第 四 篇
地 质 物 探
第一章 地质物探技术
第一节 浅层地震勘探技术
地球物理勘探(简称物探)是利用物理学的基本原理和现代科学技术的新成就来勘
查矿产资源,解决地质问题的各种方法的总称。
工程
路基工程安全技术交底工程项目施工成本控制工程量增项单年度零星工程技术标正投影法基本原理
物探指为土木工程服务的物探方法,主要解决岩土工程勘察和供水水文地质勘
察中的地质问题。与钻探相比,它具有成本低、工效高的特点,是多、快、好省的地质
勘察方法。
工程物探是一门新兴的学科,它的发展史不过几十年。近年来,由于现代物理学、
电子学的不断发展,特别是电子计算机技术的大量应用,工程物探得以迅猛发展。大量
的数据处理采用了计算机,提高了解释精度,缩短了勘察周期。物探仪器也向小型化、
轻便化、数字化和自动化迈开了一大步。
工程物探以浅层地震、声波测定为主,此外还常用电法、磁法、放射性勘探和测井
等方法。
浅层地震勘探是研究人工激发的地震波在地壳数百米范围的传播规律,解决浅层地
质构造等岩土工程问题的一种物探方法。
浅层地震勘探方法分为反射波法和折射波法,前者记录反射波,后者记录折射波。
常用的是至折射波法。反射波法的关键在于如何区分各类重叠到达的地震波。
一、地震波与地震地质前提条件
(一)地震波的形成
在外力作用下,物体内部质点的位置发生变化(形变),去掉外力作用后,物体能
恢复原来形状,这种物体称为完全弹性体,其所产生的形变称为弹性形变。它具有两个
基本类型:一是在外力作用下只改变物体体积而不改变物体形状的称为体积形变;另一
是在外力作用下只改变物体形状而不改变体积的称为剪切形变。
施冲击力于各向同性均匀无限大弹性体,则在弹性体内一定范围形成随时间而变化
的弹性形变,这种弹性形变的连续传递即为弹性波。与体积形变相对应的称为纵波;与
—!"#—
第一章 地质物探技术
剪切形变相对应的弹性波称为横波。
图 ! " # " # 钻杆永磁打捞器结构示意图
# "钻杆;$ "异径接头;% "导管异径接头;& "连接管;’ "导管;! "母锥;
( "偏心嘈叭接头;) "丰圆形板;* "夹具;#+ "磁钢;## "螺钉
图 ! " # " $ 打捞钻杆示意图
# "导管;$ "钻杆;% "磁钢;& "母钻
—!)#—
第四篇 地质物探
弹性波的形成需要两个基本条件:震源和有传播振动的弹性介质。由于锤击或小药
量爆炸作用于介质的冲击力小、作用时间短,因而在浅层地震勘探中将岩石等介质视为
完全弹性体加以研究。
(二)地震波的传播
地震波的传播遵循惠更斯原理、费马原理和斯奈尔定律。
惠更斯原理 如图 ! " # " $所示,若已知 %时刻的波前,则该波前面的每一点都可
以看作新的震源,并各自发出子波。所有这些子波在介质中以波速 &向各方传播,经
过!%时间间隔,它们的包络面便是 % ’!%时刻的波前。
图 ! " # " $ 根据惠更斯原理绘制新波
费马原理 地震波总是沿地震射线传播,以保证波到达时间最少这一准则。
斯奈尔定律 概括了几何光学的反射定律和折射定律,表达了地震波的入射角
(!)、反射角(")、折射角(#)与各自相对应的波速的关系(图 ! " # " (),其数学表达
式为:
)*+!
!入
, )*+"!反
, )*+#!折
,常数 (! " # " #)
式中 !入、!反———入射、反射波速(- . ));
!折———透射至下部介质中的传播速度(- . ))。
图 ! " # " ( 入射波、反射波与透射波
(三)地震波的分类
地震波的分类有以下几种:#/ 按其质点运动特征分为体波和面波
—01#—
第一章 地质物探技术
体波 弹性波在介质整个体积内传播,以震源为中心向外作球形扩展,波的传播方
向与球面的径向一致。
体波分为纵波和横波,横波只能在固体中形成与传播。两者速度比为:
!!
!"
# $(% &!)% & $! ! (’ & % & $)
式中 !!———纵波速度(( ) ");
!"———横波速度(( ) ");
!———泊松比。
横波速度低于纵波,但在离开震源的相同距离,横波振幅高于纵波振幅 * + ,倍。
面波 当弹性介质具有自由表面(与大气层的接触面)时,受力冲击后,除产生体
波外,还会在自由表面介质一边产生面波。面波有瑞利波和勒夫波两种类型。
瑞利波存在于地表附近,其质点振动平面垂直于地表面,振动轨迹呈椭圆状,振幅
随深度增加而迅速衰减。
勒夫波存在于覆盖在高速岩层之接触面附近的低速表层中,其振动方向与波的传播
方向垂直。
$- 按传播的几何途径,分为直达波、折射波和反射波。
由震源直线传播到接收点的波称为直达波。
地震波透过不同弹性介质分界面时,透射波的射线方向将从原来的入射方向偏折。
设地下存在一界面,上部介质波速为 .%,下部为 .$,则有:
"/0"
.%
# "/0#!$
(’ & % & *)
如果 !$ 1 !%,则# 1"。当"增大到某一定值时,#将达$$,此时的"称为临界
角,用"2表示。
"2 # 342 "/0
!%
!$
(’ & % & 5)
地震波以"2角入射到界面后,即形成沿界面滑行的滑行波(如图 ’ & % & ,),该波
在下部介质以速度 !$沿界面滑行过程中,由于界面两侧的介质质点间的弹性联系,从
而引起上部质点的振动,形成折射波。其盲区长度为 "6,当 7面水平时
"6 # $# 78"2 (’ & % & ,)
式中 #———界面深度(()。
地震波以!角入射到界面,产生界面反射。由于入射波和反射波在同一介质中,两
者速度相等,反射角等于入射角。
反射波振幅与其传播距离(")成反比,而折射波振幅与"$成反比,所以反射波法
比折射波法具有更大的勘探深度。
*- 直达波、折射波、反射波时距曲线的相互关系
描述地震波在介质中传播时间与几何路程关系的曲线,称为地震波时距曲线。在单
—99%—
第四篇 地质物探
图 ! " # " $ 地震波的折射
一水平界面时,直达波、折射波、反射波的时距曲线有如下关系(图 ! " # " !):
(#)震源 %附近,直达波比反射波先到达接收点,而折射波在离震源 &’ 内不存
在。
(()在盲区以外,才是折射波的初至区。
())折射波与反射波在折射波的始点相遇。
图 ! " # " ! 直达波 * 折射波 * 反射波时距曲线的相互关系
(+)反射波迟于直达波和折射波到达地面。
(四)地震地质前提条件
(#)波速与波阻抗 不同岩石种类、不同地质年代的地层往往其波速、波阻抗不
同,它们之间的界面才能构成折射和反射界面。岩石波速主要取决于岩石成份,此外,
岩石的孔隙度、湿度、成层深度和地质年代,都有影响。常见岩石波速与波阻抗见表 !
" # " #。
—,-#—
第一章 地质物探技术
表 ! " # " #
!
!
!
!
!
!
常见岩石的波速及波阻抗表
岩 石
名 称
波速(!$)
( % #&’( ) *)
波阻抗(!·+)
(#&,-. ) *·(’
岩 石
名 称
波速(!$)
( % #&’( ) *)
波阻抗(!·+)
(#&,-. ) *·(’
!
!!
)
土 壤 ’ " / ’ " #! 石灰岩
!
!!
0’ " 1& 10 " #2!
砂 层 , " #/3, / " 0, 结晶岩石
!
!!
4, " !& #&/ " ’&4
水 #430 " #,32 #4 " #! 花岗岩
!
!!
4& " !& #&! " #!&
粘 土 #/ " ’4 ’1 " ,0 玄武岩
!
!!
4, " /& ##2 " ’04
页 岩 #/ " 4/ 4’ " #0, 板 岩
!
!!
0! " 4, # " #’!
砂 岩 ’# " 4, 4, " #’’ 片麻岩 0, " 1, 20 " ’&,
(’)地震地质条件 折射波法必须满足:被探测层位具有波速大于上覆各层介质的
波速,有一定厚度,视倾角小于"’ "#5的特点。地震勘探的效果还取决于介质的均匀程
度、地层形态的复杂程度、可供施测范围的大小及干扰影响程度等因素。
(0)浅层地震常用于解决:基岩埋深、起伏形状、风化程度与厚度;第四纪松散砂
砾石层中的潜水面深度;断层破碎带的宽度和平面位置;滑坡体滑动面的埋深和形态;
岩体工程地质分类等。
二、外业工作基本方法
接受任务后,应对测区地质情况、地震地质条件和原有资料作全面了解和
分析
定性数据统计分析pdf销售业绩分析模板建筑结构震害分析销售进度分析表京东商城竞争战略分析
;对
有关岩石标本进行密度测定和波速测定,以了解岩石间弹性差异;选择震源和检波器,
确定适宜的观测系统;根据任务要求和地质、地震地质条件布置测网进行施测。
(一)岩石波速测定
可以用超声波测定仪直接测定波速,也可用高感量的天平进行称量,求得精确密度
值。实践证明,沉积岩波速与岩石密度有较好的相关关系。
!6 #31, 7 &3’!!!8 " &3,!8
’ (! " # " !)
式中 !———岩石密度(. ) 5(
0);
!8———岩石纵波速度(-( ) *)。
如!处于 #32 " ’31. ) 5(
0之间,则相关关系如下式:
!6 #3/22 7 &3#14!8 (! " # " 1)
(二)激发条件与震源选择
适宜的激发条件应使激发的地震波能量足以反映深层探测层位,有效地提高信噪
—&2#—
第四篇 地质物探
比,使同一点激发的地震记录有良好的重复性。
震源分为锤击和爆炸两种。爆炸震源要进行最佳药量选择试验,要求用最小药量获
得最佳激发效果;覆盖层薄、基岩大部分出露、潜水面浅都是锤击震源良好的激发条
件。
(三)接收条件与检波器
选择良好的接收条件,主要考虑检波器的性能和埋置条件、检波器组合、仪器因素
等方面。使地震记录有效波突出,并有明显的特征;与各地震界面相对应的有效波层次
分明,波间关系清楚;干扰波少且强度弱,易于分辨。
检波器分为垂直灵敏和水平灵敏两种,前者用于接收纵波,后者接收横波。一般选
用固有频率 !" # $"%&的低频检波器(频率低的地震波不易被介质吸收而且有较大的探
测深度)。外业工作检波器应正确安置并尽量使安置条件保持一致。
(四)观测系统的选择
激发地震波的震源点与布置检波器的接收点的相对位置关系称为观测系统。一般根
据工作地区地地震地质条件、任务要求,结合以往本区或邻区的工作经验对观测系统加
以选择。
!’ 浅层折射波法的观测系统
(!)相遇排列的观测系统 如图 ( ) ! ) * 所示,在测线 +!,+$,两点布置激发,
+!,+$点间布置接收,分别激发、接收,就构成相遇排列的观测系统。所获得的两条
交叉的时距曲线称为相遇时距曲线,它能重复反映同一地震界面,因而能保证资料的可
靠性和解释精度。
图 ( ) ! ) * 相遇排列及其时距曲线特征
($)追逐排列的观测系统 在相邻点 +!,+$布置激发,没 +!,+$ 的同一侧布置接
—!,!—
第一章 地质物探技术
收,分别锤击接收,就构成追踪排列的观测系统。它除能有效地追踪同一界面外,还能
根据追逐时距曲线中折射波干涉带的位置,发现不同岩性的接触带。
!" 浅层反射波法的观测系统
浅层反射波法的观测系统有简单连续观测系统和单点接收与激发的观测系统等形
式。
(五)测网布置原则
路线测量 初勘阶段了解工作地区概略地质构造轮廓。布置数条横贯全区主构造的
长测线,进行连续的地震剖面测量。测点间距为 #$$ % !$$&。
面积测量 详勘阶段详细了解地质构造形态,为钻探点布置提供资料。测线布置取
决于已有资料给出的构造范围、形态和走向。主要测线方向,应尽可能垂直于地层(或
构造)走向,并布置在地形起伏较小,表层介质较为均一的地段。尽可能与地质勘探线
以及其它物探的测浅重合,通过孔拉,以利资料的对比分析。在主要测线之间,适当布
置联络测线,以控制成果精度。
三、资料的整理与解释
(一)地震资料的整理
为保证资料解释工作建立在可靠的基础上,要对原始记录进行检查和决定并进行校
正。对浅层折射波法的原始记录,要注意识别波的初至,初至缺失段可用续至相位段与
之平行的特点予以补足;而对浅层反射波法的原始记录,要根据时距曲线呈双曲线形态
和在极小区内曲率随反射时间的增长而变小的规律,对反映不同深度界面的反射波时距
曲线加以识别。
绘制时距曲线前,应对观测值进行相位、爆炸深度、低速带和地形校正,以消除实
际观测条件与假设条件的差异而引起的偏差。
(二)浅层折射波法的资料解释
浅层地震勘探的资料解释的理论基础是几何地震学。通常采用作图方法勾绘地震界
面,并计算界面深度,倾角、波速等参数。
#" 波速计算
#)界面速度 当地下为水平折射界面时,可直接用折射波时距曲线斜率的倒数,
求得各相应折射界面的波速;对于倾斜界面,必须用相遇时距曲线斜率或由联结点联结
的两支时距曲线斜率的平均数的倒数求界面速度。
!)盖层平均速度 在折射波时距曲线之原点 ’引一条直线到 (点(界面 )# 和界
面 )!的折射波时距曲线的交点),则线段’(
—
的斜率的倒数为所求平均速度。该法误差
较大,只有在覆盖层较薄或覆盖层虽厚但较均匀时才较准确。
—!*#—
第四篇 地质物探
!" 折射界面的计算与绘制
当折射界面没有剧烈起伏,界面速度没有显著变化时,折射界面利用相遇时距曲线
采用 #$法计算;当界面速度有明显变化时,采用时间场法计算。不同计算方法求解结
果的一致性可作为评价解释可靠性的标志。
折射界面的绘制在综合时距曲线图上进行,绘制方法有:
%)根据各个测点处同一折射界面的埋深、倾角和偏移距离进行绘制;
!)根据各个测点同一折射界面的不同法向埋深为半径,各测点为圆心向地下作圆
弧,圆弧的公共切线即为折射界面,长度限制在最外两切点间;
&)以测点及其相遇时距曲线的交叉迭掩段诸点为圆心,所得到的同一折射界面的
法向埋深为半径作圆弧,圆弧的同一包络线即为折射界面,长度限制在最外两切点间。
此法常用于不规则形态的折射界面。
&" 折射界面的地质解释
目的在于结合钻探和其他地质、物探资料,确定折射界面与地层分布间的对应关
系。折射剖面是法向深度剖面,与地质剖面不完全等同。通常折射剖面上的界面深度和
倾角往往小于地质剖面的相应界面。
(三)浅层反射波法的资料解释
%" 平均速度计算
地震波垂直岩层层面方向传播的总路程与总传播时间的比值称为平均速度(!’)。
常用速度测井和时距曲线的解析法确定,前者较为准确,有条件时应尽量采用。
!" 反射界面的计算与绘制
%)#$法 根据反射时距曲线在测点处的时间,求得界面深度((),界面构制以每
个测点为圆心,以 (为半径,分别在测线下方画出一系列圆弧,这些圆弧的公共切线
即为反射界面。
!)交汇法 以测点()*)为圆心,分别以 +*(!’#*)为半径画半圆,在测线下交汇
得一多角形(如图 , - % - .),如果给定的平均速度!’是精确的,则多角形将汇于一点
/",做联线!/ /"
-
的垂直分平线,即为 /处对应的反射界面,倾角、埋深可从图中画
得。交汇法对水平或倾斜界面均适用,其解释精度取决于平均速度是否准确。
&)图解法 当地下存在倾斜界面时,从 /%,/!两接收点处的时距曲线上确定 #0%和
#0!,其差值## 1 #0! - #0%,则界面倾角!可由公式 , - % - .求得:
! 1 234 5*6
!’##
!7 (, - % - .)
式中 !———"%,"!两点间距(8)
构制界面的作法是:在各接收点处做垂直于地面的垂线,按公式 , - % - . 计算!
角,以各重线为基准,沿界面上倾方向量出!角,以各接收点为始点,!为张角,
!’#$
!
为长度作直线段;直线段垂线的边线即为较完整的反射界面。
—&9%—
第一章 地质物探技术
图 ! " # " $ 交汇法绘制反射界面
%& 反射界面的地质解释
在反射剖面图每个接收点下,用实线画出界面,实线段长度为两相邻接收点之半。
对比每一接收点下面的实测段,苦能彼此衔接而无错动或交叉者,属同一反射界面。能
够连续追踪的长反射界面,称为标志层。在实际工作中,要将标志层与已知地质资料相
对比,确定其与地质层位的对应关系,将地震剖面或地质剖面联系起来,才能正确地解
决地质构造问题。不能连续追踪的间断的反射界面,可根据地质构造形态,用虚线联结
起来代表假设层位。一些孤立的反射界面,亦应保留以供参考。
(四)成果
报告
软件系统测试报告下载sgs报告如何下载关于路面塌陷情况报告535n,sgs报告怎么下载竣工报告下载
地震勘探报告要求内容全面,重点突出,结论有据,文字简洁,附图和附表齐全。
文字报告内容为:概述工区地理位置,任务完成情况;简述与地震工作有关的地
形、地貌和地震地质条件;叙述野外工作布置、工作方法依据、工作质量和保证质量的
措施
《全国民用建筑工程设计技术措施》规划•建筑•景观全国民用建筑工程设计技术措施》规划•建筑•景观软件质量保证措施下载工地伤害及预防措施下载关于贯彻落实的具体措施
;简述资料整理与解释方法、选择参数依据、分析成果并对解释精度予以评价;作
出结论,对尚待解决的问题作出进一步开展地质工作和验证的建议。
一般应附下列图表:地震工作布置图和地质成果图表(地震剖面图、地震成果平面
图、地震剖面平面图、地震速度异常图、地震剖面成果图)。
第二节 岩体声波探测技术
用声波仪测试由声源激发的弹性波在岩体(岩石)、土体的传播情况,借以研究岩
—’(#—
第四篇 地质物探
体(岩石)、土的物理性质(主要指力学性质)和构造特征的方法,称为声波探测。
由于声波的频率高,波长短,受岩石的吸收和散射比较严重,因此声波探测对岩体
的了解较为细致而探测范围较小,但具有简便、快速、经济、便于重复测试、对测试的
岩体(岩石)无破坏作用等优点,已成为岩土工程的例行测试方法。
岩体声波探测分为室内岩样测试、现场岩体测试和声波测井等。
一、室内岩样测试
!"##年国际岩石力学学会关于声速测定方法的建议是:岩样横向(垂直于波的传
播方向)的尺寸不少于波长的十倍,岩样中脉冲穿过岩石的旅行距离至少为平均粒径的
十倍。我国常用的岩样规格有两类:$%& ’ $%& ’ $%& 的正方体或 $%& ’ $%& ’ !(%& 的长
方体、!$%& ’ $%&或!$%& ’ !(%& 的圆柱体。若当岩样波速 ) * +(((& , -时,所要求的
最低频率 . * )
!
* /((012 ;如果 )!$(((& , - ,则要求 .!!312。可见只有使用高频声
测仪,才能忽略岩样边界对声波的影响并可应用无限介质中的弹性波理论。
用于岩样测试的探头分为纵波和横波探头。使用前,应对探头进行“对零”标定,
采用标准度件或空气作标准。
纵波被至识读一般比较容易,如遇初至不清,可利用相位校正,求出初至时间值。
横波常叠加于纵波的续至区而不易辨认,可以通过改变发射脉冲宽度减少纵波的续至时
间或采用横波探头,提高横波成份加以解决。
采用微机控制进行离散取样和数据处理的声波仪,可以有效地利用声波全息。
二、现场岩体测定
测试工作应根据测试目的和要求,合理布置测网,确定装置距离,选择测试参数和
工作方法。
声波测定可在隧道、露头、平峒、竖井中进行,测段和测点应根据任务要求布置在
有代表性、表面平坦的地段。当用作工程地质分类和评价时,声测孔一般布成“直线”,
孔距、孔深视现场岩体情况而定。当进行孔间测试时,孔间距离应根据具体情况和任务
要求选定。孔向平行,如不平行应准确测出各孔方位、倾角、孔口距及孔口连线方位、
倾角和高差等。当测定洞室围岩松动圈时,测孔应布置在岩性均一、节理(裂隙)不发
育的具有代表性的洞室横剖面上,测孔数目视洞径而定,孔距要根据介质情况、仪器性
能等条件而定,一般布 $ 4 #对测孔,每对孔距 (5$ 4 !&,孔深以能反映松动圈状态为
准。
声测孔孔径大小要适宜,孔壁要圆滑、顺直,便于换能器顺利移动,并利于注、止
水;测孔要清理干净,清除孔口碎石,对于岩石破碎的测孔要采取相应措施,以防掉块
卡住换能器。
—$"!—
第一章 地质物探技术
应对测段、测点进行编号,向提任务单位索取测孔、测段的地质资料以利对比分
析。测试时应保证耦合良好;读数时,应选择衰减档,以便振幅适宜,初至点明显易
读;如无读数要查明原因,判别否否地质因素引起。测振幅时,应保持测试条件不变,
读取同一相对振幅值,并在记录上注明所读相位。波的对比评价应在现场进行,如遇纵
波初至不清晰,相位又不可靠或横波特征不明显等情况不宜进行时间测定。对受到干扰
的有效波不宜进行振幅测量。
在每个工地,应抽 !"的测段和测点进行检查测量。对曲线剧变或跳跃剧烈的测点
和测段须进行检查测量。
三、岩体声波探测的应用
(一)力学参数测定
岩体的弹性模量、泊松比、抗压强度等力学参数对于有关的工程围岩稳定性评价和
工程的设计和施工都是极其重要的参数。在测得各向均匀介质密度和纵、横波传播速
度,可按下式计算:
!# $
!%& ’ &!(&
&(!%& ’ !(&)
() ’ * ’ +)
"# $
!,&"(-!%
& ’ .!(&)
!%& ’ !(&
() ’ * ’ */)
## $ !(&" () ’ * ’ **)
$# $"(!%
& ’ .- !(
&) () ’ * ’ *&)
## $"(!%
& ’ &!(&) () ’ * ’ *-)
式中 "———介质密度(0 1 23
-);
!%———纵波传播速度(3 1 ();
!(———横波传播速度(3 1 ();
!#———动泊松比;
"#———动弹性模量(456);
$#———动体积模量(456);
##———动剪切模量(456);
##———动拉梅系数(456)。
目前对动静弹模之间的关系在理论研究方面还不够成熟,进行动、静弹模的换算需
要对大量资料进行统计,寻求两者的相关函数。
(二)岩体的工程地质分类
对岩体进行工程地质分类的力学参数有:纵波速度、弹性模量、抗压强度、岩体完
—)+*—
第四篇 地质物探
整性系数和裂隙系数、风化系数、衰减系数等。抗压强度的计算主要依据岩体纵横波速
度与室内试验测得的抗压强度进行相关分析,求得相关函数。
!" 完整性系数 #$、裂隙系数 %&
!$ ’(
"(体
"(石
)) (* + ! + !,)
#& ’
"-石) + "(体)
"(石)
(* + ! + !.)
式中 "(体———岩体的纵波速度(/ 0 &);
"(石———同一岩体的完整岩样的纵波速度(/ 0 &)。
表 * + ! + ) 岩体完整性分类表
完整性类别 完整性好 完整性较好 完整性差
#$ 1 2"3. 2"3. 4 2",. 5 2",.
)" 风化系数!
!’
"(新 + "(风
"(新
(* + ! + !*)
式中 "(新———新鲜岩体的纵体的纵波速度(/ 0 &);
"(风———风化岩体的纵波速度(/ 0 &)。
6" 衰减系数"
"’
!
!7
89
$/
:;
(* + ! + !3)
式中 $ ;———固定某增益,参与比较的各测试段的实测振幅值(//);
$/———参与比较的各测试段中振幅的最大值(//);
!7———发射换能器到接收换能器(探头)的距离();
"———参与比较的各测试介质的振幅衰减系数(+ !)。
当 $ ; ’ $/时,"’ 2,表明该段岩体在参与比较的各测试段中质量最好;$ ; 越小,
"就越大,表明该段岩体质量越差。因此,衰减系数不仅可用作岩体分类,还可用于测
定工程爆破引起的周围岩体破裂影响的范围。
影响声学参数的地质因素是很多的,因此在进行岩体分类时,应利用多种声学参
数,结合传统的地质分类指标进行综合分析评价。
(三)围岩应力松驰带的测定
在硐室开挖前,岩体中应力处于平衡状态,开挖后,原始应力平衡被破坏,引起应
力的重新分布,导致应力的释放与集中。这种变化随岩体性质、硐室形态、在岩体中的
—3=!—
第一章 地质物探技术
位置、硐径大小等不同而异。在硐壁应力下降区,岩体破碎裂隙发育,以致波速减小而
振幅衰减较快。反之,在应力增高区,波速增大,振幅衰减较慢,因此利用声波速度随
孔深的变化曲线就可确定围岩松驰带。应力松驰带的厚度是岩体稳定性评价和支护设计
的主要依据。
现场测试时,垂直于硐壁布置若干组测孔,孔深为硐径的 ! " #倍,在一个断面上
的测孔应尽可能选择在地质条件相同的地方,以减少资料解释的困难。为保证换能器与
岩体耦合良好,边墙测孔可向下倾斜 $ " !%度,拱顶处因钻孔向上应采取止水设备。测
试可采用单孔检层法(一发二收初至折射波法)或双孔法(逐点同步测试)。测试结果
绘成波速随孔深变化的 &’ ( )曲线。
第三节 电法勘探技术
利用不同岩石之间的电性差异,借观测天然产生的或人工方法建立的电场或电磁场
在地面的分布情况,查明地质构造和解决地质问题的方法称为电法勘探。
若就场本身的性质而言,可以将电法勘探分为直流电法和交流电法。
一、直流电法勘探
直流电法分为电阻率法、激发极化法、自然电场法和充电法等。
电阻率法常用于查明第四纪覆盖层厚度、古河道的位置与埋深、岩溶发育及分布情
况、构造破碎带位置及产状、含水层埋深及分布、冲(洪)积扇的分布范围等问题。激
发极化法用于寻找地下水源,与电阻率法配合应用可有效地圈定含水的古河道、古洪积
扇、岩溶及断裂破碎带的分布范围和确定含水层的埋深,评价含水层的开采价值。自然
电位法一般用于测定地下水流向,寻找地下水通道,圈定渗漏地段,了解破碎带或岩溶
的分布情况,寻找不同岩性的接触线。充电法一般用于单个钻孔或水井中测定地下水流
速流向,圈定被低阻物质充填的岩溶或其他低阻体的分布范围和形态。
(一)电阻率法
!* 电阻率法的基本原理
表征物质导电性的参数是电阻率,它是当电流流过 !+,立方体时,物体所表现的电
阻率。物质的导电性越好,其电阻率值就越小,导电率越大。岩(矿)石的电阻率除与
其组成成份和结构有关外,还与所含水份、温度等有关。
由岩(矿)石与围岩电性差异而产生的异常场是在正常电流场的背景上反映出来
的,人工所建立的正常场的电位 -或电场强度 .由于异常场的叠加使之沿剖面的变化
是不均匀的(图 / ( ! ( 0),在这种非均匀分布的正常场背景上,不易观察出不均匀体
的异常反映,难以判别地下是否有不均匀体存在。因而在电阻率法勘探中通过观测到的
—10!—
第四篇 地质物探
电位或电场强度值,换算出电阻率值,只有在地下岩石均质同向时,实测电阻率值才是
岩层的真实电阻率值。当地下有多种电阻率不同的岩体存在时,所测得的电阻率值是地
下所有岩体总的作用的结果。我们称这个实测电阻率值为视电阻率。用符号!! 表示其
数学表达式为:
图 " # $ # % 在导电性不均匀的岩石和矿体中地下电流场的分布图
!! & !
""’(
# (" # $ # $))
式中 !———装置系数,与电极排列有关;
""’(———测量电极 *、+间的电位差(,);
#———供电电流强度(-)。
如图 " # $ # %,当测点远离不均匀体时,由于不受其影响,!!值等于围岩真电阻率
值(!$)。当测点位于高阻体 $$ 上时,由于高阻体的“排斥”作用,使测点处的电流
密度增大,因而视电阻率(!!)大于(!$);而当测点位于低电阻率矿体 $. 上时,由
于低阻体的“吸引”作用,使测点处的电流密度减小,因而视电阻率(!!)小于(!$)。
因此,!!剖面曲线的变化反映了地下不均匀体的位置和不均匀体电阻率的相对高低。
电阻率法就是基于围岩与矿体的电阻率差异而产生的电位变化,在地表采用一定装置型
式用精密电位仪观测这种变化。通过推断解释,达到了解地下岩、矿石的分布情况,解
决地质问题。
电阻率法根据布置工作方法分为电剖面法和电测探法。
./ 电测深法
电测深法是在同一测点上改变供电电极距大小,测出不同勘探深度的!! 值,借以
研究同一地点与地下不同深度的岩层的!! 变化,从而了解该处地下岩层,主要是水平
—%%$—
第一章 地质物探技术
或倾角不大(小于 !"#)的岩层没铅垂方向的分布情况。
按照野外工作时电极排列方式不的同,电测深法分为称四极电测深、三极电测深、
偶极电测深和环形电测深等,其中对称四极电深是最常用的方法。
对称四极电测深法可用测量电极距与供电电极距的比值为常数(一般为$%
&’
( )* +
)
)",当
$%
&’
( )*时,称温奈尔装置)的方式施测,也可用比值为变数(施卢姆贝格尔装
置)的方式施测。
应用电测深的有利条件是:有一定延伸规模且层位稳定的电性标志层;地电层次不
多;相邻电性层间有明显的电性差异;水平方向电性稳定,电性层和地层基本一致;地
层倾角小于 !"#;各层厚度相对于埋深不太小;地形较平坦:有一定数量的电阻率参数
资料(钻孔资料、测井资料)。
*, 电剖面法
电剖面法是探测地下同一深度内导电性有差异的地质体沿着剖面方向的分布情况的
方法。在电剖面法工作中,一般采用不变的电极距并使整个装置沿着剖面方向移动(中
间梯度法除外),逐点观测!-./和 0&’,求出视电阻率"1 值。由于电极距固定不变,勘
探深度就基本不变,因而"1剖面图可以把地下某一深度以上不同电阻率的地质体沿剖
面方向的分布情况反映出来。对称四极剖面法、复合对称四极剖面法一般用于解决基底
岩层的起伏形态以及圈定古河床位置、岩溶分布范围等。中间梯度法一般用于寻找或追
索陡立索陡立的高阻岩层、岩脉,寻找与追索岩层接触线。联合剖面法和偶极剖面法一
般用于寻找或追索陡立的低阻岩层、岩脉、破碎带、岩溶,详细追索岩层的接触面,并
定性地推断它们的产状。
应用电剖面的有利条件是:被探测的地质体与围岩的电性有显著差异,电阻率稳定
或有一定变化规律;地质体有一定的宽度和延伸长度;接触界面倾角大于 *"#;覆盖层
薄,地形平坦或是二度地形。
在研究岩(矿)石中的稳定电场时,可以观测到测量电极间的电位差随时间而变
化,一般在几分钟内趋于某一稳定值;在断开供电电流后,测量电极之间的电位差在最
初一瞬间下降到一定数值后,便随时间相对缓慢地下降,并也在几分钟后接近于零(见
图 2 3 ) 3 )")。这种在充电和放电过程中产生随时间缓慢变化的附加电场的现象,称为激
发极化效应,它是岩(矿)石及其所含水溶液在外电流场激发下产生电化学极化的结果。
由于介质的激发极化效应的建立有一个过程,在刚接通电路 &’瞬间,$%极间的
电位差仅与地下介质的导电性有关,这时地下电场相当于电阻率法中研究的稳定电流
场,称为一次场;供电继续到一定时间后,所测得的电位差既包括一次场的电位差,也
包括由地下介质激发极化特性而产生的附加电场(二次场)的电位差。
在二次场与电流线成线性关系的条件上,可以引入一个新的参数———极化率来表征
介质的激发极化特征。
—""!—
第四篇 地质物探
图 ! " # " #$ 矿化岩石标本的充、放电特征
!(!, ") %
!#&(’)
!#(!)
( #$$) (! " # " #*)
式中 "#(+)———用稳定电流向岩( ,)体极化介质供电一段时间 +,断电后测得的
总场电位差(-.);
"#&(’)———断电后 ’时刻测得的二次场电位差(-.)。
一般将极化率"定为长时间供电(+!/)和无延时(’!$)的"(+,’)值。介质
极化率与组成介质的成份、各成份的体积百分含量、体积百分含水量、孔隙水浓度、导
体颗粒度及致密度等因素有关。
当地下岩石的极化率为均匀各向同性时,所测得的极化率为均匀大地的真极化率。
当地下极化率不均匀时,所测得极化率,一般说不等于某一地质体的真极化率,而是整
个极化率不均匀的地质体的综合反映、称为视极化率。以!0表示:
!0 %
!#1&
!#
( #$$) (! " # " &$)
视极化率和真极化率一样都是无量纲的,用百分数表示。
激发极化法除引入视极化率外,还引入视激电率 $0,表达式为:
$0 % %·
!#&
& (! " # " )
式中 %———装置系数。
激电率是综合参数,它既与研究对象的极化率!有关,也与电阻率#有关。
综上所述,激发极化法就是根据导电矿体在人工电场的激发下产生激发极化效应来
达到解决地质问题的目的。
激发极化法的电极排列装置与电阻率法相同,不同的电极装置解决不同的地质问
题,为了获得尽可能大的二次场电位差,一般采用23
45
等于 #6的温奈尔对称四极装置。
—#$&—
第一章 地质物探技术
应用激发极化法找水的有利条件是,在固与液相界面上有明显的离子交换的电化学
反应和电动效应,没有游散电流的干扰,表层有良好的接地条件。
(二)自然电场法
自然电场法是通过测定地下岩、矿石由于然的电化学作用而产生的自然电场,研究
自然电场在地表的分布规律而达到解决地质问题的目的。
自然电场法有氧化还原电场及过滤电场等,如图 ! " # " ##为位于潜水面的黄铁矿
体产生的氧化———还原电场,图 ! " # " #$为裂隙渗透电场。应用自然电场法的有利条
件是:地下水位埋深不大,不同岩性间有较大的接触电位差,电极接地条件良好,地形
起伏不大,无游散电流干扰。由于该法无需供电,因而经济效果良好。
图 ! " # " ## 黄铁矿体产生的自然电位
图 ! " # " #$ 裂隙渗漏电场
—$%$—
第四篇 地质物探
(三)充电法
充电法是将一供电电极接于良导地质体上,另一极在足够远处接地,使该极产生的
电场对观测电场产生的影响甚小。根据地面观测的电场分布规律,即可得到良导性的地
质体的形状,大小和位置。
应用充电法的有利条件是:含水层埋藏深度不深,含水层次不多,金属管道在地下
水位以上,地下水流较大,水的矿化度较低,覆盖层的电阻率均匀,有良好的接地条
件,没有游散电流干扰,地形较平缓以及岩溶孔洞充填物的电阻率远低于围岩的电阻
率,延伸长度大于埋深。
(四)野外工作的布置原则
!" 测区范围
包括按任务书要求的勘测范围和部分估计不存在被探测地质体的地段,以便使被探
测地质体的异常情况完整地衬托出来。属于追索性的工作,应使测区范围包括一部分地
质情况比较清楚的地段,以利资料对比。当在已做过电法或其它物探成果的基础上布置
更大比例尺的工程物探时,应充分利用以往的资料决定测区范围。
#" 测线方向
测线方向应尽量垂直于被测对象的走向,并尽可能避免地形地物等干扰因素的影
响。当探测对象有不同走向时,主要的测线可垂直于总的平均走向,对不同走向地段,
再布置不同方向的辅助测线。
$" 测网密度
它是由被探测对象范围的大小、埋深、电性断面的变化规律和任务的要求决定的。
当寻找某些地质体或构造时,应保证所要发现的最小的地质体在平面图上至少有两个相
邻电测探点能有清楚的反映。探测覆盖厚度时,相邻电测探点的最小距离一般不小于主
要探测对象埋深的一半。当探测埋藏较深的对象时,有必要更详细地探测其浅部对象
(可按上述原则在较大电极距的电测网内,用小极距电测深加密)。
面积性电测深工作,常用的比例尺和测网见表 % & ! & $。
表 % & ! & $ 常用比例尺与测网表
比 例 尺 测线间距(’() 沿测线点距(’() 点数 ) ’(#
!*+,,,, ,"+ - # ,"+ - ! ,"+ - .
!*#+,,, ,"#+ - ! ,"#+ - ,"+ # - !%
!*!,,,, ,"! - ,". ,"! - ,"# !#"+ - !,,
!*+,,, ,",+ - ,"# ,",+ - ,"! +, - .,,
!*#,,, ,",# - ,",/ ,",# - ,",. $,, - #+,,
—$,#—
第一章 地质物探技术
电测剖面测网密度,至少应有 ! " #条剖面通过异常地段,其中每一条剖面上至少
有 # " $个测点能表现出该地的异常,剖面线间距不得小于探测对象的埋深,且使按比
例尺绘制的图件上剖面线间距为 % " &’(,点距为 )*!$ " %’(。
&* 极距选择
(%)电测深的供电电极距系列,应绘于双对数坐标纸(模数一般为 +!*$((),各电
极距沿坐标轴较均匀地分布,相邻电极距比值应在 %*! " %*,之间。当地电断面较简单
时,可用较大比值,当地电断面较复杂时,应采用较小值。电测深的最小供电极距,以
获得第一电性层的电阻率为原则,一般为-. / ! 0 %*$(。若表层厚度较大、电性均一,
则起始电极距可取得大一些。电测深的最大供电电极距,一般应符合下列要求:
!当底部电性标志层电阻率为“无限大”时,应使在电测深曲线后枝成 &$1上升的
渐近线上不少于三个读数点;
"当底部电性标志层的电阻率为有限值时,应使在电测深曲线后枝反映标志层的上
升或下降曲线的“拐点”后不少于三个读数点,测量电极距23不得大于供电电极距-.
的 %#,不得不于供电电极距 " -.的
%
#)。
三极电测深的无穷远供电电级 4,应尽可能位于 23的中垂线上,当 54方向偏离
23中垂线 6 $1以内时,应使 54!$倍最大供电是必距 5-或 5.,当受客观条件限制,
不能使 4极位于 23中垂线时,则应使 54距离随 54方向与 23中垂线方向偏差角度的
增大而增大,使 4极产生的影响在所测得的视电阻率中产生的误差不大于 !7。
(!)电剖面法 电剖面极距的选择,应符合下列要求:
!当探测对象埋深较大时,从电电极距-.或偶极距558也应较大;
"当探测对象的大小和埋深相同时,对其中覆盖层电阻率较低的,所用供电极距
-.或偶极距558也应较大。
#当探测对象大小及埋深变化较大,或需了解不同深度的情况时,则应选择两个以
上的极距。其电极距的比值应大于 !;
$当表层电性不均匀且影响严重时,23不能太小,但也不应大于
-.
# ,一般取
%
# "
%( )%) -.;
%
-.
# ,不得小于
-.
#)。
选择复合对称四极剖面法(--8 23 .8.)极距的要求与对称四极剖面法相同。极
距-8.8探测的是浅部的地质现象,极距-.探测的是深部地质现象。
选择联合剖面法(-23923.)的极距,应考虑以下要求:
!探测垂直陡立地质体时,应使5-大于其埋深的三倍;
—&)!—
第四篇 地质物探
!当需要分辨两个以上相邻地质体时,!"应小于两个地质体间距的一半。当覆盖
较厚无法按此要求实现时,以!"稍大于间距的二倍为宜;
"#$应不大于
%
& !",应不于
%
&’!"。
() 自然电场法的工作布置
初勘阶段至少有一条测线穿过矿体所产生的异常,而且在异常范围内应有不少于 &
* (测点。详勘阶段必须有 & * (条测线穿过异常,在每条测线上的异常范围内,应至
少有 ( * %’个测点。测量方式分为电位法和电位梯度法。电位法:测量相对某一固定点
的电位的方法。固定点应选在通行方便,地形平坦,接地条件良好的正常场内。梯度
法:测量相邻两个测点间电位梯度的方法。电位法是自然电场法的基本方法,只有在电
位法实施有困难时(如游散电流影响或剖面长、点距大)或某种特殊要求(研究地下水
流向、金属管道的腐蚀等)才采用梯度法进行观测。测量电极须使用不极化电极。
+) 充电法的工作布置
(%)测定地下水流向流速 将供电极 "放到井下含水层位置,,极放到距井口足够
远(一般为 "极到井口距离的 -’ * (’倍)的任意方向上,$极大致在地下水上游方向
固定,距井口距离与 "极到井口距离相等,供电后地下水充电,地下水周围岩层中就
分布着电场。这时,以井口为中心呈放射状移动 #极测量相同电位的各点,连成等电
位线,大致为圆形,然后向井下注入食盐水,再测量等电位线,则等电位线在水流方向
发生改变,由原来的圆形变成椭圆形。等电位线的移动方向即为地下水流向,中心点移
动的速度为地下水流速的一半。
具体作法是:通过井口中心先测两条互相垂直的电位剖面,经过两个电位曲线的极
大值位置,各自作垂直于剖面的直线,其交点就是充电点在地面的投景 !。以 !为中
心,在地面布置夹角为 .(/(或 &’/)的八(或十二)条幅射线为测线,打上木桩,编上
测线号。
测点电极 $固定在经过钻孔且与估计水流方向一致的测线上游某点,另一测量电
极 #在其他各测线移动,寻找等电位点。投盐须装入麻布袋,用绳子和供电电极联为
一体,井中盐袋要始终保持有未溶化的食盐。投盐前,先测定一个起始等位圈,投盐
后,在交短时间内测定一个等位圈。若两者相对位置变化较大(流速大),则测定以后
几个等位圈的时间要短;反之,则长,每一井孔所测所效等位圈应小于 & * .个,投盐
时间、每个等位点的测完时间及等位点与 !的距离,应正确记录。
(-)探测低阻地质体形态 测线布置以低阻地质体为中心,在地面上布置多条平等
测线,要求至少有两叙述测线通过它的顶部,且每条测线上有 &’ * (个导常点的反映。
供电电极 "与低阻体接触必须良好。供电电极 ,要求远离 "的距离为低阻体埋深或延
伸长度的 %’倍。野外观测可用电位法或梯度法观测。在电位的极大点,极小点或梯度
的零点,极大点以及曲线上的突变点、可疑点、转折点都应重复观测。
0) 保证质量的措施
—(’-—
第一章 地质物探技术
(!)观测前须进行漏电检查,确认无漏电现象后方可进行观测,否则,应予以排
除。
(")电测深每隔 # $ %个极距,电剖面、充电法、自然电场法每隔 # $ %个点距,改
变电流强度(自然电场法除外)进行重复观测,凡极距大于 "&&米均需进行重复观测共
差公式:
!’"(
)"*(
"( +"*(
"
(, ) ! ) "")
(#)电测深曲线若出现下列情形必须重复观测:
!曲线异常点;
"曲线接头开口超过 %--,接口交叉或喇叭口,读数不稳定;
#二次电位差$!"小于 !毫伏;
%在观测读数的前后发现有明显干扰;
&"(值大于或这于#(值,# 值大于接近于 !&&.;
’在#(、"(或 $ /(测深曲线上有重要意义的异常曲线段出现锯齿状,经检查观测、
读数无差,应在这一极距前后加密极距进行观测。
单个单测深点的精度须满足;!((!0.;!)(!1.;!2(!!&.;!/(!!&.
(0)进行系统检查观测是指对于基本观测所进行的全区性精度系统检查,使用参加
过基本观测的同一台仪器,由工程技术负责人指派专人担任观测者,应尽量避免检查当
日观测的测线和测点。工作量占工程总工作量的 % $ !&.,但电测深点不得少于 #个,
其经方法不得少于 #&个物理点。检查观测的位置应均匀地分布在全工程物探点并着重
对下列情况进行检查:
!畸变较多的曲线或线段;
"主要异常段和曲线变化较大的点;
#观测困难和可疑地段;
%对解释或物探效果有重要意义的地段。
采用均方相对误差来衡量观测精度:
!’ 3
*
4
% ’ !
!"5
""4 (, ) ! ) "#)
!’"(
)"(*
"( +"(*
"
6 !&&. (, ) ! ) "0)
式中 &———参加计算点的总数;
系统观测
检测
工程第三方检测合同工程防雷检测合同植筋拉拔检测方案传感器技术课后答案检测机构通用要求培训
结果,某工区检测点的平均均方相对误差 ( 7 3 %.,可认为合乎精
度要求。
(五)内业解释与成果报告
野外原始资料须经检查和验收,凡不合乎质量要求的外业资料应予作废。
—,&"—
第四篇 地质物探
解释前须对资料进行整理,偏制定性与定量解释图件。应考虑下列因素的影响并加
以校正:
(!)岩石导电性不均匀的影响;
(")地形起伏的影响;
(#)岩层非各向同性的影响;
($)覆盖层的影响。
电法勘探的解释,必须广泛收集和利用工区原有的地质、物探资料。与地质、钻探
等方法密切配合,取长补短、互相验证。资料的解释推断应遵循由已知到未知,先易后
难,从点到面,在反复对比分析中,研究解决各种矛盾,正确区分“真”与“假”异
常,直到得出尽可能正确的地质结论。
电法勘探的解释分为一解释和定量解释。定性解释的任务是确定电性参数,解释异
常由什么地质因素引起的,并并出初步地质解释以及有关地质形态的概念。定量解释则
要取得测区内地层的厚度,地质体、地质构造的产状等定量关系。
在勘察解释中应注重定性分析,力求做到资料反映的各个方面能够互相验证,有条
件时,尽量考虑定量解释的精度。对于定量要求较高的地方,要布置必要的钻孔进行验
证,校正原有解释,进而较为准确地掌握整个工程区域的构造形态。
!% 电测深资料解释
(!)电参数的确定原则
!用电测井资料和井旁、十字、环形测深曲线确定的电阻率。
"利用电测点近旁的其它资料(未做测井的钻孔,竖井及地震勘探)确定厚度与埋
深后,可推断电阻率;
#当以露头电测资料确定参数时,应注意露头的风化、裂隙和含水情况等物理条件
与深部的情况不一致而造成的电性差别;
$只有当电测曲线的中段等值原理作用范围很窄时,才可以根据电测深曲线解释直
接确定中间层电阻率。
%在电性层参数有变化时,应在测区内不同地段上分别测定,尽可能绘制电参数平
面图。在定量解释时,按电参数变化规律选取。
(")应十分重视曲线形状的对比,结合其他各种定性图件的特征研究,作出每个电
测深曲线类型、电性断面的结构、测区的电性标志层和电阻率参数的变化规律等结论。
(#)在对比分析电测深曲线和研究各种定性图件时,应当注意同一电性层的电参数
在不同地段上变化的可能性,正确区分电断面类型的变化和几何参数的变化。
($)分析电测深曲线产生畸变的原因,了解电测深曲线畸变极距地段地的地形及地
质条件,分析各相邻电测深曲线畸变的极距的规律。有时会因研究这些畸变而解决有意
义的地质问题(如岩层接触线、断层等)
(&)需定量解释的电测深曲线应符合下列要求:
!曲线完整,电性标志层在足够多的电极距上有所反映;
"主要电性层在曲线上分层明显;
—’("—
第一章 地质物探技术
!曲线无严重畸变或对畸变部位校正后,不影响解释精度。
在取得了基本的地质定性概念原电参数后,才能进行定量解释。
(!)常用的定量解释方法有量板法、辅助量板法、切线法、一次微分法、平均电阻
率法、典型孔旁测深曲线对比法、电算法等。在有条件用量板法进行定量解释时,应尽
可能使用量板法及以量板法为基础的其他方法。同一地区、同一曲线类型的电测深点应
进行多种解释方法的比较。当因曲线比较复杂等原因,不能或不宜用量板法进行解释
时,可以使用各种简化(经验)解释方法,但必须有足够的资料证明所采用的解释方法
能够满足任务的要求,所获得的定量资料的详细程度和精确度不低于当时当地具体条件
下可能采用的其他解释方法。要注意各种解释方法的应用条件,不应盲目地搬用。
"# 电剖面的资料解释
($)电剖面的解释工作须全面分析曲线的所有特征点、研究异常各部位与电极距、
电极位置的关系,采用对此类推或模拟试验的方法进行解释。对异常带的推断,必须在
各剖面曲线上有相似的特征,且合乎一般的地质规律。
(")正确分辨有用和干扰异常是做好电剖面解释的重要一步。必须熟悉各种典型地
形及地质引起的畸变特征。
(%)信息论计算法可以压制干扰,突出有效异常。采用计算机处理,是目前常用的
计算方法之一。
%# 激发极化法的资料解释
($)激发极化法的找水解释中,一般取已知地下水位以上或干孔测得的激电参数作
为背景值,异常幅度大于背景值三倍,并连续在两个以上极距出现