压降和阳级电压的关系而设置的平衡电阻。由于连接电路训练并非本实验的训练目的，因此现想二极管的电路已经在仪器中连接好了。 图3—22—7 4(WF—2型逸出功测定仪 WF—2型逸出功测定仪外形如图3—22—8所示。详尽的仪器使用方法，请参阅“WF—2型逸出功测定仪”使用说明书。 图3—22—8 6 【实验内容】 1(熟悉仪器装置，并连接好安培表(1A，监视灯丝电流)，伏特表(150V，测量阳极电压)和微安表(，测量阳极电流)。接通电源预热10分钟。 2(调节光测高温计和理想二极管，使光测高温计灯丝和理想二极管灯丝都成像清楚，并在视场中央相交。 3(取理想二极管参考灯丝电流约从，每隔约进行一次测*量。 4(对每一参考灯丝电流必须进行多次温度测量(一般做6~7次)以减小偶然误 —22—1，求出灯丝温度。 差，并 记录 混凝土 养护记录下载土方回填监理旁站记录免费下载集备记录下载集备记录下载集备记录下载 数据于表3 5(对每一参考灯丝电流在阳极上加25V、36V、49V、64V„„144V诸电压，各测出一组阳极电流，记录数据于表二，作图并换算至表3—22—3。 6(根据表3—22—3数据，作出图线，求出截距，即可得到 。 在不同灯丝温度时的零场热电子发射电流 7(根据表3—22—4数据，作出图线，从直线斜率求出钨的逸出功 (或逸出电位)。 8(用实验室提供的计算机程序，计算出逸出功，和用作图法计算的结果相**核对。(暂无) 表 3—22—1 Na 1 2 3 4 56 0.55 7 0.60 0.65 0.70 0.75 表 3—22—2 25 3649 64 81 100 121 144 0.55 0.60 0.65 0.70 0.75 表 3—22—3 6 7 89 10 11 12 5 表 3—22—4 8 直线斜率 逸出功 ev 逸出功公认值 4.54 ev 相对误差 % * 理想二极管灯丝的温度是用光测高温计测定的，因此，灯丝电流仅作参考。这样做的目的，可使各次测得的温度的间隔比较均匀些。如果不用参考电流，只要将仪器面板上标有字样的二个接线柱连接起来即可。如果为了简化实验，不用光测高温计测量温度，也可以根据灯丝电流查下表得到灯丝的温度。但这时安培表应该选用级别较高的0.5级表。 灯丝电流 0.75 0.55 0.60 0.65 0.70 I(A) f 灯丝温度 181 190198 169 1770T(X10K) ** 数据用计算机计算时，由于用了最小二乘法对数据进行处理，因此一般说来，计算得到的结果要比用作图法计算得到的好些。但有时也不尽然，当或有个别明显偏离直线的点时，用作图法可以人为地排除这种“奇点”，但计算机照样拟合在直线中。 9 10