非线性光学频率变换及准相位匹配技术

　第 31 卷 第 3 期 　　　　　　　　　　　　人　工　晶　体　学　报　　　　　 　　　　　Vol. 31 　No. 3 　 2002 年 6 月 　　　　　　　　　　　　 　JOURNAL OF SYNTHETIC CRYSTALS　　　　　　　　　 　　June ,2002 　 非线性光学频率变换及准相位匹配技术 姚建铨 (天津大学 ,天津 300072) 摘要 :本文综述了非线性光学频率变换技术的发展及在激光与光电子领域中的地位与作用 ,概述了它们的基本原 理、特点及关键技术 ,展示了其广阔的应用前景。 关键词 :非线性光学频率变换技术 ;光学参量振荡器 ;准相位匹配 ;周期极化晶体 ;全固态激光器 ;可调谐固体激 光器 中图分类号 :O734 　 　 　 　 文献标识码 :A 　 　 　 文章编号 :10002985X(2002) 0320201207 Development of Nonlinear Optical Frequency Conversion and Quasi2phase Matching Technology YAO Jian2quan (Tianjin University ,Tianjin 300072 ,China) ( Received 10 April 2002) Abstract :The development of nonlinear optical frequency conversion and quasi2phase matching technology as well as their important status in the laser and optoelectronic fields is summarized in this paper. The basic principle ,characteristics ,critical technology and their extensively useful perspective are also described. Key words : nonlinear optical frequency conversion technology ; optical parametric oscillator ; quasi2phase matching ;periodical poled crystal ;all solid state laser ;tunable solid state laser. 1 　引　言 激光谐波变换技术是激光及非线性光学领域的一个重要分支 ,通过频率变换能够获得各种波长的相干 辐射 ,满足各种实际应用的需要。近年来 ,随着非线性光学及激光晶体的成熟 ,非线性光学频率变换技术得 到了飞速的发展。 2 　光学参量振荡 (OPO)技术 光学参量振荡器是利用非线性晶体的混频特性实现频率变换的器件 ,它既是非线性光学频率变换的器 件 ,又是波长可调谐的光源 ,具有调谐范围宽、结构简单及工作可靠等特点 ,随着近年来一些新型而高效的非 线性晶体的出现及发展 ,OPO 以其宽调谐范围、高效率、高重复频率、高分辨率及小型固体化等特点日益引起 国际光学界的重视 ,已被广泛应用于各科研领域 (如新材料、生物、化学及共振光谱等) 。 80 年代以后 ,非线性晶体研究的重大突破使 OPO 进入了实用阶段。涌现出许多透明范围更宽、匹配波 长更长的参量振荡晶体 ,如 KTP、BBO、LBO、KTA、MgO :LiNbO3、AgGaSe2、AgGaS2、CdSe、ZnGeP2、Urea、CsTiOAsO4 收稿日期 : 2002204210 作者简介 : 姚建铨 (19392) ,男 ,江苏省人 ,中国科学院院士。 等。另外 ,值得注意的是近几年迅速发展起来的光学超晶格材料技术 ,为人们呈现了一种全新的准相位匹配 (Quasi2Phase Match ,QPM)光学参量振荡器。到目前为止 ,人们采用不同的泵浦波长、不同的非线性晶体及调 谐方式 ,已实现 0. 4～18μm 的宽调谐输出 ,谱线宽度一般达几个波数 ,激光脉宽由连续到纳秒、皮秒、甚至于 飞秒量级。一般来说 ,单模、窄线宽、窄脉宽、高峰值脉冲泵浦的光学参量振荡器可获得较高的转换效率。 光学参量振荡器的谐振类型有单谐振和双谐振之分 ,相位匹配方式也有 Ⅰ类 Ⅱ类之别 ,OPO 已成为可调 谐激光的主流 ,是实现可调谐激光输出的有效技术手段 ,它的发展趋势主要是 :用组合调谐方式进行红外波 段的扩展和紫外波段的延伸、PPLN 技术、新型参量振荡晶体的开发及全固态 OPO。目前 ,一些技术已趋于成 熟 ,国际上一些大的光电公司也已先后推出了商品化的 OPO 产品。 天津大学激光与光电子研究所采用 700～980nm 的脉冲可调谐钛宝石激光作为泵浦光 ,泵浦由一块 KTP 晶体组成的单谐振参量振荡器 ,采用 Ⅱ(B) 类相位匹配 ,通过改变泵浦光波长作为参量振荡器的调谐方式 , 根据泵浦光波长范围确定了 KTP 晶体最佳切割角度 (θ= 62. 5°,φ= 0°) ,通过更换 5 组参量谐振腔膜片 ,实验 上获得了 1261～2532nm 的宽波段连续调谐单谐振参量光输出 ,如图 1 所示。 Fig. 1 　The setup of wide multi2wavelength laser system 1、1. 06 微米全反镜 ;2、YAG激光棒 ;3、1. 06 微米输出镜 ;4、可推拉 1. 06 微米 45 度全反镜 ;5、1. 06 微米 45 度全反镜 ; 6、KTP 倍频晶体 ;7、可推拉 0. 532 微米 45 度全反镜 ;8、0. 532 微米 45 度全反镜 ;9、三倍频晶体 (BBO) ; 10、0. 355 微米 45 度全反镜 (与 9 一起构成可推拉结构) ;11、0. 355 微米 45 度全反镜 ;12、1. 06 微米全反及 0. 532 微米高透镜 ; 13、OPO 全反镜 ;14、OPO 晶体 (MgO :LN) ;15、OPO 输出镜 ;16、BBO 倍频晶体 总之 ,实践中对可调谐激光光源的强烈需求 ,使得光学参量振荡器得以迅速地发展 ,而光学参量振荡器 的飞速发展又为可调谐激光开辟更广阔的应用领域 ,并且在应用过程中对光学参量振荡器提出更高的指标。 随着 OPO 技术的不断成熟与发展 ,OPO 必将会进一步的充实激光的应用领域 ,让激光这一神奇之光更好的 为人类造福。 3 　高功率 RGB 激光技术 红 (R) 、绿 ( G) 、蓝 (B) 激光光源有巨大的应用前景 ,就高功率 (大于瓦级) 的 RGB 激光光源而言 ,仅有气 体与固体激光器两类。瓦级以上的高功率 RGB 激光器 ,采用 DPL 再加上非线性光学频率变换技术将是最佳 方案 气瓶 现场处置方案 .pdf气瓶 现场处置方案 .doc见习基地管理方案.doc关于群访事件的化解方案建筑工地扬尘治理专项方案下载 。其中高功率绿光光源已达到百瓦量级 ,被认为是分离同位素铀中泵浦染料激光器的最佳光源。3 种 光源中 ,红、蓝激光光源技术难度较大。国际上红、蓝激光已达到 3～7 瓦的量级。实现红、蓝激光运转一般 采用 ns、ps 的倍频 Nd : YAG激光器为基础 (输出基波 1064nm、二次谐波 532nm) ,再加上非线性光学频率变换 (光学参量振荡器、倍频或和频)来实现红、蓝激光输出 (如图 2 所示) 。 激光显示是投影显示领域的最新技术。由于激光的特性 ,它比其他显示技术具有更多的优越性 : (1) 超 大屏幕、高亮度 ; (2)色域宽 ,高度饱和色彩 ; (3)高分辨率 ,可在任意形状 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 面显示 ; (4) 高对比度 ( > 1000 :1) ; 202 人 工 晶 体 学 报 　　　　　　　　　　　　　　　　　　　第 31 卷 (5)光缆导光、多通道投影、卫星式分布。因此 ,它是实现超大屏幕、高清晰度显示最有前途的技术之一。 RGB 激光器是激光显示领域研究和开发的重点。目前国外已有激光大屏幕显示的产品 ,国内仅有单色激光 演示的产品 ,尚无真彩色激光大屏幕显示产品。 Fig. 2 　The schematic of RGB laser system 4 　高次谐波发生 高次谐波辐射一直是非线性光学中的主要研究内容之一 ,利用谐波辐射是获得新激光谱线最主要的途 径。近几年来 ,由于超短、超强激光技术的飞速发展 ,为谐波辐射研究提供了前所未有的技术支持。高次谐 波的研究具有重要的实际应用价值 ,这是因为 : (1) 高次谐波能够产生高度相干、脉宽极窄的 XUV 和 X 射线 源。目前 ,利用超短 (仅为几个光周期)超强激光脉冲与惰性气体介质相互作用产生的高次谐波已经成功地 进入了“水窗”波段 ,这对于活的生物细胞和亚细胞结构的显微成像具有重大意义。(2)高次谐波辐射脉冲持 续时间短 (可达到飞秒量级) 、频带宽、波长可调谐的特点 ,使得它在需要高的时间和空间分辨的微观快过程 研究领域有着广泛的应用 ,例如激光等离子体诊断 ,内壳层的光电离和双光子电离 ,材料科学和化学中的表 面物理和化学 ,半导体的全息光刻 ,原子团簇的电子和几何结构等。其次 ,高次谐波辐射是人们实现阿秒相 干脉冲的首选光源 ,自从激光出现以后 ,脉冲持续时间的突破日新月异 ,它影响着化学、物理学和生物学中的 测量手段的更新以及对未知领域的深入。(3)高次谐波的研究对强场物理的研究有着强大的推动作用。由 于激光技术的飞速发展 ,人们利用台式激光器 ,获得的电场强度已经可以达到甚至超过原子单位电场强度。 这些强场的实现直接推动了各个学科的发展 ,开辟了许多全新的物理学领域。研究强场物理学的目的是发 现并解释物质在 (超)强外场这种极端物理条件下所辐射的各种强场效应 (如高次谐波辐射 ,强场自电离 ,电 离抑制和库仑爆炸等) ,建立和发展新的非微扰理论。高次谐波辐射的研究是检验强场物理理论合理性的一 个重要工具 ,同时也不断为强场物理理论提出新的课 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 ,因此 ,可以说高次谐波研究是深入认识强场物理本 质的一个重要手段。 Michigan 大学的实验小组利用脉宽仅为 26fs (10 个光周期)的 780nm 激光脉冲与 He 相互作用 ,观察到了 297 次谐波辐射。Vienna 技术大学的实验小组利用脉宽仅为 5fs (2 个光周期) 的 780nm 激光脉冲与 He 相互 作用观察到的谐波辐射波长也小于 3nm ,成功地进入了“水窗”波段 ,这可以看成是高次谐波实验研究的一个 里程碑。总之 ,高次谐波幅射是产生超短脉冲 XUV 和 X射线相干辐射光源的主要途径之一 ,具有广阔的应 用前景和重大的理论价值。如何获得更短波长的谐波和提高谐波的转换效率仍然是强场高次谐波研究的主 要方向。但是不得不指出的是 ,高次谐波研究离实际应用还有着很大的差距 ,主要原因在于高次谐波幅射的 能量转换效率太低。 302第 3 期 　　　　　　　　　　　　　　　姚建铨 :非线性光学频率变换及准相位匹配技术 5 　准相位匹配 (QPM)技术 5. 1 　基本原理 准相位匹配技术拓宽了非线性晶体的应用范围 ,大大提高了非线性光学转换效率 ,已成为非线性光学材 料和固体激光器领域的研究热点之一。 准相位匹配是在“介电体超晶格”中实现。所谓介电体超晶格 ,是指在介电晶体中引入可与经典波 (光波 和声波)波长相比拟的超周期结构 ,此种晶体也被称为光学超晶格、声学超晶格或微米超晶格。通常我们用 超晶格倒格矢来描述超晶格 ,其方向垂直于片畴 ,大小为 km = 2π·m/ ( a + b) , a、b 分别为正、负畴的厚度 ,Λ = a + b 为超晶格的周期 , m 为整数 ,2π/ ( a + b) 称为初基倒格矢。通过调节超晶格的倒格矢 ,即调节超晶 格的周期 ,可以弥补由于折射率色散而产生的波矢失配 ,这就是“准相位匹配”。利用周期极化晶体来实现准 相位匹配是一种有效而简便的方法。实践证明 ,铁电材料是目前实现准相位匹配的最理想材料。所有的铁 电晶体在居里温度以下都会表现出自发极化特性 ,并且能够在外加电场的作用下 ,有效地实现铁电畴反转 , 改变晶体的自发极化方向。常见的用于准相位匹配的周期极化晶体有 PPLN (周期极化 LiNbO3) ,PPKTP (周 期极化 KTP) 、PPRTA(周期极化 RbTiOAsO4)及 PPLT(周期极化LiTaO3)等。图 3 为周期极化晶体。 从光波与非线性介质相互作用的经典电磁场理论出发 ,在非线性过程中 ,对三波耦合的情况 ,设参与互 作用的三波频率分别为ω1 ,ω2 ,ω3 ,频率ω1 ,ω2 和ω3 必须满足能量守恒准则 ,即ω3 =ω1 +ω2 , deff为有效非 线性系数 ,它与介质的性质和匹配方式有关 ;由于材料的色散 ,相速度是频率的函数 ,从而导致了随频率变化 的相位关系 ,单位长度的相位变化用相位失配量Δk = k3 - k2 - k1 表示 ; kj =ωj nj/ c ( j = 1 ,2 ,3) 是对应折射 率为 nj 的光波的波矢量 ; nj ( j = 1 ,2 ,3)是介质中各光波的折射率。图 4 是周期极化晶体结构及 QPM 原理示 意图 ,箭头方向为铁电畴的自发极化方向。相邻两片电畴的自发极化矢量相反 ,这等价于第二片铁电畴物性 张量对第一片铁电畴物性张量而言 ,其坐标系统绕 x 轴旋转了 180°,因而与奇数阶张量相联系的电畴的物理 性质 ,如非线性光学系数、电光系数、压电系数等 (包括所有与奇数阶张量相联系的物性常数) ,都是同值 ,而 符号由“+ ”变为“2”,因此此类单晶体的物理性质不再是常数而是空间坐标的周期函数。如果其周期可与经 典波波长比拟 ,就成为我们前面所说的光学超晶格。利用周期极化晶体实现准相位匹配 ,由于对晶体的自发 极化方向进行了周期性调制 ,使得在有效非线性系数中引入了一个空间调制函数 ,我们把新的有效非线性系 数用傅立叶级数表示为 (注 :此处的 z 向为通光方向 ,并非晶体的 z 轴) : deff ( z) = deff · ∑ + ∞ m = - ∞ Gme - iK m z Fig. 3 　The constructive schematic of PPRTA crystal Fig. 4 　The principle schematic of QPM with periodical poled crystal 其中 m ( = 1 ,3 ,5 , ⋯)为准相位匹配阶数 , km 是极化周期引入的倒格矢。如果只考虑某一阶准相位匹配 ,则 可简化为 : deff ( z) = deff ·Gme - iKmz 402 人 工 晶 体 学 报 　　　　　　　　　　　　　　　　　　　第 31 卷 由周期方波信号的傅立叶变换可知 : Gm = 2 mπsin ( mπD) D 为反转畴的占空比系数 ,一般情况下 D = 0. 5。 将 deff ( z)的表达式代入到耦合波方程中得到 QPM 的相位失配量为 : Δk = k3 - k2 - k1 - km 因此 ,对准相位匹配来说 ,欲使相位失配量Δk = 0 ,只需使得极化周期满足 : Λ = 2πmk3 - k2 - k1 ( m 为奇数) 我们知道 ,相干长度可以用下式表示 : lc = π k3 - k2 - k1 Fig. 5 　The poled construction with high order QPM 　　所以 ,可以简单地说 ,利用周期极化晶体实现准相 位匹配 ,就是以 2 lc 的奇数倍为周期 ,周期性地改变 LiNbO3 等铁电材料的自发极化方向来补偿相位失配 , 从而在整个周期极化晶体长度内实现转换效率的持续 增长。图 5 是实现一、三阶准相位匹配的周期极化晶 体的结构示意图。 与双折射相位匹配技术相比 ,准相位匹配没有双 折射相位匹配中关于波矢方向和偏振方向的限制 ,通过选择适当的极化周期 ,就可以实现相位匹配。 5. 2 　准相位匹配( QPM)的优点 (1)理论上能够利用晶体的整个透光范围 ; (2)可避免空间走离效应 ; (3)可以利用晶体大的非线性系数 ; (4)可以 设计 领导形象设计圆作业设计ao工艺污水处理厂设计附属工程施工组织设计清扫机器人结构设计 成非临界相位匹配 ; (5)非线性转换效率高 ; (6)调谐方式简单、多样。我们只需在非线性晶体中 设计制备出各种不同周期的畴结构 ,通过改变极化周期、通光方向和晶体温度就能十分方便地实现输出光波 长的可调谐。 总之 ,QPM 技术的最大优点是非线性转换效率高 ,并且可以使那些在通常条件下无法实现相位匹配的 晶体和通光波段得以实现频率变换 ,拓宽了应用范围 ,增加了调谐方式 ,使宽波段激光的输出成为可能。 5. 3 　准相位匹配( QPM)的应用趋势(以 OPO 及光脉冲压缩应用为例) 5. 3. 1 　周期极化晶体的准相位匹配光学参量振荡器 (QPM2OPO) Fig. 6 　The tuning curve of PPLN2OPO pumped by Nd : YAG laser 将周期极化晶体的周期波矢 (即倒格矢)引入光学 参量振荡过程 ,同样可以满足相位匹配条件。目前 ,最 常见的实现 QPM2OPO 的最为理想的铁电材料为 LiNbO3 晶体 ,该晶体通光范围 0. 4～4. 5μm 区间 ,覆盖 了近、中红外区域。图 6 是 1064nm 的 Nd : YAG激光器 泵浦 PPLN ,实现一阶共线 QPM 光学参量振荡时 ,所产 生的信号光和空闲光与极化周期的关系曲线 (即 OPO 的波长 —周期调谐曲线) 的示意图。QPM2OPO 产生的 红外波段光源 ,在军事对抗、大气环境监测、医学、特殊 环境远距离监控以及光谱学研究等诸多领域都有着十 分重要的应用价值。 利用 PPRTA 晶体也可以将输出扩至 5. 0μm。 D. T. Reid 和 G. T. Kennedy 等人实现了基于 PPRTA 的皮秒和飞秒光学参量振荡器 ,在 Ti :Sapphire 激光器泵浦 502第 3 期 　　　　　　　　　　　　　　　姚建铨 :非线性光学频率变换及准相位匹配技术 Fig. 7 　The widely tuning curve of PPRTA OPO 下 ,室温条件获得了 1～1. 2μm 和 3～5μm 波段的宽调 谐输出。图 7 是 PPRTA2OPO 的调谐曲线和相位匹配 宽度曲线 ,所有光波均平行于 z 轴偏振。现在 ,基于周 期极化的LiNbO3、KTiOPO4 (PPKTP) 、KTiOAsO4 ( PPKTA) 和 RbTiOAsO4 ( PPRTA) 晶体的光学参量振荡器都已 实现。 5. 3. 2 　啁啾周期极化LiNbO3 晶体实现光脉冲压缩 在超快、超强激光系统中 ,关键的一个因素是有效 地控制超短脉冲传输过程中的色散。传统的色散方法 包括光栅对、棱镜对、周期折射率结构的布拉格体光 栅、光纤模式色散以及啁啾反射镜等。随着人们对 QPM技术认识的逐渐深入和周期极化晶体制备工艺 的成熟 ,理论研究和实验结果都使人们发现啁啾周期 极化LiNbO3 晶体 (chirped2period2poled lithium niobate ,简称 CPPLN)可以作为一种新的色散控制技术来实现光 脉冲压缩。研究表明 ,只要满足准相位匹配 ,超快脉冲激光通过简单的啁啾周期极化晶体 ,就能在完成频率 转换的同时实现光脉冲的压缩和放大。其优点是 :可以提供足够大的 GVD 对脉冲进行色散控制 ,能完成超 高功率脉冲处理。 我们把利用准相位匹配实现的非线性频率变换过程 总结 初级经济法重点总结下载党员个人总结TXt高中句型全总结.doc高中句型全总结.doc理论力学知识点总结pdf 于表 1 ;对一阶共线准相位匹配而言 ,不同的非 线性过程所用的典型的极化周期值总结于表 2。 Table1 　The nonlinear frequency conversion process with the QPM2PPLN Process Input wavelength (s) Output wavelength (s) Optical parametric oscillation (OPO) λ3 λ2 ,λ1 Difference frequency generation (DFG) λ3 ,λ2 λ1 Sum frequency generation (SFG) λ1 ,λ2 λ3 Second harmonic generation (SHG) λ1 =λ2 λ3 Table 2 　The typical period value with the first order collinear QPM2PPLN Period range Typical applications 1. Short (Λ< 15μm) SHG,SFGof near2IR lasers ;OPO pumped by visible laser 2. Intermediate (15μm < Λ< 25μm) DFGof near2IR lasers ;SHGof communications lasers 3.Long(Λ> 25μm) OPO pumped by near2IR lasers 5. 4 　周期极化技术发展趋势 目前 ,周期极化技术的发展趋势是充分利用 QPM 技术 ,可人为设计周期结构这一优势 ,实现更为灵活的 晶体结构。已研制出在晶体的不同区域制备出不同的极化周期 ,获得高次谐波 ,可调谐波长或多波长相干光 输出。 5. 4. 1 　准周期极化晶体 准周期极化晶体 ,是由两种不同周期的结构按某种特殊规律串接而成的。此结构中存有多组倒格矢 ,且 可通过适当的结构参数来调节。因而 ,经过特殊设计 ,选取具有多种特定倒格矢的准周期极化晶体 ,就能同 时完成倍频、差频、混频和光学参量振荡等各种非线性转换 ,大大简化了光学系统的体积及操作难度。美国 光波电子公司在一块 PPLN 晶体上完成了 OPO —SHG和 OPO —SFG过程。南京大学也利用 QPM 技术在 LiTaO3 晶体上实现了 SHG和 SFG的耦合。通过在准周期极化晶体中的二次谐波过程和频率上转换过程的 耦合 ,就可以利用目前的二次非线性介质材料实现三次、四次甚至更高谐波的输出 ,使操作调试过程大大简 化 ,同时理论分析表明 ,转换效率也有很大的提高。 602 人 工 晶 体 学 报 　　　　　　　　　　　　　　　　　　　第 31 卷 5. 4. 2 　多周期极化晶体 (multiple grating) Fig. 8 　The constructive schematic of multi2period PPLN ( + z surface)多周期极化晶体 ,是由多个不同周期的结构沿 y方向“并联”而成的 (晶体沿 z 轴极化 ,通光方向为 x轴) 。图 8 是多周期 PPLN 的 + z 方向的局部俯视图 ,此晶体由 25 个周期为 26～32μm 的周期结构组成 ,每一部分的宽度为 500μm ,间隔为 50μm。应用多周期极化晶体实现 OPO ,通过调节泵浦光束和晶体的横向相对位置 ,即可获得大波长范围的调谐输出。其优点是调谐机构简单 ,输出波长范围大 ,还有 QPM 本身所有的转换效率高的特点。图 9 是其谐振腔示意图。 5. 4. 3 　扇形周期极化晶体 (fan2out grating or fan grating) Fin. 9 　The schematic of OPO resonator based on multi2period PPLN普通的周期极化晶体反转畴壁平行于 Y 轴 ,扇形极化晶体的反转畴做成“扇形”结构 ,畴壁与 Y 轴有一倾角 ,这样沿 Y 向周期间距保持连续增加 (如图 10 所示) 。因此只需调整泵浦光束和扇形极化晶体在谐振腔中的横向相对位置 ,就可方便地实现波长的连续可调谐输出。同一般的通过控制晶体温度来改变输出波长的方法相比 ,此方法的输出波长范围大 ,操作简便 ,精度也较高。现在 ,QPM 技术已从最初的倍频发展到了和频、差频、OPO、光脉冲整形以及全光开关、波长变换等非线性光学应用领域。相信通过对准相位匹配的物理机制、周期结构的设计进行更深入的研究和探索 ,一定会 使相位匹配技术在非线性光学频率变换方面 ,尤其在 产生宽带的可调谐相干光源和波长变换方面展现出更广阔的应用前景。 Fig. 10 　The constructive schematic of fan periodical poled crystal 参 考 文 献 1 姚建铨.《非线性光学频率变换及激光调谐技术》,科学出版社 ,1995 2 Myer L E ,Eckardt R C ,Fejer M M ,et al . Quasi2phase2matched Optical Parametric Oscillators in Bulk Periodically Poled LiNbO 3. J . Opt . Soc. Am. B , 1995 ,12 (11) :210222166 3 Myer L E. Review of Quasi2phase2matching and Periodically Poled Lithium Niobate. Aerospace and Electronics Conference , 1996 , NAECON 1996 , Proceeding of the IEEE 1996 National ,1996 (2) :7332739 702第 3 期 　　　　　　　　　　　　　　　姚建铨 :非线性光学频率变换及准相位匹配技术