13 –1 热辐射 普朗克假说 第十三章 量子物理基础
电子科技大学中山学院谭朝阳
量子概念是1900年普朗克首先提出的,距今已有
一百多年的历史 . 其间,经过爱因斯坦、玻尔、德布
罗意、玻恩、海森伯、薛定谔、狄拉克等许多物理大
师的创新努力,到 20 世纪 30 年代,就建立了一套完
整的量子力学理论 .
量子力学
宏观领域
经典力学
现代物理的理论基础
量子力学
相对论
量子力学
微观世界的理论
起源于对波粒二相性的认识
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一 热辐射现象
实验证明:一个物体所发出的辐射能以及辐射
能按波长的分布(能谱分布)主要取决于物体的温
度,温度越高辐射越强 .
辐射的能量、波长均与温度有关
连续的能谱
主要在红外、远红外区
任何物体,在不同温度下都能发出各种波长的
电磁波 . 这种由于物体中的分子、原子受到热激发
而发射电磁波的现象称为热辐射 .
结论
物体向四周发射的能量称为辐射能 .
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1 描述辐射的物理量
单色辐射出射度 单位:)(TM l
3W/m
单色辐射出射度 单位: Hz)W/(m2 ×)(TMn
l
l
l d
)(d TE
M =
)(TMM ll =
1)单色辐射出射度 温度为 时,在单位时间内,
从物体
表
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面单位面积发出的波长在 附近单位波长区
间(或频率在 附近单位频率区间)的辐射能 .n
l
T
)(TMM nn =
或 n
n
n d
)(d TE
M =
二 基尔霍夫辐射定律
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2)辐射出射度
(辐出度)
在一定温度下,从
物体表面单位面积上
所辐射出的各种波长
(或各种频率)的电
磁波的功率总和 .
ò=
¥
0 d)()( nn TMTM 0 2 4 6 8 10 12
Hz10/ 14n
钨丝和太阳的单色辐出度曲线
2
12
10
4
6
8
))HzW/(m10)(( 28 ×-TMn太阳
可见
光区
钨丝
(5800K)
太阳
(5800K)
))HzW/(m10)(( 29 ×-TMn钨丝
ò=
¥
0 d)()( ll TMTM
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3)单色吸收比、单色反射比
不透明的物体 1)()( =+ TT ll ga
单色反射比
被物体反射的波长在 l®l+dl 范围内的入射
能量与相应波长的入射能量之比 .
)(Tlg
单色吸收比
被物体吸收的波长在 l®l+dl 范围内的入射
能量与相应波长的入射能量之比 .
)(Tla
4)黑体 能完全吸收照射到它上面的各种波长的辐
射能的物体称为黑体 .(理想模型) 1)( =Tla
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实验表明 辐射能力越强的物体,其吸收能力也越强 .
2 基尔霍夫辐射定律
)(
)(
)(
)(
)(
0
2
2
1
1 TM
T
TM
T
TM
l
l
l
l
l
aa
=== L
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T
1Ls
会聚透镜2L
c
空腔
小孔 平行光管
棱镜
热电偶
测量黑体辐射出射度实验装置
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0 1000 2000
1.0
0.5
)mW10/()( 3140
-×TMl
nm/l
三 黑体辐射实验定律
????
3000K
6000K
1 斯特藩—玻尔兹曼定律
4
0 00 d)()( TTMTM sll =ò=
¥
428 KmW10670.5 --- ××´=s
斯特藩—玻尔兹曼常量
2 维恩位移定律
bT =ml
Km10898.2 3 ×´= -b常量
峰值对应的波长
ml
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nm9890nm
293
10898.2 3
m =
´==
-
T
bl
K1046.4K
105.6
10898.2 3
7
3
m
´=
´
´=¢=
¢
-
-
l
bT
44
00 1037.5)()()( ´=¢=¢ TTTMTM ll
例1 (1)温度为室温( )的黑体,其单色辐
出度的峰值所对应的波长是多少?(2)若使一黑体单
色辐出度的峰值所对应的波长在红色谱线范围内,其
温度应为多少?(3)以上两辐出度之比为多少?
C20o
解
nm650m =¢l(2)取
(1)由维恩位移定律
(3)由斯特藩—玻尔兹曼定律
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K1091.5K
10490
10898.2 3
9
3
m
´=
´
´
== -
-
l
b
T
例2 太阳的单色辐出度的峰值波长 ,
试由此估算太阳表面的温度 .
nm 490m =l
解 由维恩位移定律
对宇宙中其他发光星体的表面温度也可用这
种方法进行推测 .
应用
测量高温、遥感、红外追踪等技术
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(1)维恩公式(1893年)
kT
hchcTM ll l
p -= e2)( 5
2
0
这个公式在长波段与
实验曲线相差较大!
将组成黑体空腔壁上
的振动分子或原子看作是
简谐振荡的电偶极子,整
个辐射场由大量的各种频
率和振动方向不同的简谐
振子组成 .
三 普朗克的能量子假设
1 经典物理的困难
)(0 TM l
0 l
实验曲线
*
*
*
*
**
*
*
*
*
*
*
* * **
*
*
*
维恩曲线
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0 l
实验曲线
*
*
*
*
*
* *
*
*
*
*
**
*
瑞利 -金斯曲线
*
*
*
*
)(0 TM l
40
p2
)(
ll
kcT
TM =
瑞利 -金斯公式
紫外灾难
(2)瑞利 -金斯公式(1900-1905年)
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2 普朗克量子假设 普朗克黑体辐射公式(1900 年)
sJ106260693.6 34 ×´= -h
普朗克常量
e
nh1
nh2
nh3
nh4
nh5
nh6
1e
1p2)( /5
2
0 -
= Tkhc
hcTM ll l
普朗克黑体单色辐出度
ne h=
普朗克认为:金属空腔壁中电子的振动可视为一
维谐振子,它吸收或者发射电磁辐射能量时,不是过
去经典物理认为的那样可以连续的吸收或发射能量,
而是以与振子的频率成正比的
能量子 为单元来吸收
或发射能量 . 空腔壁上的带电
谐振子吸收或发射能量应为
),3,2,1( L== nnhne
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0 l
实验值
*
*
*
*
*
* *
*
*
*
*
**
*
瑞利 -金斯曲线
*
*
*
*
),(0 TM l
维恩曲线
普朗克公式的理论曲线
普朗克公式
1e
1p2),( /5
2
0 -
= Tkhc
hcTM ll l
l
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例3 设有一音叉尖端的质量为0.050kg,将其
频率调到 ,振幅 . 求mm0.1=A480Hz=n
(2)当量子数由 增加到 时,振幅的变
化是多少?
n 1+n
(1)尖端振动的量子数;
解(1) J227.0)p2(
2
1
2
1 2222 === AmAmE nw
nnhE = 291013.7 ´== nh
E
n
基元能量 J1018.3 31-´=nh
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(2)
nn m
nh
m
E
A 222
2
p2p2
==
nnhE =
n
m
h
AA d
p2
d2 2 n
=
2
A
n
n
A
D
=D 1=Dn
m1001.7 34-´=DA
在宏观范围内,能量量子化的效应是极不明显的,
即宏观物体的能量完全可视作是连续的 .