null1.9 倒格子(倒易点阵reciprocal)*1.9 倒格子(倒易点阵reciprocal)*1.9 1 倒格子(倒易点阵)*的定义：1.9 1 倒格子(倒易点阵)*的定义：1 正格矢与倒矢
点P： Rl=l1a1+l2a2+l3a3，Rl是布喇菲点阵中由原胞基矢a1，a2，a3构成的矢量，
S0和S是入射线和衍射线的单位矢量，经过O点和P点衍射后光程差为：原子可向空间任何方向散射X光线，只有一些固定方向可形成衍射。null当X光为单色光，衍射加强的条件为：
Rl•(S-S0)=u •λ
令 ，代入上式，
衍射加强条件变为： Rl• （k -k0） = 2π u
根据正点阵与倒易点阵的关系，(k-k0)必是倒易空间中的位置矢量，令：
有 Rl• Gh = 2π u ( Rl和Gh 不一定平行)
null可见， Rl和 Gh的量纲是互为倒逆的， Rl是格点P的位置矢量，称为正矢量， kh称为倒易矢量。
若令Gh= h1b1+h2b2+h3b3，
则称由b1，b2，b3为基矢构成的点阵为倒易点阵.
(b1，b2，b3)如何确定？
1.9.2 倒格子空间(倒易点阵)*1.9.2 倒格子空间(倒易点阵)*（1）.倒矢与正格矢的关系：
null（2）. 倒格子点阵与正格子点阵的关系（2）. 倒格子点阵与正格子点阵的关系null为什么在倒易关系中存在2π 因子，这是因为如此定义的互为倒易的两个矢量G与T之间满足下面简洁的恒等式：
null(5)倒易点阵与正点阵互为倒易点阵
(6)倒易点阵与正点阵有相同的宏观对称性倒格矢和正点阵晶面族示意图倒格矢和正点阵晶面族示意图返回null3.倒易点阵与傅里叶变换(示意图)null总结：总结：1.9.3 常见晶格的布里渊区1.9.3 常见晶格的布里渊区(1) 一维晶格(2) 二维晶格null离原点最近的倒格点有４个： b1，-b1，b2，-b2．null离原点次近的倒格点有４个： b1＋b2 ，b1-b2 ，b2，-b2．b1＋b2b1-b2-b1＋b2－b1-b2null离原点再远的倒格点有４个： ２b1，-２b1，２b2，-２b2．２b1－２b1２b２－２b２二维正方晶格的布里渊区二维正方晶格的布里渊区二维长方晶格的布里渊区二维长方晶格的布里渊区二维六方晶格的十个布里渊区 二维六方晶格的十个布里渊区 null(3) 三维晶格(3) 三维晶格 a. 简立方晶格倒易空间示意图 b. 体心立方晶格 倒易空间示意图 b. 体心立方晶格 倒易空间示意图体心立方晶格的倒易晶格是面心立方，其晶胞常数为 。c. 面心立方晶格c. 面心立方晶格面心立方晶格的倒易晶格是体心立方，其晶胞常数为 。示意图布里渊区示意图1布里渊区示意图1离原点最近的倒格点有6个：±b1，±b2，±b３．null返回布里渊区示意图2-1布里渊区示意图2-1倒易离原点最近的有 １２个倒格点体心立方的倒易点阵是面心立方null—— 第一布里渊区原点和12个近邻格点连线的垂直平分面围成的正十二面体null体心立方的倒格子是面心立方，离原点最近的有十二个倒格点，在直角坐标系中它们的坐标为：
null相应的倒格矢长度
这十二个倒格矢的中垂面围成菱形十二面体：
其体积正好等于倒格子原胞的体积大小．布里渊区示意图2-2布里渊区示意图2-2返回布里渊区示意图3-1布里渊区示意图3-1面心立方的倒易点阵是体心立方倒易离原点最近的有 ８个倒格点６个次邻格点null—— 第一布里渊区—— 八个面是正六边形 —— 六个面是正四边形布里渊区示意图3-2布里渊区示意图3-2返回面心立方晶格的第一布里渊区面心立方晶格的第一布里渊区null—— 第一布里渊区为十四面体—— 布里渊区中某些对称点和若干对称轴上的点能量较为容易计算，这些点的标记符号null—— 将零级近似下的波矢k移入简约布里渊区，能量变化的图像，图中定性画出了沿轴的结果3. 总结3. 总结
布里渊区是由倒格矢中垂面围成的封闭区，其形状与晶体结构有关；
每个布里渊区的体积都等于倒易原胞的体积，其中包含N个k点，可容纳2N个电子；
简约布里渊区是未被分割的整块，它即是倒易点阵的维格纳－赛茨原胞；
布里渊区边界上的k点对应的电子能量是不连续的，其能隙为2|Vn|。null图5 闪锌矿结构的本征GaN材料的能带结构图，导带最小和价带最大。nullnull作 业作 业1 试证简单立方晶格的倒易点阵仍为简单立方晶格，体心立方和面心立方互为倒易点阵。分别计算其第一布里渊区的体积（假设其晶胞晶格常数为a）。
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