[资料]高级数学教案ch 8.3 全微分及其应用

[资料]高级数学教案ch 8.3 全微分及其应用 ?8.3 全微分及其应用 一、全微分的定义 根据一元函数微分学中增量与微分的关系～ 有 偏增量与偏微分: f(x，,x～ y),f(x～ y),f(x～ y),x～ x f(x，,x～ y),f(x～ y)为函数对x的偏增量～ f(x～ y),x为函数对x的偏微分, x f(x～ y，,y),f(x～ y),f(x～ y),y～ y f(x～ y，,y),f(x～ y)为函数)对y的偏增量～ f(x～ y),y为函数对y的偏微分, y 全增量: ,z, f(x，,x～ y，,y),f(x～ y), 计算全增量比较复杂～ 我们希望用,x、,y的线性函数来近似代替之, 定义 如果函数z,f(x～ y)在点(x～ y)的全增量 ,z, f(x，,x～ y，,y),f(x～ y) 可 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 示为 22 ～ ,z,A,x，B,y，o(,) (,,(,x)，(,y) )其中A、B不依赖于,x、,y 而仅与x、y 有关～ 则称函数z,f(x～ y)在点(x～ y)可微分～ 而称A,x，B,y为函数z,f(x～ y)在点(x～ y)的全微分～ 记作dz～ 即 dz,A,x，B,y, 如果函数在区域D内各点处都可微分～ 那么称这函数在D内可微分, 可微与连续: 可微必连续～ 但偏导数存在不一定连续, 这是因为～ 如果z,f(x～ y)在点(x～ y)可微～ 则 ,z, f(x，,x～ y，,y),f(x～ y),A,x，B,y，o(,)～ lim,z,0于是 ～ ,,0 limf(x，,x,y，,y),lim[f(x,y)，,z],f(x,y)从而 , (,x,,y),(0,0),,0 因此函数z,f(x～ y)在点(x～ y)处连续, 可微条件: 定理1(必要条件) ,z,z 如果函数z,f(x～ y)在点(x～ y)可微分～ 则函数在该点的偏导数、必定存在～ ,y,x ,z,zdz,,x，,y且函数z,f(x～ y)在点(x～ y)的全微分为 , ,x,y 证 设函数z,f(x～ y)在点P(x～ y)可微分, 于是～ 对于点P的某个邻域内的任意一 点P ,(x，,x～ y，,y)～ 有,z,A,x，B,y，o(,), 特别当,y,0时有 f (x，,x～ y),f(x～ y),A,x，o(|,x|), 上式两边各除以,x～ 再令,x,0而取极限～ 就得 fx，,xy,fxy(,)(,) ～ ,Alim,x,0,x ,z,z,z,z,B从而偏导数存在～ 且, 同理可证偏导数存在～ 且, 所以,A,y,y,x,x ,z,zdz,,x，,y, ,x,y 简要证明: 设函数z,f(x～ y)在点(x～ y)可微分, 于是有,z,A,x，B,y，o(,), 特别当 ,y,0时有 f (x，,x～ y),f(x～ y),A,x，o(|,x|), 上式两边各除以,x～ 再令,x,0而取极限～ 就得 f(x，,x,y),f(x,y)o(|,x|) ～ lim,lim[A，],A,x,0,x,0,x,x ,z,z,z,z,z,z,Bdz,,x，,y从而存在～ 且, 同理存在～ 且, 所以, ,A,y,y,x,y,x,x ,z,z 偏导数、存在是可微分的必要条件～ 但不是充分条件, ,y,x 例如～ xy,22xy ，,0,22fxy(,), 函数在点(0～ 0)处虽然有f(0～ 0),0及f(0～ 0),0～ xy， x y, 22,xy0 ，,0, 但函数在(0～ 0)不可微分～ 即 z,[f(0～ 0),x,f(0～ 0),y]不是较,高阶的无穷小, xy 这是因为当(,x～ ,y)沿直线y,x趋于(0～ 0)时～ ,z,[f(0, 0),,x，f(0, 0),,y],x,,yxy,x,,x1 , ,,,,02222,2(,x)，(,y)(,x)，(,x) 定理2(充分条件) ,z,z 如果函数z,f(x～ y)的偏导数、在点(x～ y)连续～ 则函数在该点可微分, ,y,x 定理1和定理2的结论可推广到三元及三元以上函数, 按着习惯～ ,x、,y分别记作dx、dy～ 并分别称为自变量的微分～ 则函数z,f(x～ y)的全微分可写作 ,z,zdz,dx，dy , ,x,y 二元函数的全微分等于它的两个偏微分之和这件事称为二元函数的微分符合叠加原理, 叠加原理也适用于二元以上的函数～ 例如函数u,f (x～ y～ z) 的全微分为 ,u,u,udu,dx，dy，dz , ,x,y,z 22 例1 计算函数z,xy ，y的全微分, ,z,z2,x，2y 解 因为～ ～ ,2xy,y,x 2所以dz,2xydx，(x，2y)dy , xy 例2 计算函数z,e在点(2～ 1)处的全微分, ,z,zxyxy,xe 解 因为～ ～ ,ye,y,x ,z,z22,e2,2ex, ～ ～ x,2,x1y,,yy,1 22所以 dz,edx，2edy , yyz 例3 计算函数的全微分, u,x，sin，e2 y,u1,u,uyzyz,cos，ze 解 因为～ ～ ～ ,1,ye,y22,x,z y1yzyz所以 , du,dx，(cos，ze)dy，yedz22 *二、全微分在近似计算中的应用 当二元函数z,f (x～ y)在点P (x～ y)的两个偏导数f (x～ y) ～ f(x～ y)连续～ 并且|,x|～ x y |,y|都较小时～ 有近似等式 ,z ,dz, f (x～ y),x，f(x～ y),y ～ x y 即 f (x，,x～ y，,y) , f(x～ y)，f (x～ y),x，f(x～ y),y , x y 我们可以利用上述近似等式对二元函数作近似计算, 例4 有一圆柱体～ 受压后发生形变～ 它的半径由20cm增大到20, 05cm～ 高度由100cu减少到99cm, 求此圆柱体体积变化的近似值, 解 设圆柱体的半径、高和体积依次为r、h和V～ 则有 2 V,, rh , 已知r,20～ h,100～ ,r,0, 05～ ,h,,1, 根据近似公式～ 有 2 ,V,dV,V,r，V,h,2,rh,r，,r,h rh23 ,2,，20，100，0, 05，,，20，(,1),,200, (cm), 3 cm, 即此圆柱体在受压后体积约减少了200, )2 02 例5 计算(1, 04,的近似值, y 解 设函数f (x～ y),x, 显然～ 要计算的值就是函数在x,1,04～ y,2,02时的函数值f(1,04～ 2,02), 取x,1～ y,2～ ,x,0,04～ ,y,0,02, 由于 f (x，,x～ y，,y), f(x～ y)，f(x～ y),x，f(x～ y),y x y yy,1 y ,x，yx,x，xln x ,y ～ 所以 2 0222,12(1,04),,1，2，1，0,04，1，ln1，0,02,1,08, 24,lg, 例6 利用单摆摆动测定重力加速度g的公式是, 2T 现测得单摆摆长l与振动周期T分别为l=100?0.1cm、T=2?0.004s. 问由于测定l与T的误差而引起g的绝对误差和相对误差各为多少, 解 如果把测量l与T所产生的误差当作|Δl|与|ΔT|, 则利用上述 计算公式 六西格玛计算公式下载结构力学静力计算公式下载重复性计算公式下载六西格玛计算公式下载年假计算公式 所产 24,lg,生的误差就是二元函数的全增量的绝对值|Δg|. 由于|Δl|～ |ΔT|都很小～ 因此我2T 们可以用dg来近似地代替Δg, 这样就得到g的误差为 ,g,g|,g|,|dg|,|,l，,T| ,l,T ,g,g,||,,，||,, lTlT,, l122 ～ ,4,(,，,)lT23TT 其中 与 为l与T的绝对误差, 把l=100～ T=2, =0.1, δ=0.004代入上式～ 得lTlT g的绝对误差约为 0.12，1002 ,,4,(，，0.004)g2322 22 . ,0.5,,4.93(cm/s) ,2,g0.50 , ,,0.502g4,，100 22 从上面的例子可以看到～ 对于一般的二元函数z=f(x, y), 如果自变量x 、y 的绝对 误差分别为 、 , 即|Δx | , |Δy | , xyxy ,z,z|,z|,|dz|,|,x，,y|则z的误差 ,x,y ,z,z,||,|,x|，||,|,y| ,x,y zz,,,||,,，||,, , xyxy,,从而得到z的绝对误差约为 zz,,,,||,,，||,, , zxy,x,yz的相对误差约为 z,z, ,y,x,z,,,， , xyzzz||