微粒直径及直径分布的激光测量技术

微粒直径及直径分布的激光测量技术 第 21 卷 第 2 期Vol . 21 ,No . 2 激光技术 1997 年 4 月Ap ril ,1997 L A SER T ECHNOL O GY 微粒直径及直径分布的激光测量技术 杨 晔 张镇西 蒋大宗 () 西安交通大学生物医学工程研究所 ,西安 ,710049 摘要 : 本文较全面地介绍了微粒直径及直径分布的激光测量技术 。详细讨论了光全散射法 、 光角散射法 、衍射法及激光脉冲全息法的测量原理 、适用范围及其发展 。研究结果表明 ,光学法测 粒具有测量粒度范围广 、重复性好 、精度高 、不接触样品 、不要求导电介质以及测量时间短并可在 线实时测量等优点 。 关键词 : 激光测量技术 光散射 衍射 粒径 La ser techn iques of mea suring part icles size an d their size distribut ion Y a n g Ye , Zha n g Zhen x i , J i a n g D az on g ( ) Instit ute of Bio medical Engineering , Xi’an J iaoto ng U niversity , Xi’an ,710049 ( ) Abstract : According to t he characteristics of f uel sp ray , CB P Co nvolutio n backp rojectio n, AR T () ( ) Algebraic reco nst ructio n techniqueand SIR T Simultaneous iterative reco nst ructio n technique,which are used to realize t he visualizatio n of t he internal st ruct ure of f uel sp ray ,are st udied in t his paper . The reco nst ructio n result s wit h a P540 digital image p rocessing system show t hat when t he noise exist s in t he p rojectio n data ,t he SIR T p rovided t he best image reco nst ructio n taking t he lo ngest calculatio n time ,t he worst image reco nst ructio n is obtained by CB P taking t he shortest calculatio n time , and AR T is in t he middle. Key words : laser measuring technique light scat tering diff ractio n particle size 一 、引言 微粒是分割状态下的液体 、气体或固体 。而工业 、农业 、医学 、科研等领域出现了越来越多 与微粒密切相关的技术问 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 。如产品颗粒度直接或间接影响着产品的质量和性能 ; 各种燃料 雾化装臵所喷射的液滴大小及其分布直接影响到燃烧效率 、火焰稳定性及排放污染程度 ;医学 上对某些疾病的诊断也常需知道某些细胞大小及其分布 ; 大功率常规水力发电装臵中的水滴 () 直径及其浓度 蒸汽湿度会对汽轮机运行经济性及安全性产生严重影响等 。因此 ,对微粒进 行精确测量 ,测定其直径及直径分布 ,对发展国民经济和增进人民健康有着重要意义 。 二 、微粒直径及其分布的光学测量 方法 快递客服问题件处理详细方法山木方法pdf计算方法pdf华与华方法下载八字理论方法下载 1 ,3 微粒直径及其分布的测量已有不少方法。现已研制并生产了 200 多种基于不同工作 4 ( )原理的测量方法和装臵, 如光学成象法 、筛分法 、重力沉淀法 、冲击法 、电阻抗法 Co ulter 5。它们具有各自不同的适应范围 ,但也存在着较大的局限性 。如仅适用于固体颗粒的测等 量 ,对液滴和气泡的测量则无能为力 ;而且它们都需从测量对象中抽取部分样品对试样进行测 量 ,因而不能进行直接在线测量 。对液滴雾粒的测量常采用取样显微摄影方法 ,因而工作较为 繁琐 。随着激光 、光导纤维以及电子和计算机技术的长足进展 ,光学法测粒技术得到了迅速的 发展 。与上述传统方法相比 ,光学方法具有测量粒度范围广 、重复性好 、精度高 、不接触样品 、 不要求导电介质 ,测量时间短 ,可实现快速实时测量等优点 ,还易于同电子计算机相配合 ,实现 测量过程和数据处理的自动化 。因此光学法已被确认为是一种先进的 、最具有广泛发展前景 6 的测粒方法。 测粒的光学方法主要有激光脉冲全息法 、衍射法和光散法等几种 ,其中光散射法又分为角 () 散射法和全散射法 消光法等两大类 。它们都有各自的特点和适用范围 。 () 1 . 光全散射法 消光法 () 光全散射法 消光法是通过测量入射光强 I 和经微粒散射后透射光强 I 的透射比的方0 7 ( )1 ( ρ( () ) ) 法来确定微粒直径的 。根据 L ambert2Beer 公式, E/ D = 2/ 3ln I / I[/ Cl ] s 32 0 式中 , D 为颗粒群的 Sauter 平均直径 , E为对应于平均直径 D 时的全散射系数 ,它与入射 32 s 32 8 光的波长 、颗粒直径 D 以及介质的相对折射率有关 ,可由 Mie 理论求得。 C 为被测介质中 32 ρ() 单位体积的颗粒浓度 ,为介质的密度 , l 为被测介质的厚度 。由 1式求解颗粒直径 D 和浓 32 9 度 C 的方法大致有 3 种 。第 1 种称为单波长法,即利用单色激光作光源 ,在两个未知数 D 32 及 C 中先任意假设一个 ,然后再求得另一个 ,显然这种方法不可取 。这种方法的另一个严重 缺点是测量结果的多值性 ,为了避免多值性 ,必须将测量数值局限在一个很小的范围 。第二种 10 λλ方法是双波长法,即利用波长 和 的两束光依次对同一点进行测量 ,可推得下列方程 : 1 2 ( ) ( ) ()2 EE/ = ln I/ I/ ln I/ I s1 0 1 0 2s2 () ( ) ( ) 2式左边 E/ E仅是颗粒直径的函数 ,而 I / I 和 I / I 为测量值 。由 E/ E, s1 s2 0 1 0 2 s1 s2 () () D 颗粒直径关系曲线可以求得被测颗粒的直径 D ,将 D 代入 1式即可求得 C ,不需作任 32 32 何假设 。然而 E/ E, D 曲线在颗粒直径较大时也具有振荡性 ,同样存在着测量多值性和 s1 s2 测量范围小的缺点 。为了解决上述问题 ,文献 11 提出了原理与双波长类同的多对波长法 。 采用三个不同波长的光束 ,配成三对双波长 ,可得到三组测试粒径值 ,其中只有一个粒径 D k是三组测量值中同时出现的 ,这个直径就是被测颗粒的真实直径 ,从而解决了测量结果的多值 () 性问题 。将求得的直径 D 代入 1式后即可求得颗粒的浓度 C 。这种测量方法结果可靠 ,测 量装臵和测试技术也较简单 ,测量范围较其它全散射法有所提高 ,将全散射法的测量范围宽度 μμ 从 1,2m 提高到 6,8m 。不过测量范围仍嫌不宽 ,并且这三种方法只能获得被测颗粒的平 均直径和浓度 ,而不能测得颗粒直径的分布 。 文献 12 提出了利用光全散射法测量颗粒的直径分布 。当用一组 n 个不同波长的平行 单色光照射处于悬浮状态的被测颗粒群时 ,根据 L ambert 定律得到一组方程 : ? 2 ( ) (π) ( ) (λ) ( )ln I / I = / 4LN D D E , m , D d D3 i = 1 ,2 , . . . , n 0 i i ?0 ( ) 式中 , I/ I为透射光强和入射光强之比 , L 是光在颗粒群中的行程 , N D 为颗粒的尺寸分布 0 λ函数 , 为待求值 。D 为颗粒直径 , E 是全散射系数 , 其中的 m 是颗粒的相对折射率 ,是光波 () 长 。根据方程 3不同的求解方法 ,可分为独立模式光全散射法和非独立模式光全散射法 。 13 ( ) 独立模式光全散射法就是先将 3式这个第一类 Fredholm 积分方程离散成一线性方 ( ) 程组 ,然后用 Plmnnls 算法求解 ,得到颗粒的分布函数 N D 。这种方法不需要假定颗粒尺寸 符合某种分布函数 ,因而可适用于多峰分布的颗粒系的测量 。 ( ) 在实际测量中 ,许多被测颗粒的尺寸常符合某种双参数分布函数 N D , D , K, 如上限分 布函数等 。这里 D 是尺寸参数 , 表示颗粒的大小 , K 是分布参数 ,表示颗粒尺寸分布范围的大 124 激光技术1997 年 4 月 14 小 。在这种情况下可应用非独立模式光全散射法。非独立模式光全散射法的基本原理是 ( ) ( ) ( ) 设颗粒分布符合某种分布函数 N D , D , K,将此 N D , D , K代入 3式 ,然后用最优化方 ) μ( 法求解 D , K , 从而得到颗粒的尺寸分布 N D , D , K。以上两种方法的测量范围约为 0 . 2m μ ,10m ,测量的浓度范围也较宽 。但要得到较好的测量结果 ,测量时 I/ I需控制在 0 . 4,0 . 90 之间 。 I/ I值过大或过小都会增大测量误差 。0 2 . 光角散射法 8 ,15 激光角散射式微粒检测原理是建立在 Mie 理论基础上的 。根据 Mie理论 ,当波长为 λθ , 光强为 I 的线偏振光平行照射到直径为 d 的各向同性的球形颗粒上时 ,在散射角为 , 距0 2 2 2 ()(λπ) ) ( 4 离散射体 r 处的散射光强为I = / 8〃[ i + i / r] I 1 2 0? 式中 , i 和 i 是强度函数 ,2 l + 122 1 2 π(θ) τ)()i = | S | ( 5 = | | a + b 1 1 ll l l ? ( )l l + 1 i = 1 ? 2 l + 122( τ π ) ()(θ) a+ b| 6 i = | S | = | 2 2 l l l l ? )( l l + 1 i = 1 d ( ( ))1 1 () () π(θ) θτ(θ) co s, 5, 6式中 ,= Pco s/ sin,= Pl l l lθd ( α)ψ(α) ψψ(α) ψ( α)ψ(α) ψ( α) ψ(α) ψ( α) mm mm- mm- l ll l l l l l α= = , b, ll ( α)ζ (α) ψ ( α) ζ (α) ψ ( α) ζ (α) ψ ( ) ζ (α) ψ mmmmm- m a- l l l 2 l l l l πk d ( )1/ 2 1/ 2 2 ψ(α) ( )( ) ζ(α) (π( ) πλ) = J k d / 2,= k d / 4H k d/ 2, k = 2/ l l +1/ 2 l l +1/ 2 4 α πλ ( ) 以上各式中 , m 为散射颗粒的相对折射率 ,=d/ 称为特 征 参 量 。J k d/ 2 和 l + 1/ 2 () 2( ψ ζ ) k d / 2分别为半整数阶的贝塞尔函数和第二类汉克尔函数 ,与为对各自变量 H l + 1/ 2l l ()1 的微商 。 P是缔合勒让德函数 。 l 由上式可以看出 ,当 m 一定时 ,不同大小的颗粒对应着不同的散射光强分布 。通过测量 16 不同散射角的散射微粒光强 ,即可确定微粒的平均直径或直径分布 。Eder hof 采用对单个 水滴的 90?散射统计出水滴的平均直径和直径分布以及水滴的速度 。文献 17 用类似的方法 (测量柴油机雾滴的直径分布 。这种对单个微粒的散射法测量 ,遇到的问题是重叠现象 在测量 18 19) () 区内有两个或更多的微粒、边缘效应 只在微粒的部分被照射或检测。L anda和 Keller () 用检测单一角度上 如 40?,90?的散射光来测量泡沫的平均直径 。这种用测量某一角度或某 几个角度散射光的角散射法 ,可以测量微粒的直径分布 ,但测量装臵比较复杂 ,对仪器中光学 系统精度要求较高 。 由于 Mie 理论是针对各向同性的均匀介质球在平行光照射下的 Maxwell 方程的严格数学 解 ,在小颗粒范围内也能给出颗粒散射光分布的精确值 ,因而这种方法的测量精度高 ,测量粒 μμ度范围广 ,文献 20 的装臵测量范围为 0 . 5m,1012m 。但是这种方法的数学模型和数值计 ,提高了计算速度 ,但计算工作量仍对其计算算法作了改进 算都比较复杂费时 ,文献 21 , 22 较大 。 3 . 衍射法 由于光角散射法的数学模型和数值计算比较繁琐 ,有些学者尝试用其它数学模型来对其 近似 。文献 8 认为当直径在入射光波波长的几十倍到几百倍之间的各向同性球形小颗粒被 θ平行光照射时 ,在散射半角 < 7?的颗粒散射光可用颗粒的 Fraunhofer 衍射来近似 。1976 年 , 23 Swit henbank 等人发表了基于 Fraunhofer 衍射原理的激光微粒测量方法。随后一些国家相 继研制了基于这种原理的激光测粒仪 ,其中尤以 Malver n 公司生产的 Malver n 测粒仪以其测 量时间短 、测量范围宽 、测量精度高 、重复性好 、适用对象广 、不受被测颗粒折射率的影响而受 到人们的广泛重视和好评 。Malver n 测粒仪主要由激光器 、扩束镜 、傅里叶变换透镜以及多环 同心圆环光电探测器以及计算机组成 。来自 He2Ne 激光器的光经扩束镜扩束后照射到被测 颗粒样品上 ,被测颗粒在激光照射下产生衍射现象 ,衍射光的强度及空间分布与被测颗粒的直 径及其分布有关 。衍射光由傅里叶变换透镜聚焦后被位于其后焦面上的多环同心圆环光电探 测器接收后转换成电信号 ,经放大和 A/ D 转换后送入计算机中按事先编好的程序即可求出被 测颗粒的直径及直径分布 。 根据圆孔的 Fraunhofer 衍射和巴比涅互补原理 ,单个半径为 r 的球形颗粒在变换面上的 26 ()( ) 7 光强分布为: I = I2 J x / x ] 0 1 π(λ) 式中 , I 是衍射图样中心的光强 , J 是一阶球贝塞尔函数 , x = 2rs/ s 是探测器上F, 其中 0 1 λ 探测点距光轴的距离 , F 是透镜的焦距 ,是入射光的波长。 24 Do bbin 在 1963 年的研究表明,测量衍射光强分布只能导出颗粒平均尺寸 ,而不能获得 被测颗粒的 尺 寸 分 布 。因 此 , Swit henbank 采 用 了 测 量 探 测 器 上 一 定 面 积 内 光 能 分 布 的 方 23() 法 。对 7式积分可得到探测器上半径为 s 的圆内的光能量占的比例为 : 2 2 ( ) ( )( )L = 1 - J x - J x 8 0 1 式中 , J 是 0 阶球贝塞尔函数 。 0 如果采用图 1 所示的多环同心圆环光电探测器 ,则落在半径为 s和 s间环面上的光能1 2 2 2 2 2 2 ()π( ) ( ) ( ) ( ) 9 量为 :L = Cr{ J x + J x - J x + J x ] } ] 0 1 s s , s0 1 s 1 2 1 2 式中 , C 是与光源功率和探测器敏感程度有关的常数 。如果有 N 个半径都为 r 的粒子 ,并满 () 足不相关 、单衍射条件 ,则相应的光能量是 9式的 N 倍 。因此对于大量不同尺寸的粒子落在 s和 s间的光能量为 :1 2 M 2 2 2 2 2 π ( ) ( ) ( ) ( ) ()x + J x ] } 10 J L = CN r{ J x + J x ] - i i 0 i 1 i s 0 i 1 i s s , s? 1 2 1 2 i = 1 这里尺 寸 分 布 分 别 为 M 种 尺 寸 大 小 , 与 探 测 器 环 数 相 同 。式中 , N 表示半径为 r的粒子数 。 同样可用独立模式和i i () 非独立模式方法对 10式求解 ,从而 求得颗粒的尺寸分布 。 () () () () 从 7, 8, 9, 10式可以看出 ,衍射光强分布与颗粒的 Fig. 1 Photo detecto r wit h 相对折射率无关 ,这给测量带来了方便 。但是只有在被测颗粒 co ncent ric 尺寸远比入射光波长大及被测颗粒折射率 m µ 1 等条件下才 multicirdes 8 能用衍射法,否则测量结果中将有很大的误差 。 μμ国外生产的衍射式激光测粒仪 ,其测量下限已达 0 . 5m,1 . 2m ,超出了 Fraunhofer 衍射 法的测量范围 。因此针对这类仪器在小颗粒范围内 ,以及被测颗粒的相对折射率趋近于 1 时 25 ,26 的测量精度 ,国内外己展开了讨论。文献 27 根据颗粒大小及相对折射率计算某一颗粒 参数 P , 根据 P 的大小来决定是按 Fraunhofer 衍射理论计算还是按 Mie 散射理论计算 ,研制 了综合运用 Fraunhofer 衍射和 Mie 散射理论的激光测粒仪 ,其性能较国外的衍射式测粒仪有 了明显的提高 。 126 激光技术1997 年 4 月 4 . 激光脉冲全息法 激光脉冲全息法是测量高速气流中喷雾特性最精确可靠的方法之一 。如图 2 所示 ,从红 宝石脉冲激光器 L 发出的一束激光 ,经过空间滤波器和 1 扩束镜 F ,被分光镜 S 分成两束光 ,一束光被反射镜 M照 1 射到喷雾 O 上 ,被喷雾 O 透射的光线直接照射到照相胶 片 H 上 ,称这束光为物光 ;通过分光镜的另一束光经反射 Fig. 2 H TRC25000 holograp hic device 镜 M反射后也照射到照相胶片上 ,这束光称为参考光 。 2 由于参考光和物光都是从同一束激光分离出来的 ,因此它们是相干的 。全息底片 记录 混凝土 养护记录下载土方回填监理旁站记录免费下载集备记录下载集备记录下载集备记录下载 物光和 参考光的干涉条纹 ,它储存了三维喷雾的全部信息 。经过显影 、定影处理以后 ,可用激光再现 。 通过再现即可得到不同距离处喷雾的滴径大小和尺寸分布 。 激光脉冲全息法有很多优点 ,它能够用于定常或瞬态喷雾的测定 。一次全息摄影可以获 得三维喷雾 ,通过再现可以直接测量微粒的数目 、直径 、形状 、空间粒度分布 。通过两次曝光可 μ以测定微粒的速度分布 ,适用于直径为 2m 以上 ,速度 150 m/ s 以下的微粒 。这种方法的缺点 是红宝石激光器价格昂贵 ,而且它的最大不便是用人工进行数据采集和 分析 定性数据统计分析pdf销售业绩分析模板建筑结构震害分析销售进度分析表京东商城竞争战略分析 非常费时 ,这曾阻 碍了它的应用 。随着计算机和图象分析技术的发展 ,有可能实现用半自动或自动的方法确定 微粒的尺寸及其分布 ,这种方法必将在应用中得到进一步的发展 。 三 、结束语 光学法测粒适用范围广 ,可对气液 、气固 、液固双相介质中的各种细微颗粒进行测量 ,其测 量范围宽 、精度高 、重复性好 ,当与计算机配合使用时 ,可以实现快速 、在线 、实时测量 ,使测量 结果达到很高的智能化程度 。 需要指出的是 ,上述光学法测粒的原理都是建立在各相同性的球形颗粒基础上的 。如何 对各相异性的 ,以及非球形的颗粒进行测量是今后需要研究的一个方向 。此外 ,在对颗粒进行 测量时 ,现有的工作一般都是测量其直径及直径分布 。然而在实际工作中常常需要知道内部 结构不同的颗粒分布 。如何测量内部结构不同的颗粒分布 ,也是有待解决的一个问题 。 参 考 文 献 艾伦 T1 颗粒大小测定 1 北京 :建筑工业出版社 ,1984 :1,8 1 2 董祜嵩 1 颗粒粒度与表面测量原理 1 上海 :上海科技文献出版社 ,1989 :1,12 ( ) 严传俊 1 西北工业大学学报 ,1983 ;1 1:27,403 Davies Reg. The need fo r particle sizing standard. 16t h Annunal Meeting of Fine Particle Societ y , Prooeedings of Co ndensed 4 Papers , Flo rida ,U SA ,1985 :1,50 5 Alle T. Particle size measurement . 3rd ed. ,Lo nden : Chap man and Hall ,1981 :1,200 6 Bart h H G. Mo dern net ho ds of particle size analysis. New Yo r k :Jo hn Wiley &So ns ,1984 :135,277 7 ( ) 王乃宁 1 上海机械学院学报 ,1982 ;3 4:23,39 8 Van de Hulst H C. Light scat tering by small particles. Lo ndo n : Chap man and Hall ,1957 :107,115 ( ) 9 Wyler J S ,Desal K J . ASM E Trans J Eng Power ,1978 ;100 4:544,548 10 卫敬明 ,郑 刚 1 用全散射双波长光学法测量双相介质微粒直径 1 全国多相流检测技术会议论文集 ,北京 ,1986 : 223,225 ( ) 王乃宁 1 上海机械学院学报 ,1987 ;9 4:7,1611 12 蔡小舒 1 光学全散射法测粒技术及其在湿蒸汽测量中应用的研究 1 博士论文 ,上海机械学院 ,1991 Cai X S , Wan N N . An algo rit hm of independent mo del fo r calculating t he particle size dist ributio n . Proceeding of t he 3rd 13 ( ) Internatio n Acro sol Co nference , To kyo ,J apan ,1990 ;1 23 - 27:126,129 ( ) 14 蔡小舒 ,王乃宁 1 光学学报 ,1991 ;11 11:1049,1054 15 Bo rn M , Wolf E. Principles of optics. Oxfo rd , Pergamo n ,1975 :1,200 Eder hof A. Deter minatio n of droplet size and wet ness f ractio n in t wo2p hase2flows using a light scat tering technique . IM E 16 Co nf ,1976 ;6 :21,27 潘述文译. 液体粒子的光电测量. 小型内燃机 ,1980 ;1 :38,55 17 ( ) 18 L anda I , Tebay E S. I EEE Trans Inst rum Measurement s ,1972 ;21 1:56,59 ( ) 19 Keller A. ASM E Trans J Basic Engng ,1972 ;94 4:917,925 20 ( ) 张宏建 ,王乃宁 1 上海机械学院学报 ,1990 ;12 2:1,10 ( ) 21 Wisco mbe W J . Appl Opt ,1980 ;19 9:1505,1509 22 ( ) Jo nes A R. J Phys D ,Appl Phys ,1983 ;16 3:L 49,L 52 23 Swit henbank J . A laser diagno stic technique fo r t he measurement of droplet and particle size dist ributio n . A IAA Paper ,No 69276 ,1976 :125,129 ( ) Do bbins R A. A IAA J ,1963 ;1 8:1882,188624 ( ) 25 Wan N N , Gu G L . Particulate Science and Technology ,1986 ;4 4:106,111 ( ) 顾冠亮 ,王乃宁 1 上海机械学院学报 ,1988 ;10 3:73,7826 27 张宏建 1 FAM 激光测粒仪及其应用 1 首届全国颗粒学类青年科技工作者学术交流会议论 文集 1 北京 ,1989 :156,158 3 3 3 作者简介 :杨 晔 ,女 ,1968 年 12 月出生 。博士研究生 。主要从事激光技术在生物医学工程中 的应用以及光电检测等方面的研究 。 收稿日期 :1995210209 收到修改稿日期 :1995212223 〃产品简介〃 红色光电二极管/ 放大器 美国亚利桑那州塔克森的 Burr2Brow n 公司已经生产出一种供光滤波器使用的集成电路 , 它包含光电二极管和放大器 ,用红色塑料封装 。这种 O P T 1012R 集成电路块的滤光波长短于 570 nm 。应用包括 :烟尘探测器 ,位臵和近程传感器 ,医学上和实验室用的检测仪 。这种集成 μ电路的工作电 压 为 27 , 36V , 电 流 为 120A 。探 测 器 在 650 nm 波 长 上 有 14 k Hz 的 带 宽 和 450 mA 的响应率 。 张贤义 ,曹三松供稿 〃简 讯〃 用于通信波段的四价铬激光晶体 纽约州立大学以 R. Alf ano 和 V . Pet ricevic 为首的固体激光器小组 ,展示了一种室温发射 4 + 激光的 Cr?CaGeO晶体 ,它是一种新型近红外可调谐的四价铬激光晶体 。称作“Cunyite” 2 4 4 + 的晶体 ,是随掺 Cr 镁橄榄石 ———用掺 Cr作为激活离子的第一块晶体 ———而开发的 ; 可是 , μμ镁橄榄石仅在 1 . 15m 和 1 . 35m 之间发射激光 。据 Alf ano 称 ,新 材料 关于××同志的政审材料调查表环保先进个人材料国家普通话测试材料农民专业合作社注销四查四问剖析材料 中掺杂浓度高 ,甚至晶 μμ( μ) 体很细也可出光 。他声称 ,调谐波长可能为 1 . 3m 到 1 . 6m ,包含通信波段 1 . 3 和 1 . 5m (μ) 和人眼安全波段 远于 1 . 45m。 这种“Cunyite”晶体“工作更好”,Alf ano 说 “, 因为铬在锗中更加适应 ,并且不会像掺 Cr 的 3 + μ镁橄榄石中的 Cr杂质离子那样进入钙中去”。自由振荡激光输出中心波长在 1 . 4m ,在非 最佳耦合谐振腔中受 1064 nm 能量泵浦时 ,激光阈值低于 1 mJ 。该晶体用籽晶溶解法生长 ,结 () () 合直拉 恰克拉斯基法和溶解 熔融法生长技术 。 中尧 ,三松供稿