荆轲刺秦王搞笑版剧本.doc

荆轲刺秦王搞笑版剧本.doc 4.2.1 一、基本磁现象 同相斥极异极相吸天然磁石 S SNN 现流的磁效现 I 1820年 SN 奥斯特 , F , F I S+ N 安培指出, 天然磁性的现生也是由于磁部有现流流现。体内 分子现流 ,NSIn 现荷的现是一切磁现象的根源。运 运现现荷磁现 现现现荷有磁力作用运磁 现 BFqv大小:max0, F磁力m方向: 小磁现在现点的N 极指 ,向+ 现位: T(特斯拉)v , 4B (高斯)1T10G , 二、 磁力现(磁感现现或 现)B , ,Bc方向,切现Bb cdΦmb,大小,B= ,dSB? Baa——磁力现密度 直现现流现现流通现螺现管 I I I I 1、每一磁力现都是现现现流的现合曲现～因此条 磁现是现旋现。磁力现是无现无尾的现合回现。 2、任意磁力现在空现不相交。两条 3、磁力现的现现方向现流方向之现可以分现与 用右手定现表示。 三、磁通量穿现磁现中任一曲面的磁力现的——条数 , SSn ,,θ BB θ ,, Φ=BSΦ=B•S=BScosθmm SS,, nndSdS θθ,, BB ,,,, Φ=B•dS=BcosθdSΦ=B•dS=BcosθdSmm 四、磁现中的高斯定理S ,, Φ=B•dSm, B,, B•dS=0 穿现任意现合曲面的磁通量现零 ,, B?dS=0?S 磁现是无源现。 ,,, B=3i+2j2. 在均磁现匀1. 求均磁现中匀 现 中～现YOZ平面内半球面的磁通量堂 现现面现现S的磁通量。, BY ,S,1n BS R O O XS2 Z ,, Φ=B•SΦ+Φ=0mSS12,,, 2=(3i+2j)•Si Φ+(?BπR)=0S1 2=3S Φ=BπRS1 4.2.3 --- , IdB一、现恒现流的磁现 ,,µIdlsinθ.0θ=dBP现流元,IdlIdl2 4rπ ?7?1rµ=4π×10TmA0 ,,,方向判断, 的方向垂直于现流元 与 dBIdlr ,,, 现成的平面～ 和 及 三矢量现 rIdldB 足矢量叉乘现系。 ,, ——右手定现 ,µIdlr×0现奥-现伐现定律dB=3 4πr ,, ,,µIdl×r0现一段现流现现BdB==3L4πr 二、现现荷的磁现运 , 现现量现q的现现粒子做定向现运v qdl I有v==? dtdt q,, µ,Idlr×00 dB =2 4πr ,, ,qvr0运现现荷现生的磁现B 3 4r ,, ,qvr0 B 3 4r ,,,,,, 若q<0,B与v×r反向若q>0,B与v×r同向 ,, B•B ,, rr ,, qqvv 三、现奥---沙伐现定律的现用Y 1. 现流直现现的磁现 2I 已知,空中真I、现、 现、a12 建立坐现系OXY dl, Idl任取现流元 r µIdlsinα0=dB大小,2 14rπlr,0,, 方向IdlrdB0 Idlsin0XOBdB P2 4r 现一现分现量2 dlacscd lactg()actg rasin Y Isindl0 B 22I4r 2 µααsinad0 α=Isin 22 π4asinαdl α20 rIsind α14a, 1lrI00, (coscos)12dBββ2a4β1 XIO0PB(coscos)12 4a I0 (sinsin)B或,21 4a µI0 B=(cosα?cosα)12 4aπµI 0B=0无限现现流直现现12 2πa µI 0B=2半无限现现流直现现12 4πa ,+ B 直现现延现现上B? Idlsin0IIdB 2,4r Ba dB0B00 2. 现型现流现现上的磁现 ,Y, dBdBI?,已知: R、I～求现现上 ,r0 Idl点的磁感现强度。P α •,pOdBX建立坐现系OXYx R , Idl任取现流元 ,,µIdl0大小方向IdlrdB=02 4πr 分析 定性数据统计分析pdf销售业绩分析模板建筑结构震害分析销售进度分析表京东商城竞争战略分析 现性、出分量式称写 ,,µIdlsinα0 ==BdBB=dB=0x2x??4πr ,Y, dBdBI?,sinRr ,r0 IdlsinIdl0αBdB•x2,xp4OrdBXx RµµIRIR00 =dl=?2πRx33 4π4rrπ 2 µIR0 = 2232 2(R+x) 2 IRµ0=B 2232大小, 2(R+x) 方向, 右手螺旋法现 2 µIR0 B=2232 2(R+x) 2 IRµ0 B=1.x>>RB=?3 2x 2.x0B?, B现流现现现心角2? I Iµ0B= 2R , 现心角现流现弧 B ?µµθθIII 00B=•= 2R2π4πR , B求现心O点的如现～ I ROIRO•• IIµµ00B=B=• 4R8R IR2π3•O •RI OµµµµIIII30000BB=+(1?)=+ π4R2πR6RR2• 例1、平行现流直现现两 ,I2 A两现中点B求IA1•, B现现中矩形的磁通量A 解,I、I在A点的磁现12 µIrrr01123BB==12d 2πd2 d40cm ?5 2.010Tr20cm2 ?5 l25cmBBB4.010TA12 rr10cm13•方向 II20A12 , 如现取微元B I2•,, I1dBdSBldrm drrµµII 0102=+B 2πr2π(d?r) rrr•123方向 d IIr+r120102 d[]ldrmmr12r2(dr)µµ+? IlIlrrdr0102121=+ lnln ππ??2r2drr112 ?6 =2.26×10wb 4.2.4 I 一、 安培现路定理 ,, lr静现现Edl0 , ,, B Bdl磁 现? 1、现形现分回路 ,,III000 dl2rBdldl 2r2r2r ,, BdlI0 ,, 改现现流方向BdlI0 2、任意现分回路, ,,B IBdlBcosdl ,. d?Idl0 cosdlr 2r IIIµ000drd=2? 22r2π ,, BdlI0 3、回路不现现现流 . ,, Bdl0 安培现路定理 , 在空中的现恒现流磁现中～磁感现强度 真B , B 沿任意现合曲现的现现分;也 的现流,～等于称 穿现现现合曲现的所有现流强度;穿现以现合曲现现现界即 µ0的任意曲面的现流强度,的代和的 倍。数即 ,, , BdlI0iII12 I3I现明,4 现流取正现现路成右旋现系与 l ,, 如现BdlI0i (II)023 由现路内现流定决 ,, BdlI(II)0i023由现路外内现流现生现路所包现的现流 II12 I3I4 l 不现 ,, BdlI(II)??0i023 不现改现 ? II12II12 I3II34I4 l l 位置移现 ,,,, BdlIEdl0i0 i 现现有保守性～是它磁现有保守性～是没它 保守现～或有现现非保守现～或无现现 ,,,,1 BdS0EdSqi 0s 磁力现现合、现力现起于正现荷、 无自由磁荷止于现现荷。 磁现是无源现静现现是有源现 ,, 二、安培现路定理的现用BdlI0i当现源分布具有高度现性称现～利用安培现路定理现算磁感现强度 I1. 无限现现流现柱现的磁现分布体 R 已知,I、R 现流沿现向～在截面上均分布匀 分析现性称 现流分布现现现——称 磁现分布现现现——称 , 的方向判如下,断B , dBr,, dBdB21dS1 O P dS2 l 作现分现路现算现流并 rR如现 I,, BdlBdl2rBR , µ 利用安培现路定理求B0r ,, BdlI0 , B2rBI0 I 0B 2r 作现分现路现算现流并 I rR如现 R ,, BdlBdl2rB I, 利用安培现路定理求B 0 ,, , ′BdlµI•=r0B I2 r 02 R Ir 0 B 2 2R µ : ? 现现,无限现现流现柱现。已知,体IR、,Irπ0 rR ,22R=, B µ, I 0?rR, 2πr: B, µ IB0 , 2πRI B rO R 现现,现直现流现柱面。已知,IR、 <,:, BdlBdl2rB rRI, 0=, R ,:µIrR0> :<, µ0IBrR,0 =,2πR B µ, I 0>rR,r2πrO:R 现现,同现的筒现现通有等现反向的现流两状I, , 求 的分布。B R1 R2(1)rR,B02 I 0 (2)RrR,B I12r I2r (3)rR,B01 现荷均分布匀现流均分布匀 λµ I 0EB现直现==2πεr2πr0 B=0内E=0 λµ I 0EB外==2πεr2πr0λµ rIr 0EB=内=222πεR2πR0 λ I体 0E外B= 2πεr2r0 4.2.5 1、安培定律、安培力 安培力,现流元在磁现中受到的磁力 ,,, df=Idl×B安培定律 ,, dfIdlBsinarcsin(Idl,B)大小 方向判断 右手螺旋 现流现现受到的磁力 ,,,, f=df=Idl×B L 均磁现中现流直现现所受安培力匀 , 取现流元Idl, 现IdlB×受力大小, df dfBIdlsin I 方向 fBIdlsinBILsin现分 L fBLIsin方向 , B0 If0 , B fBLI2max 3 2 I 例、均磁现中任意形现现所受的作用力匀状 ,, 取现流元IdlBY , , dfBIdl受力大小df Idl方向如现所示 XO 建坐现系取分量 ab dfdfBIdlsinsinxdxdlcos dfdfBIdlcoscosdydlsiny b fdfBIdy0,,xxa fBIabj现分b fdfBIdxBIabyya 推现 ,在均磁现中～任意形现匀状 I B 合现流现圈所受合力现零。 现现 如现 求半现现现所受安培力 , cB f2BIR IR 方向现直向上 ab 2、磁力矩 ,, FdF2l11,d , B Ba.l,1 Fd(c)2 ,,l2×Fn2I,ca(b),,n pmF2, bF1 ,, pISnFFBIlmdlsin2221 BISsinBpsinMFdBIllsinm21 MBpsinm ,, pNISn如果现圈现N匝m ,,, MpBm ,′ F;1,2,.2, B F2 , F1 0;2, ,, FF22 , ′,F′1 F1,,′FF22 ;3, , F1 3、洛现现力 ,,, FqBm 大小FqBsinm , Fm 力速度方向垂直与。,方向 B不能改现速度大小～,q 只能改现速度方向。 现现, ,,,,,FqBυm0B ,, (1)υ与B平行或反平行0 ,,, 粒子做直现现运F0cm ,,××××××(2)υ与B垂直0, ××××××B FqB,m0 ××××××F 2 m00××××××RqBm0, qBRυ0 ×××××× q 2R2m T粒子做速现周现匀运 qB0 ,, ,,0?(3)与B成角υθ,0 ,B=cosυυθ//0 // υ=υsinθ?0 ,mυmυsinθ?0BR== qBqB 2π2πRm ==T qBυ?, //,螺距 h ,υυθh=T=cos?T//00h 2πmυcosθ0 =,qq qB ? R