小角X射线散射的消模糊处理及应用
纺织第十八卷第四期
小角X射线散射的消模糊处理及应用
陈重亘郭宪英蔺德军周妍史广安室量马瑞中__-__'一—._—'一 A啉,在消…一…的主
法解线性方程组可迅速对小角X射线散射模糊化强度曲线进行消模糊处理甩方
法处理六种工业用
PET纤维的小角x射线散射模糊化曲线,
证明
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消模糊处理和Lorentz修正是定量分
析必不可少的步骤.
小角x射线散射法可以研究高聚物的超分子结 构,用点光源照像法或二维位敏检测器的小角x射线 散射法可以得到高聚物中晶区和非晶区分布,捧列,空 晾大小和分布等与重要性能有关的很多有用信息,因 此公认为研究取向高聚物如工业用纤维和薄膜的理想 手段.一维位敏检测器的小角x射线散射法是研究各 向隔性高聚物的有效手段,也可以得到取向高聚物长 周期等结构信息,但丢失了两维图像的特征及一些有 用结构信息.
就x射线衍射方法而言,理缘的实验条件为高能 点光源,点状样品及点状没有深度的检测器和单一波 长的x射线,这些在实际实验中是根难获得的.在一般 的x射线衍射仪中,为了提高效率.增加信/噪比.多使 用狭缝光源.在小角x射线散射测定范孱内,上述所有 影响中狭缝高度对测定Bragg角的影响是最严重 的口],使其向小角度偏移,因此必须进行此项修正. 最近Vonk?指出,对取向高聚物而言.用傅里叶 变换可从模糊强度直接获得垂直于对称轴方向的电子
强度相关性的描述.但传统的消模糊处理仍是狭缝高 度修正的重要方法.消模糊处理的方法撮
多,并已有系统评述[1].
鉴于小角x射线散射法对研究工业
纤维超分子结构的重要地位.及爵内很少
此方面数据分析处理的报道,随着我国对
蜃赶堡犀量要求的提高?研究精确的定
分析是极有必要的.
一
,实验部分
一
蹿l
测定的纤维样品为束状+将其整齐捧列于样品架上.纤 维轴方向垂直于狭缝方向收集散射曲线.工作条件为 cu靶,Ni滤波,Kratky狭缝为70/x.50kV,180mA,步
,4O步. 进扫描,20范围为0.04.,,0.02./步
测定狭缝光强度分布函数时.在空样品架条件下. 用铝片遮住x光源.从.位分别向上,向下旋转步进检 测器.1mm/步.测定不同狭缝高度的光强,直到光强这 到背景的水平为止.
数据处理在Compaq486/33计算机上进行,所用 程序语言为tru—BASIC.
二,数据盘E瑗扮依据
耐实验获得的小角散射强度曲线而言.除了由于 半结晶高聚物不回相导致的密度变化之外.还有广角 散射的晕箍扩展到小角度范孱.所以在小角散射和无 定形区散射之间一个较大的20范围内,可以观察到一 个恒定的背景水平,在处理数据之前要特此背景艟去. 然后对实验数据进行平滑处理D.目的是消除实验误
车工作研究的纤维样品为无锅合成纤
维总厂,上海石油化工总厂涤纶厂,上海化
一
r—\'
X
圈1(B)由于狭缝形状造成的模糊化影响l(b)在饲易空闻再现模 糊化影响I(c)在B处截断模糊化曲线.此点强度末降至零所 造成的影响.
纤十四厂,上海化纤十一厂,山东枣庄涤纶厂以及日本 生产啦业用长丝?编号分别为l,6一
所用仪器为日奉理学D/max-RAx射线衍射仪, *国家自然科学基金及国家教委聚台物分子工程 开放研究实验室资助.
J,
1997年8月
差.
狭缝形状造成的.模糊化的影响.可用图1来描 述脚.
在图1(a)中PP
表
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示通过样品之后入射光的迹 线,在距离PP为x的观察点Q处的模糊化强度用 i(x)表示,它包括很多点光锅f图形对称的散射图形I (r)的总贡献,每个点光源对应一个入射光迹线的单元 dy,如果给出沿入射光迹线强度分布函数W(y),那末 在Q处的总的模糊化强度可用下式描述: )一』:W(y小)曲(1)
其中:i(x)为狭缝光源的模糊化强度;I(r)为点光源的 消模糊强度.这里r是x,y的函数}w(y)为点光源的进 行归一化处理的强度分布函数.上述同
题
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还可以借助
图1(b)来说明,O代表倒易空间的中心.入射光垂直于 纸面,狭缝放于Y方向上.在x方位上的模糊化强度, 显然等于沿PP通过C各点光源的积分强度,其中每 个点光源强熙要乘上权董函数.
在求权重函数时,除了要满足在模糊化强度曲线 终止之前,模糊化强度必须降低到零这个基本条件之 外,要特别注意即使在模糊化强度曲线的末端一其有很 小的模糊化强度时,狭链高度务处都有贡献这一事实. 这个同题可以甩图l(b)和(c)来解释.在c点处的模糊 化强度是PP狭缝上各点的贡献,其中也包括最右端 的A点的贡献.如果模糊化强度曲线在B点截断,OA >OB,OAOA,没有B之后各点的强度信息一是不 能正礴解出(1)方程的.
为了求I(r)将方程(1)积分式近似地表示为下列 累加式[']:
,(置)?D(}一)j(rJ)(z)
这里
?=,/4一拜一埘一】一(3)
其中i为i的实测点的序列数}j为沿消模糊强度曲线 I间隔?r的序列数.这样变化实现r代替Y的目的. 如果实测点的个数为M,消模糊强度曲线的间距 ?r等于模糊化强度曲线实测点之间的间距?x.通过 以上的变换,关系式(2)可以写成具有M个未知数的 M个方程的线性方程组一
?
:
?%,,(4)
j-1
未知数I的系数au可用下式获得:
z
[D(一晰一矸)+D(蜘,XD]
×('钾一}一j一1一鄹)矸(5)
其中wj是分配给au的权重因子.解方程组(4)式可获 得消模糊的强度曲线L.
三,程序的编制
本工作的实验条件下,狭缝光源的分布情况如图2 所示.在用高斯函数拟合不成功的情况下,选择三个线 性方程式来描述狭缝光源强度分布情况取得l满意效 果.
摄
皤
圈2狭缝光源的强度分布情况
…"
实验数据;——拟合的线性方程.
巳知检罔器的臂长为350mm.20=1.76埘模糊 化强度曲线下降为零.为了使狭缝高度各点对模糊化 强度都有贡献,做如下处理
由于本实验中x一=35~slu(1.76.)=10.7495,此 为实稠点到光源之间的最大距离;y=16.8517,此为 狭缝方向有光强处距O位的最大距离}则r毗= ',x+y瞒0=19,9883}sin28=19.9883/350=
0,05711I2日=3.2739.}则(3.2739—0.O4)/0.02=161.
6953.得到按162点处理,问距为0.0,起始点为b. 04..最终点为3.28.的基础数据.实验证明,由于光强 较弱处传播距离又长,因此环境干扰前影响很大.故加 大O位附近强光处的权重因子wj.可以改善实验误差 造成的影响.
求出}i后,只剩下解线性方程组就十分简单了.实 ?2
验证明.L=厶?I线性方程组的条件数为
117303.3329_5],给ij一个小的扰动结果投有大的变 化,证明此方程并非病态,用双精度处理的全主元高 斯消去{击可得到满意结果[.将解方程组求出的L再 代人(4)式则L=完全吻合,比用插值处理和最 小两乘处理既简单又精确.对于消模糊强度曲线上表 现的实验误差,用多次平滑处理来解决,最后结果如图
纺织第十八卷第四期,
3所示.
^
赫
雕
散射舟'.)
田3PET纤维的SAXS曲线
1,实验的模糊化强度曲线;
2计算的消模糊强度曲线.
四,结果分析
计算出消模糊曲线的背景出现在1.78.之后,与实 验数据完全吻台,证明选择的权重函数台适. 消模糊强度曲线的波动处与模糊化强度曲线波助 处基本吻合.
实践证明,用插值处理和最小二乘处理不能改善 实验误差.本工作用确定台适的权重函数和权重因子, 可以克服端点的影响,改善统计误差造成的人为波动. 经多次平滑并不影响Bragg有的位置.
五,应用殛结论
将编制的程序用于1,6#样品实验数据的消模 糊处理.并用[73的方法进行Lorentz修正.在进行
Lorentz修正时,在大角度的实验误差会被放大,因本 工作只需要峰位,故未进行修匀.用布拉措方程计算长 周期,结果见表1.
从表中看出,几种样品模糊化曲线峰位情况完全 不能反映长周期的情况,本工作证明消模糊处理和 裹1数据处理的结果
样品摸鞭曲线清模糊曲线Lo~entz售正后长周期L 峰位(O)峰位(O)的峰位(0)(^)
10.520.620.68l20.0l 20.520.580.64138.02 30.500.680.70126.2O 40.560.64O.68ltg.gl 50.520.620.64l38.02 60.58n580.7Ol26.20 Lerentz修正是定量分析必不可少的步骤.使用模糊化 散射曲线峰位计算的长周期进行比较,无实际意义.同 时看出,日本样品消模糊处理后峰位未变,表明其点光 源的散射弧线扳短.根据Bonert!的理论,说明日本洋 品晶粒位置的平均轴向波动小,晶粒措纤维轴方向的 取向情况较好.
致谢中国纺织科学研究院测试中心张国耀先生 提供实验数据.南京大学测试中心朱育平先生的有益 讨论.
参考资料
[1]O.Glatter.,《SmallA-eleX—ray
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IV.
[2]C.G.Vonk,.《InX.rayScetteringofSyn—
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Chapter7.
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[5]邓建中,葛仁杰,程正光编:《计算方法》,西安 交通大学出版社.1988?P54. [6]王林张晓卫编着t微型计算机算法等程 序》,上海科学技术文献出版社.1983.P191.
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