nullnull第五章 时变电磁场时变电磁场：随时间而变化的电场和磁场时变电磁场的方程、
边界条件
波动方程、
位函数、
位函数求解、
时变场的能量与功率、
正弦时变电磁场、
正弦电磁场的能量与功率。null5.1 麦克斯韦(Maxwell)方程1) 电磁场方程null2) 位移电流∽为什么会出现这一矛盾的结果呢?位移电流密度位移电流位移电流也是磁场的涡旋源
变化的电场产生磁场null3) Maxwell 方程(组)Maxwell 各方程的名称Maxwell 方程的物理意义全电流安培环路定律法拉第电磁感应定律电场高斯定理磁通连续性原理物质结构方程磁场是无散场,磁力线总是闭合的电荷是电场的散度源变化的磁场产生电场,是电场的旋度源变化的电场产生磁场,全电流是磁场的旋度源变化的磁场产生电场,变化的电场产生磁场
时变电场与磁场交替产生,不可分割
在空间形成电磁波null4) Maxwell方程的独立性18个标量方程16个标量有2个方程不独立null5.2 时变电磁场边界条件1) 两种一般媒质的边界条件2) 两种理想介质的边界条件null3) 理想介质与理想导体的边界条件 时变场在导体内部，电磁场和电流均为零。
在导体表面null5.3 波动方程及位函数 1）波动方程非齐次电场矢量波动方程null非齐次磁场矢量波动方程磁场波动方程null2）位函数 Φ标量电位矢量磁位洛仑兹
规范
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条件null达朗贝尔方程标量电位方程 null5.4 滞后位--位函数的解null滞后位 场比源滞后时间速度当源已消失后,但场还存在辐射场 对于连续分布的时变电荷null5.5 时变电磁场的唯一性定理在闭合面S所包围的区域V中,
当t=0时刻的电场强度E及磁场强度H给定时,
在0
分析
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矢量 垂直穿过空间任意封闭面S的通量：功率流密度矢量——坡印廷矢量。null例: 一同轴线连接电源和负载的电路,
1) 同轴线导体为理想导体
2) 同轴线导体为良导体
求电源提供给负载的功率.解:1) 同轴线导体为理想导体由同轴线内外导体间电压V在内导体中在内外导体之间在同轴线外由同轴线内外导体的电流I从电源流向负载的功率null2) 同轴线导体为良导体在内导体中
在内外导体之间
在同轴线外由同轴线内外导体的电流Inullnull5.7 正弦电磁场随时间正弦(余弦)变化的时变电磁场称为正弦电磁场
也称为时谐电磁场 正弦电磁场场强振幅的方向与时间无关，但其大小随时间的变化规律为正弦函数。正弦电磁场的场和源具有相同的频率。null一、 正弦场量的复数形式 角频率为 的正弦波，其电场强度可表示为：null二、复数场量的性质null三、电磁场方程的复数表示1、麦克斯韦方程nullnull2、电荷守恒定理3、波动方程null4、位函数方程null null四、媒质的极化滞后特性null5.8 正弦时变电磁场中的平均能量与功率1) 平均能量密度 null2) 平均功率流密度对于正弦电磁场设平均功率流密度复Poynting矢量null3)复Poynting定理null例: 设求:解:nullnull本章
总结
初级经济法重点总结下载党员个人总结TXt高中句型全总结.doc高中句型全总结.doc理论力学知识点总结pdf
位移电流
时变电磁场的方程(Maxwell方程)
时变电磁场的边界条件
波动方程
矢量磁位和标量电位函数
求位函数方程得到滞后位
时变场的能量与功率,Poynting矢量和Poynting定理
正弦时变电磁场量和Maxwell方程的复数形式
正弦电磁场的平均能量与功率,复Poynting矢量和Poynting定理
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