皮秒激光器的研制

...理学学士学位论文皮秒激光器的研制商丰瑞北京工业大学2010年5月北京工业大学毕业设计（论文）任务书 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 目皮秒激光器的研制专业应用物理学学号06061115姓名商丰瑞主要内容、基本要求、主要参考资料等：利用半导体可饱和吸收镜（SESAM）锁模可以实现稳定的小于10皮秒的锁模激光脉冲输出，再通过再生放大、多通放大等放大技术，获得较大能量的超短皮秒激光脉冲的输出。超短脉冲激光由于脉冲宽度窄，峰值功率高，在国防、科研等许多领域得到应用。本课题的研究结果将对SESAM锁模机理、皮秒激光放大技术方面打下一个坚实的理论和实验基础，具有理论研究意义和实际应用价值。本课题的研究内容包括：1）SESAM锁模原理及实验研究。2）皮秒激光放大技术及实验研究。要求学生掌握光学、激光原理及激光器件的基本知识。主要参考资料[1]周炳琨等著，激光原理，国防工业出版社，2000[2][美]W.Koechner著，固体激光工程，科学出版社，2002完成期限：2010年6月10日指导教师签章：专业负责人签章：2010年1月10日摘要皮秒脉冲激光由于脉宽窄，峰值功率高，在国防、科研等许多领域得到广泛应用,成为目前激光领域的研究热点。激光晶体增益介质是激光器的核心部件，它的光谱和物理特性决定了激光器系统的整体设计和输出特性。在众多激光晶体中，掺钕离子的氟化钇锂（Nd:YLF）晶体因其弱的热透镜效用、大的增益线宽、强的自然偏振振荡和很高的储能性等特性，已广泛地应用于皮秒锁模等各种激光器件中。在激光二极管(LD)端面抽运下，Nd∶YLF晶体能够输出波长为1053nm的激光脉冲。通过成熟的SESAM锁模技术，可轻易获得十分稳定的皮秒脉冲激光。SESAM锁模与其它锁模元件相比，它的结构简单并且稳定可靠，大大简化了锁摸激光器的内部结构，增加了实用性，从而使超短激光脉冲得到了更广泛的应用和飞速发展。SESAM锁模谐振腔有多种结构，其中直腔结构谐振腔稳区范围大，很容易实现激光振荡，为锁模提供了有利条件。由于SESAM锁模后输出的皮秒脉冲激光能量十分小（纳焦量级），不利于实际应用，最后通过再生放大技术，可将锁模后的皮秒激光脉冲能量放大到毫焦能量，放大倍数达到106。本文对LD泵浦Nd:YLF晶体全固化SESAM锁模激光器和再生放大技术进行了理论和实验上的研究。测量了泵浦电流与锁模输出功率，以及泵浦电流与再生放大后输出脉冲能量之间的关系。为进一步研究SESAM锁模和再生放大技术奠定了基础。关键字：Nd:YLF晶体,SESAM锁模,再生放大技术,皮秒脉冲，全固态ABSTRACTAsthenarrowpulse-width,highpeakpower,picosecondspulsedlaserhasbeenwidelyusedindefense,scientificresearchandotherfields.Now,ithasbecamethefocusofthelaserresearchfield.Lasercrystalgainmediumisthecorecomponentofitsspectrum,whichdeterminedthephysicalpropertiesoftheoveralllasersystemdesignandoutputcharacteristics.Amongthelasercrystals,Nd:YLFcrystalbecauseofitsweakthermallenseffect,alargegainlinewidth,intensityofnaturalpolarizationoscillationsandhighenergystorageandothercharacteristics,havebeenwidelyusedinpicosecondsmode-locked,etc.Inthelaserdiode(LD)pumped,thecrystal(Nd:YLF)canoutputwavelengthof1053nmlaserpulse.BythematureSESAMmode-lockingtechnique,it’seasytoobtainastablepicosecondspulselaser.Finally,throughtheregenerativeamplificationtechnologythenJenergycanbezoomtomJenergy.Comparedwiththeothermode-lockingcomponents,theSESAMmode-lockinghavethesimpleandreliablestructure,whichgreatlysimplifiestheinternalstructureofthelocktouchlaser,increaseitsusefulness,sothatultra-shortlaserpulseshaveabroaderapplicationandrapiddevelopment.SESAMmode-lockedresonatorwithavarietyofstructures,includingstraightcavityresonatorhavethelargeareaofstable,itiseasytoachievelaseroscillations,whichprovidedfavorableconditionsfortheclamping.DuetothelittleoutputlaserenergyoftheSESAMmode-lockedpulse,that’snotconducivetothepracticalapplication.Finally,usingtheregenerativeamplificationtechnologycanzoomthenJpulseenergytomJenergy(Magnificationto107).Inthispapersometheoreticalandexperimentalarestudyingonpassivelymode-lockinglasersbyaSESAMandtheregenerativeamplifier,whicharepumpedbydiodelasers.Wearemeasuringtherelationshipbetweenthepumpcurrentandmode-lockedoutputpower,thepumpcurrentandtheregenerativeamplifieroutputpulseenergy.Thislaysthefoundationofstudyingpassivelymode-lockingbyaSESAMandtheregenerativeamplificationtechnology.KEYWORDS:Nd:YLFcrystal;SESAMpassivelymode-locking;Regenerativeamplificationtechnology;picosecondspulse;all-solid-state目录TOC\o"1-3"\h\z\u摘要IABSTRACTII第一章绪论11.1应用前景及意义11.2Nd:YLF激光器的发展及研究现状21.2.1掺钕离子的氟化钇锂晶体研究进展21.2.2Nd:YLF激光器的发展情况21.2.3Nd:YLF锁模激光器的研究现状31.2.4皮秒激光器未来趋势综述31.3论文工作的主要内容和目的4第二章基础理论及分析42.1锁模的基本原理及方法42.2SESAM锁模机理62.2.1半导体可饱和吸收体72.2.3半导体可饱和吸收反射镜的宏观特性92.2.4激光器参数与半导体可饱和吸收反射镜宏观特性的关系102.2.5半导体可饱和吸收反射镜的类型112.2.6SESAM锁模机理分析152.3激光放大技术162.3.1脉冲放大器理论162.3.2再生式放大技术研究172.4Nd:YLF(掺钕离子的氟化钇锂)晶体性质及分析202.4.1晶体的发射谱202.4.2晶体吸收谱212.4.3晶体的特性参数22第三章皮秒激光器调试实验233.1SESAM锁模调试233.1.1实验光路和仪器设备233.1.2实验内容及方法233.1.3实验调试结果243.2再生放大器调试253.2.1实验光路和仪器设备253.2.2实验内容及方法263.2.3再生放大器能量测试结果263.3本章实验总结28结论28致谢28主要参考文献28第1章绪论1.1应用前景及意义我相信21世纪属于光学，随着新世纪的来临，激光器对许多行业已不再是陌生的事物。对于人类而言，它已经默默地出现在我们的周围，例如与我们生活密切相连的计算机、CD播放机的光驱内就安装了半导体激光器，通过它可以快速准确地读取数据信息。事实上，自从世界首台红宝石激光器在上世纪60年代初问世以来，人们已开发出了各种各样的激光器，并将它们广泛用于工业加工、产品研发、科学研究和国防等领域。在激光器家族中，20世纪70年代出现的极具潜力的超短脉冲激光器却长期未获得重用。究其原因，虽然超短脉冲技术对众多的应用行业具有深远的意义，但对于多数应用而言，高技术的超短脉冲激光器由于过于复杂和昂贵而无法实现，因此不少问题长时间没有得到解决。随着新世纪脚步的来临，现今超短脉冲技术已经取得了长足进步，并且逐渐趋于成熟。人们能够比较容易地获得脉宽窄、峰值功率高、波长可调的超短光脉冲（脉宽量级为10-12～10-15秒），大大促进了它在许多领域的广泛应用。超短脉冲技术是物理学、化学、生物学、光电子学，以及激光光谱学等学科对微观世界进行研究和揭示新的超快过程的重要手段。在生命科学领域，超短脉冲激光可以用于矫正视力、检测和精确切除癌症、脑外科手术、治疗动脉瘤、心脏手术、美容、治疗烧伤。在生产制造行业，超短脉冲激光能够有效地帮助大规模且低成本制造复合材料，让军用飞机的生产技术应用于汽车生产，甚至房屋和办公楼的建设。激光微细加工应用的需求，促使脉宽与光电子驰豫时间、跃迁时间相似并短至足够冷融的皮秒激光具有巨大的发展前景。皮秒激光器与飞秒激光器相比，结构简单，不必为放大而伸展或压缩脉冲，这就使得皮秒激光更为有效，更为可信。要获得超短脉冲，一般通过锁模技术来实现。锁模技术的发展主要经历了主动锁模、被动锁模、主被动锁模、碰撞锁模、自锁模等阶段。对于发展潜力巨大的皮秒激光器，目前研究的焦点主要集中在SESAM锁模技术上。半导体外延技术的发展以及半导体材料在很宽的范围内可变的吸收带，使得半导体可饱和吸收镜（SESAM）成为非常有潜力的被动锁模器件。利用SESAM进行被动锁模，具有能自启动、稳定性好等优点，可以实现稳定的小于10皮秒的锁模激光脉冲输出，再通过再生放大技术，可获得较大能量的超短皮秒激光脉冲。本课题通过理论与实验相结合，增强综合素质，从而对研制皮秒激光器有了更加深入的理论基础以及较强的动手能力。实验将对SESAM锁模机理、皮秒激光放大技术方面打下一个坚实的理论和实验基础，具有理论研究意义和实际应用价值。1.2Nd:YLF激光器的发展及研究现状1.2.1掺钕离子的氟化钇锂晶体研究进展1968年，科研人员发现掺钕离子的氟化钇锂（Nd:YLF）晶体具有特殊性质。相比于其它掺Nd的激光材料，Nd:YLF的上能级寿命长、荧光线宽宽，输出线偏振、热透镜效应小、自然双折射远大于应力双折射等，而具有很大的实用价值。关于Nd:YLF晶体的生长技术、晶体光学特性以及Nd:YLF晶体的激光输出特性的研究很多，其中有代 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 性的报道主要有:1969年，Harmer等从晶体的发射谱研究了它的荧光寿命和受激发射截面[7],后来，WF.Krupke,K.K.Deb和RayBech等计算了它的光谱参数；1994年，邵怀宗等用溶液提拉法生长了Nd:YLF晶体[8]，这是国内首次关于Nd:YLF生长的报道;另外，他们还计算了晶体的光谱参数[9]。80年代，M.Pollak等人分别用633nmHe-Ne激光直接沿晶体轴入射，测量了灯泵浦Nd:YLF棒的热透镜焦距，并根据实验数据导出了热焦距计算式。1994年，C.Pfistner比较了端面泵浦的Nd:YLF,Nd:GSGG和Nd:YAG热致光束变形，发现在同等情况下，Nd:YLF热透镜焦距比Nd:YAG的17倍还大。在对Nd:YLF晶体特性的研究中，D.C.Hanna研究组走在前沿。1998年，他们报道了Nd:YLF晶体上转换寿命碎灭和基态漂白,其后，又报道了Nd:YLF晶体的激发态吸收和能量上转换及其对晶体热透镜的影响，比较了有激光和无激光输出情况下的热透镜焦距。还有T.Chuand,YGuyot和PJ.Hardman也对这一问题进行了很详细的研究。1.2.2Nd:YLF激光器的发展情况伴随着晶体激光特性的深入研究，Nd:YLF激光的研究也在同时进行中。对1.0um激光的研究主要有:1991年，Auerbach报道了端面泵浦输出1.053um的微片Nd:YLF激光[15];J.E.Balmer研究组对Nd:YLF激光的开发做出了很多贡献，他们用倾斜腔镜的方法获得低增益的1.053um波长，连续光的斜效率达到了47%。1995年，胡文涛等用二极管阵列侧面泵浦，获得了4.4mJ的1.047um脉冲输出[11];1998年，D.C.Hanna研究组用两个LD端面泵浦两块Nd:YLF晶体，用减小掺杂浓度和增大泵浦体积的方法避免热应力断裂，提高泵浦功率，连续光输出达到11W；同年，该小组用两个LD泵浦一块晶体，利用法拉第旋转器(FaradayRotator)实现单频1.053um输出10.3W，腔内LBO倍频，获得6.2W的连续波绿光[12]；1999年，R.J.D.Miller报道了侧面泵浦两块晶体棒，连续25W输出的1.053um激光器[13]；2002年，罗亦明等用LD阵列环绕激光棒泵浦，获得了1.053um-lmJ的脉冲输出。2005年，端面泵浦的Nd:YLF激光器，由于采用了片状晶体，增大了冷却面积，脉冲能量达到14mJ,脉宽8.5ns,峰值功率1.68MW。2003年，韦辉等报道了脉宽4ns,频率1Hz,2mJ的1.053um再生放大器；2004年，张申金等报道了用两极双程放大系统实现了129mJ输出，能量提取效率达到了19.5%；近年来，不断有科研人员采用新技术来提高Nd:YLF激光器的增益、效率和稳定度。可见光、紫外光激光器是全固态激光器的发展方向之一，Nd:YLF晶体良好的热透镜和热退变效应，使它在频率变换中易于实现稳定运转。2005年，MYPeng用双面LD泵浦单块晶体，凹凸腔增大腔模体积，布儒斯特片选取偏振态，腔内LBO倍频连续绿光输出达到了20.5W;2000年，CLEO报道了用18W的锁模Nd:YLF基频光，4倍频得到4.2W的263nm输出.Coherent公司生产的Nd:YLF三倍频紫外光349nm，重复频率1kHz，平均功率4W。Photonics公司的Nd:YLF四倍频紫外光263nm，重复频率3kHz，平均功率8W。1994年，J.R.Lincoln报道了两个LD泵浦两块晶体，腔内倍频，主动锁模的659mn红光输出300mW。1.2.3Nd:YLF锁模激光器的研究现状Nd:YLF晶体的荧光线宽比较宽，可以实现皮秒量级的短脉冲激光。获得连续锁模激光的主要技术手段是附加脉冲锁模、克尔(Kerr)透镜锁模和半导体可饱和吸收体(SESAM)锁模，目前，对Nd:YLF的1.047um,1.053um,1.3131um,1.321um波长都已经实现了连续锁模输出，比较典型的端面泵浦连续锁模Nd:YLF激光运转有:1991年，克尔透镜锁模的Nd:YLF激光器脉宽就达到了6ps；1992年，U.Keler研究组用量子阱结构的反射镜实现了4ps的1.047um连续锁模输出；1993年，用抗法·拍可饱和吸收体(A-FPSA)实现了3.3ps的1.053um激光输出。1996年，用A-FPSA对Nd:YLF晶体1.3um波长实现了5.7ps连续锁模输出l30mW,J.E.Balmer研究组用布拉格(Bragg)饱和吸收反射镜实现了1.053um锁模，70ps-4ns脉宽可调谐，平均输出功率680mW[14]。国际上：对SESAM被动锁模激光器的研究开始于90年代初。1992年，U.Keller等在腔内引入A-FPSA，实现了Nd:YLF自启动的被动锁模，脉宽3.3ps，但泵浦源为钛宝石激光器[16]。1996年，R.Fluck等人在Nd:YLF和Nd:YVO4的SESAM被动锁模激光器中，分别获得了5.7ps和4.6ps超短脉冲，首次实现了1.3μm的输出光[17]。2002年，K.Finsterbus用Nd:YLF再生放大器输出的1.053um，脉宽100ps，脉冲能量2.5mJ,作为泵浦源，OPO腔的非线性介质为超晶格PPLN，实现了1.77um-2.06um空闲光输出，然后用空闲光泵浦两块KTP晶体实现窄带宽的光参量放大，输出波长1.6um-3.1um。国内关于Nd:YLF晶体的研究起步比较晚，直到20世纪90年代才有关于晶体生长和激光特性的少量报道。本论文对全固态Nd:YLF的激光特性进行较为系统的理论和实验研究，为Nd:YLF激光器的发展提供一些有用的实验依据和参考.1.2.4皮秒激光器未来趋势综述近些年超短脉冲技术有了突飞猛进的发展，主要体现在以下几方面：（1）追求更窄的脉宽随着对超短脉冲的日益需求，人们不断改进锁模方式，改善谐振腔结构，获得的脉宽越来越窄。（2）提高输出功率目前，大功率连续SESAM锁模皮秒激光器单端输出超过5W(​http:​/​​/​d.wanfangdata.com.cn​/​Periodical_zgjg200505033.aspx"\t"_blank​)。（3）提高输出能量典型的锁模振荡器输出能量只有几个nJ，因此，必须对其再放大。获取此高增益的流行 方案 气瓶 现场处置方案 .pdf气瓶 现场处置方案 .doc见习基地管理方案.doc关于群访事件的化解方案建筑工地扬尘治理专项方案下载 ，就业几年来一直是使用再生放大器。（4）向全固化和小型化发展这主要是由于采用半导体激光器作为泵浦源，它具有其他泵浦方式不可比拟的优点：体积小，效率高，寿命长，波长能同特定的增益介质吸收波长相匹配。利用它作为泵浦源，可以做成全固化，体积小，效率高，成本低，稳定可靠，实用性强的超短脉冲激光器。1.3论文工作的主要内容和目的1.通过调研，了解皮秒脉冲激光的科研价值、应用价值及其实现方法，给出半导体泵浦Nd:YLF晶体、SESAM锁模激光器的研究状况及发展方向进行了总结，概述了课题的项目来源及立项意义。2.锁模理论。从锁模的基本原理出发，分析了SESAM锁模的基本原理，介绍了SESAM的时间特性、宏观参数、结构类型及它们对锁模的影响，结合SESAM的特性及被动锁模的原理，提出了SESAM锁模机理的初步模型。3.放大理论。从脉冲激光放大技术基本原理出发，分析了再生发大技术的基本原理。利用再生发达技术对纳焦量级的皮秒脉冲激光进行有效稳定的放大，使输出脉冲能量达到毫焦量级。4.实验研究。利用半导体可饱和吸收镜（SESAM）锁模可以实现稳定的小于20皮秒的锁模激光脉冲输出，再通过再生放大技术，获得较大能量的超短皮秒激光脉冲的输出。为研制皮秒脉冲激光器打下一个坚实的实验基础。第二章基础理论及分析[6]本章首先介绍了锁模的基本原理，然后对SESAM锁模进行了理论分析，介绍了SESAM的时间特性、宏观参数、结构类型及它们对锁模的影响。然后对激光脉冲再生放大技术的原理进行了深入分析。理论分析为进一步的实验研究提供了有力的理论依据。最后简要介绍了实验中所用晶体Nd:YLF的基本性质。2.1锁模的基本原理及方法对于非均匀加宽激光器，如不采取特殊选模 措施 《全国民用建筑工程设计技术措施》规划•建筑•景观全国民用建筑工程设计技术措施》规划•建筑•景观软件质量保证措施下载工地伤害及预防措施下载关于贯彻落实的具体措施 ，总是得到多纵模输出。并且，由于空间烧孔效应，均匀加宽激光器的输出也往往具有多个纵模。下面先简要介绍未经锁模的多纵模自由运转激光器的输出特性。对于腔长为L的激光器，其纵模的频率间隔为(2-1)每个纵模输出的电场分量可用下式表示(2-2)Eq、ωq、ϕq为第q个模式的振幅、角频率及初位相。在未锁模时，各个模式的振幅及初相位均无确定关系，彼此之间互不相干，因而激光输出随时间的变化是它们的无规则叠加的结果，是一种时间平均的统计值，故输出强度随时间无规则起伏。如果采用适当的措施使这些各自独立的纵模在时间上同步，即把它们的相位相互联系起来，使之有一确定的关系，那么激光器输出的将是脉宽极窄、峰值功率很高的光脉冲，这就是说，如果使各振荡模式的频率间隔保持一定，并具有确定的相位关系，则激光器将输出一列时间间隔一定的超短脉冲，这种激光器叫做锁模激光器，相应的技术称为“锁模技术”。下面分析激光输出与相位锁定的关系。设腔内有q=-N，-(N-1)，⋯，0，⋯，（N-1），N，共2N+1个纵模振荡，所有振荡模均具有相等的振幅E0，处在介质增益曲线中心的模，其角频率为，初位相为0，模序数q=0，即以中心模作为参考，各相邻模的初位相之差保持一定（称为相位锁定），相位差为α，模角频率间隔为Δω，即，则第q个振荡模为(2-3)式中q为腔内振荡纵模的序数。激光器输出总光场是2N+1个纵模相干的结果：利用三角函数关系(2-4)可得(2-5)(2-6)由上式可知，2N+1个振荡的模经过相位锁定以后，总的光场变为频率为的调幅波。振幅A(t)是一随时间变化的周期函数，光强I(t)正比于A2(t)，也是时间的函数，光强受到调制。按傅里叶分析，总光场由2N+1个纵模频率组成，因此激光输出脉冲是包括2N+1个纵模的光波。经分析可知，激光器多个纵模锁模的结果，出现了下列有意义的现象：⑴激光器的输出是间隔为T=2L/c的规则脉冲序列。可见锁模激光脉冲的周期T等于光在腔内来回一次所需的时间。因此，可以把锁模激光器的工作过程形象地看作有一个脉冲在腔内往返运动，每当脉冲行进到输出反射镜时，便有一个锁模脉冲输出。⑵每个脉冲的宽度，即近似等于振荡线宽的倒数。因为振荡线宽不会超过激光器净增益线宽，即工作物质的增益带宽决定了锁模脉冲宽度的下限。可见增益线宽愈宽，愈可能得到窄的锁模脉宽。⑶输出脉冲的峰值功率正比于，而自由运转的激光器的平均功率正比于。因此，由于锁模，峰值功率增大了(2N+1)倍。腔长越长，荧光线宽越宽，则腔内振荡的纵模数目越多，锁模脉冲的峰值功率就越大。⑷多模激光器相位锁定的结果，实现了，导致输出一个峰值功率高，脉冲宽度窄的序列脉冲。因此多纵模激光器锁模后，各振荡模发生功率耦合而不再独立。每个模的功率应看作是所有振荡模提供的。实现锁模的方法有多种，最主要的包括主动锁模、被动锁模和自锁模等。根据本实验的实际需要，下面主要介绍SESAM锁模的机理。2.2SESAM锁模机理[2]随着半导体外延技术的不断发展，以及半导体材料在很宽的范围内都具有可变的吸收带，半导体可饱和吸收器成为最具潜力的锁模器件。这种半导体可饱和吸收体可以用外延法直接生长在半导体布拉格反射镜上，因此被叫做半导体可饱和吸收反射镜(SemiconductorSaturableAbsorberMirror，简称SESAM)。近年来，这种反射镜得到了非常迅速的发展和应用。2.2.1半导体可饱和吸收体2.2.1.1半导体可饱和吸收体的能带和所有固体一样，半导体也有吸收，其吸收系数一般在104/cm。吸收波长取决于能带间隔，即禁带宽度。以III-V族化合物半导体为例，吸收带一般在可见光和近红外波段。比如常用的砷化镓(GaAs)的禁带宽度Eg=1.423eV，对应于870nm。砷化铝(AlAs)的禁带宽度Eg更高，为2.13eV，透明段波长可短至570nm。为了适应各种吸收波长的需要，常常要用三元化合物半导体，如砷化镓铝(AlGaAs)，砷化铟镓(InGaAs)，砷化铟铝(InAlAs)等。因为InAs的禁带宽度只有0.356eV，所以常用它与Ga或Al来调节三元化合物半导体的禁带宽度，因此这种化合物常常写成InxGa1-xAs，InxAl1-xAs和AlxGa1-xAs等，x表示该组分的含量。三元化合物半导体的禁带宽度可用经验公式来计算。例如对于没有应变的InGaAs，其禁带宽度可以用二次曲线来拟合，写成：(2-31)可见改变In的含量就可以把InGa1-xAs禁带宽度在0.356∼1.34eV之间调节。2.2.1.2半导体的能带与晶格常数由于半导体可饱和吸收体一般是用外延法生长在半导体基板上的，基板的晶格常数与要生长的半导体化合物的晶格常数原则上应该相同。晶格常数可以由X-射线衍射法测得，精确度可达±0.0001nm，组分的配比可由X-射线荧光法测得，精确度也可达±0.005。表2-1列出了几种常见的半导体基片的晶格常数及禁带宽度。由表可见，GaAs与AlAs的晶格常数基本上是匹配的.由于它们的折射率不同，常用这两种晶体交叉生长而形成所谓布拉格反射镜。如前所述，改变三元化合物半导体中两种组分的配比可以改变其能带宽度。但这个改变不是任意的，要受衬底晶格常数的制约。实际上可供选择的与衬底的晶格常数相同的配比并不多。晶格常数与衬底有一定差别也可能生长在衬底上。例如三元化合物半导体InxGa1-xAs可以生长在GaAs上。由于晶格常数不一致，会在生长层上造成一定应变(strain)，应变可分为压缩型和扩张型，无论那种类型的应变都会影响禁带宽度。另外，在存在应变的情况下，InxGa1-xAs吸收层的厚度有一个限制，即所谓临界厚度。超过了这个厚度，缺陷和位错就会产生，从而增加非饱和吸收损耗。这个厚度与铟的配比有关。2.2.1.3半导体的能带与量子阱当吸收体薄到一定程度并被加在高禁带宽度的材料中间，就变成了所谓量子阱。在设计半导体可饱和吸收体时，根据吸收能量的大小，可以采用体吸收或采用量子阱结构。对于利用克尔效应锁模的激光器，仅仅需要百分之零点几至百分之几的吸收，所以可饱和吸收体的厚度只需要几个纳米。另一方面，在波长大于860nm的吸收区，需要加入铟来降低禁带宽度，即必须采用三元化合物InxGa1-xAs。如上一节所述，这种三元化合物如果生长在GaAs/AlAs布拉格反射镜衬底上，就会发生晶格不匹配的问题。为了减少晶格不匹配造成的缺陷，InxGa1-xAs的厚度必须控制在临界厚度以下，自然形成量子阱。量子阱的禁带宽度不仅取决于半导体材料本身的禁带宽度，而且和量子阱的宽度有关，例如前述的In0.53Ga0.47As，在铟的含量一定的情况下，改变量子阱的厚度可以把吸收边在1.1μm至1.6μm之间调节。如果单个量子阱的吸收能量不够，可以采用多量子阱。2.2.2.1半导体可饱和吸收镜的基本结构和时间特性半导体可饱和吸收镜（Semiconductorsaturableabsorbermirror，简写SESAM），是指将半导体可饱和吸收体与反射镜结合在一起的一种锁模元件，结构示意图如下图2-1。它包含两个半导体组成部分：一是可饱和吸收层（InGaAs等），利用半导体的禁带宽度对激光进行有选择的吸收，二是衬底上的Bragg层，它对激光提供高的反射以减少腔内损耗。SESAM之所以可以启动锁模，从电子跃迁的过程来看主要在于其独特的时间特性，一般来说半导体的吸收有两个特征迟豫时间(见图2-2)。一是带内子带之间的热化时间（Intrabandthermalization）；另一个时间是带间载流子跃迁和复合时间(Interbandtransition)。带内热化是激发到导带的电子向子带跃迁的物理过程，这个时间很短，一般在100-200fs左右，其主要作用是维持和稳定飞秒脉冲。而带间跃迁是电子从导带向价带的跃迁，这个时间相对较长，而且随不同的生长条件而变化，一般在ps到ns量级，它的主要作用是启动飞秒锁模或者产生皮秒量级甚至更长脉宽的脉冲。带内热化过程的时间虽然很难控制，但可以通过在不同温度下生长半导体可饱和吸收体来控制带间的跃迁时间，以满足不同锁模激光器对实现SESAM的可饱和吸收作用的要求。2.2.3半导体可饱和吸收反射镜的宏观特性由于半导体可饱和吸收体有以上特性，所以可以做成用于启动锁模的可饱和吸收反射镜。可饱和吸收反射镜的宏观特性主要有调制深度ΔR，非饱和损耗ΔRns，饱和通量Fsat，饱和光强Isat以及脉冲响应时间或饱和恢复时间，这些特性决定了被动锁模激光器的特性。调制深度是指当脉冲通量远大于饱和吸收通量时反射率的变化，吸收振幅损耗系数q0定义为非饱和损耗是指在上述条件下仍然存在的损耗，其中包括底层反射镜反射率不足部粗糙造成的散射损耗，缺陷和杂质的吸收损耗以及非线性吸收等。饱和通量Fsat定义为，hν是光子能量，σA是吸收截面。考虑到膜中的驻波效应，增加了因子、2。半导体材料的吸收系数是，ND是吸收原子的密度，例如半导体的态密度。饱和光强Isat是τA是吸收恢复时间。无论Fsat还是τA均需由 标准 excel标准偏差excel标准偏差函数exl标准差函数国标检验抽样标准表免费下载红头文件格式标准下载 的泵浦—探针法实验测定。若定义未饱和时的反射率为R0，那么当通量为Fp的脉冲入射到可饱和吸收反射镜以后，其反射率变为而脉冲本身所经历的反射率为其中。从唯象（知其然不知其所以然的科学(​http:​/​​/​baike.baidu.com​/​view​/​3805.htm"\t"_blank​)理论）的观点看，可以用实验数据拟合以上两式，以获得Fsat，调制深度△Rns等参数。2.2.4激光器参数与半导体可饱和吸收反射镜宏观特性的关系(1)饱和吸收恢复时间的影响半导体可饱和吸收体有两个特征时间，即带内热平衡时间和带间跃迁时间。带内热平衡时间约为100-200fs，而带间跃迁时间约数皮秒至数纳秒，取决于半导体生长参数，特别是温度。在长脉冲(皮秒)应用中，脉冲宽度取决于带间跃迁时间。如果这个时间过长，加上过长的增益介质上能级寿命，很容易出现自调Q。而在飞秒脉冲应用中，我们是利用克尔透镜锁模，半导体可饱和吸收体只是锁模启动器，所以我们只利用带内热平衡时间，而对它的恢复时间的要求并不太苛刻。(2)调制深度与非饱和损耗根据锁模理论知，脉冲宽度tp与可饱和吸收反射镜的调制深度成反比.指数β因锁模理论而异。深度调制可以获得更短的脉冲，同时缓和对自启动的要求。但是并不是越深越好，调制深度的上限是自调Q现象的发生，而且深度调制往往带来过大的非饱和损耗。对于理想的可饱和吸收器，在完全饱和的情况下，可能得到的最短脉冲由下式表示其中g是腔内单程饱和振幅增益系数，Ωg是用弧度表示的激光介质增益的半光谱宽度。2.2.5半导体可饱和吸收反射镜的类型半导体可饱和吸收反射镜的基本结构就是把反射镜与吸收体结合在一起。为了调节吸收体的调制深度以及反射镜的带宽，可以设计吸收层的厚度以及上下反射镜的不同反射率，据此，将SESAM分为法布里-珀罗型，布拉格型，无谐振型以及超宽带型。(1)反谐振法布里-珀罗型半导体可饱和吸收反射镜中，可饱和吸收体是生长在半导体反射镜上的一层薄膜。这层薄膜上还可能生长一层反射镜，即使不再镀膜，半导体与空气界面本身也有很大的反射。这两个反射镜就形成了一个法布里-珀罗腔。整个镜的反射率是由两个反射镜和中间的可饱和吸收体决定，遵从含吸收的法布里-珀罗标准具的计算公式:rb和rt分别是底面和顶面的反射系数，exp{−2αl}是吸收因子。是总的位相（2-40）ϕb和ϕt分别是底面和顶面的反射系数的位相部分，k是波数，n是中间夹层的折射率，d是夹层厚度即两镜间隔。由此式可见，若要得到宽带高反射率的法布里-珀罗，需令（2-41）此式即为反谐振法布里-珀罗(anti-resonanceFabry-Perot)条件。为了保证最大的反意射带宽，应选择最薄的d。须注两个反射面的位相ϕb和ϕt必须考虑进去，特别是在光从光密介质到光疏介质的界面反射时，光波的位相要经历一个π的突变，即所谓半波损失。例如一层厚度为d的InGaAl长在GaAs基片上，光在InGaAl/GaAs界面的反射则有π的相变，即ϕb=π。而光在从空气到InGaAl的反射则没有半波损失，即ϕt=0,这样这层反谐振法布里-珀罗的厚度就应是dmn=λ/2。还要注意，在有吸收的介质界面上，比如介质与金属界面上，ϕb或ϕt不一定是0或π。从镀膜的观点看，如果不考虑吸收，半波长层对反射率没有影响。需要注意的是，半波长层中，纯吸收层的厚度不一定是半波长，很可能只是几个纳米厚的薄层，而其他部分是晶格匹配的透明缓冲层，构成量子阱。1高精细度反谐振法布里-珀罗可饱和吸收镜精细度是衡量法布里-珀罗光谱仪分辨率的量。两个镜面的反射率越高，精细度就越高，而且反射的带宽也越宽。所谓高精细度反谐振法布里-珀罗可饱和吸收镜，就是把可饱和吸收体夹在两个高反射镜之间。例如图2-3a所示，上镜的反射率是95%，下镜的反射率是98%。中间夹有多层(50～60层)可饱和吸收量子阱。这样的反射镜的可饱和及非饱和反射率都很小，分别为ΔR=0.5%。2低精细度反谐振法布里-珀罗可饱和吸收镜与高精细度反谐振法布里-珀罗可饱和吸收镜相对的是低精细度反谐振法布里-珀罗可饱和吸收镜。所谓低精细度SESAM，实际上是在半导体可饱和吸收体上不做任何处理，此时的反射面是半导体和空气的界面，反射率一般为30%左右。实际上，精细度只是在利用谐振的情况下才考虑，而我们只利用反谐振特性，所以精细度对反射带宽并无太大影响。低精细度SESAM中，由可饱和吸收造成的调制深度比较大，而且载流子寿命比高精细度的短，因此不需要多层量子阱。通常10-30nm厚的吸收层可以满足调制深度的需要。例如图2-3b所示的低精细度反谐振法布里-珀罗可饱和吸收镜，其可饱和及非饱和反射率都很大，分别为ΔR=37%，ΔRns=49%。（2）可饱和布拉格吸收镜(SBR)布拉格型是指包含吸收体的膜层的厚度不是半波长，而是四分之一波长。包含吸收体的膜层可以放在半导体布拉格反射镜的任何位置，以调节调制深度等参数。为了把吸收体放在最大电场位置，膜厚也可用四分之一波长的奇数倍(注意厚膜会导致带宽变窄)有人把它归入低精细度法布里-珀罗可饱和吸收镜一类。（3）无谐振型可饱和吸收镜无谐振型可饱和吸收镜就是在半导体与空气界面上再加上一层增透膜，这样法布里-珀罗效应就完全消失了(图2-3c)，可以获得最大的调制深度和最短的载流子寿命。同时，为了获得同样的调制深度，吸收层可以做得更薄。当然作为反射镜，它的反射率更低，即非饱和损耗增大ΔRns=3.7%。它的另一个主要用途是用来测量饱和能量。（4）宽带可饱和吸收镜由于半导体材料的折射率差较小，半导体布拉格反射镜的反射带宽也比较窄。这个带宽限制了可以得到的脉冲宽度。例如要从钛宝石激光器中得到10fs以下的脉宽，反射镜的带宽须在200nm以上。而InAlAs/InGaAs布拉格反射镜的带宽通常只有几十纳米。为克服这个缺点，凯勒领导的研究小组设法用金属反射镜代替半导体反射镜，而吸收体还是半导体，图2-4是这样做成的反射的截面图。具体制作方法是先在半导体基片上生长一层λ/2厚包括吸收体的薄膜，之上蒸镀一层银膜。用环氧树脂把有银的一面粘到一个硅衬底上。然后再把半导体基片刻蚀掉。镀银镜的反射带宽远远大于半导体布拉格反射镜的带宽。宽带可饱和吸收镜有很多实际优点。1.大大节省半导体生长时间。布拉格反射镜的生长时间非常长，需要十几个甚至几十个小时，而成本是按照生长时间计算的。而且生长时间越长，膜层厚度漂移的可能性就越大。用金属膜做反射镜的可饱和吸收镜，半导体本身的膜层厚度只有几百纳米。生长时间包括准备时间只有几个小时，这样可以大大减少成本。2.对膜层厚度的要求不苛刻。由于是宽带，膜层厚度的漂移引起的反射带域的漂移不会对整体反射带有太大的影响。但是镀银镜的反射率在94%左右，远小于一般布拉格反射镜的反射率。这对钛宝石激光器来说，也许不太重要。但是对于增益比较小的介质(Cr:LiSAF，Cr:forsterite，Cr:YAG等)，这个插入损耗实在是太大了。那么为什么反射率会这么低呢?原因可能有两个，一是金属本来就有吸收，而且其反射率还取决于表面状态；二是半导体与金银等金属的结合力很弱，也影响反射率。Q另一种高反射率宽带设计是氟化物与半导体混合反射镜。金属氟化物例如氟化钠氟化钙或氟化镁的晶格常数与半导体近似，可以用分子束外延法与III-V族半导体混合生长。由于氟化物有着很低的折射率(1.5左右)，与半导体的折射率差很大，所以带宽可以做得非常宽。例如这种反射镜的反射率在1.1-μm至1.7-μm区间内保持>99%。对于以800nm为中心的波长域，可采用氟化钙/砷化镓铝构成反射镜，它们均不需要刻蚀等后加工。但是氟化钙极易风化潮解，所以这种结构很不实用。以上介绍的宽带可饱和吸收镜属于低精细度型，当然也可以做成高精细度或无谐振型。以上几种基本结构各有优缺点。表2-2总结了各种类型可饱和吸收镜的调制深度，非饱和损耗，带内热平衡时间，带间跃迁时间及饱和通量等参数。高精细度镜的反射率很高，反射带平坦，但是因为耦合入的能量低，需要较强的光使其饱和；低精细度镜的总反射率低一些，但耦合到可饱和吸收体中的入射能量很高，易于饱和；无谐振型完全除去了法布里-珀罗效应，可以增加调制深度，同时带来反射率的降低。布拉格反射镜型与低精细度镜类似(未列入表)。（5）低损耗宽带可饱和吸收镜随着对窄脉冲的要求越来越高，非常需要宽带低损耗可饱和吸收镜（见图2-5），如何提高金属膜SESAM的反射率呢?计算证明，适当选择膜层结构及膜层厚度，整个可饱和吸收镜的反射率可以高于金属本身的反射率。例如对于1.3μm波长的反射而言，在金膜上先镀一层二氧化硅(SiO2)，再长一层四分之一波长InAlAs(暂不包括InGaAs吸收体)，计算出的反射率可达98%。这是因为二氧化硅隔离了金属与半导体，同时二氧化硅与砷化铟铝的折射率差很大，形成了一个高反射膜，这里关键论以推导出一个二氧化硅膜厚度计算公式其中nm是金属的折射率的实部，k是金属折射率的虚部，nd是介质膜的折射率(这里是二氧化硅)。但是二氧化硅与金属的结合力很低，很容易脱落。有文献说三氧化二铝(Al2O3)与银的结合力相当强，因此也可以用Al2O3代替SiO2。虽然Al2O3的折射率比SiO2略高，并不影响器件的总体反射率。2.2.6SESAM锁模机理分析SESAM锁模脉冲形成的物理过程可大致分为两个阶段：1自启动阶段开始时自发辐射的荧光以及达到阈值所产生的具有随机相位关系的激光纵模之间的干涉，导致初始激光脉冲光强度的起伏，脉冲总量很大。当振荡光I0垂直地照射SESAM时（参见图2-3），将有部分光能量Ic进入半导体可饱和吸收体（不同类型的SESAM具有不同的反射率），此时半导体内带间跃迁发挥主要作用。对不同强度的光表现出不同的吸收特性，对强脉冲吸收得少而对弱脉冲吸收得多，从而使从SESAM出来的光脉冲的强度差更大，然后与顶层反射的光脉冲I1叠加实现对脉冲的调制，而普通的可饱和吸收体不存在干涉调制，只有吸收调制，脉冲的选择能力较差。光脉冲经过SESAM吸收和激光增益介质线性放大的联合作用，对振荡的脉冲序列进行有效的选择。2锁模形成阶段经过自启动阶段选出的种子脉冲到达SESAM的顶层镀膜处，它的部分光能量进入SESAM对可饱和吸收体进行作用。在锁模阶段，起主要作用的是SESAM的带内热平衡时间特性，这一时间特性得以表现的前提是入射光脉冲要足够强，能够对半导体可饱和吸收体进行漂白，这样在带内热平衡时间内带间跃迁将可以忽略。而前面提到的种子脉冲是可以达到这一要求。这种漂白特性与普通的可饱和吸收体没有本质的区别，只是响应时间更短。在带内热平衡时间特性起主要作用与带间跃迁时间特性起主要作用这两种情况下，SESAM的非线性吸收有较大差别。对于前者来说，首先其响应时间更短，可以有效压缩脉宽；其次非饱和损耗更少。经过非线性吸收的脉冲被SESAM底层反射回去，与在顶层镜面处反射的脉冲进行干涉叠加，从而实现振幅和相位的同时调制。调制后的强脉冲经过增益介质时的损耗，使增益下降，脉冲后沿放大的少，甚至得不到放大，其结果使前后沿变陡，脉冲变窄，小脉冲几乎完全被抑制，从而输出一系列强度高脉宽窄的脉冲序。2.3激光放大技术[6]2.3.1脉冲放大器理论2.3.1.1脉冲强度放大理论设激光放大器工作物质的长度为L。光信号脉冲沿着x方向入射激光工作物质，如图2-6所示。由于光信号在行进过程中不断被放大，而反转粒子数不断被消耗，所以单位体积中的光子数和反转粒子数密度都是时间t和空间x的函数，分别以φ(x,t)和△n(x,t)表示。图2-6放大过程示意图在单位时间内流过单位横截面积的光子数称为光子流，记为I(x,t)。理想状态下无损耗三能级放大器系统满足：2.3.1.2脉冲能量放大分析脉冲能量的增益可由在时间上对强度进行积分,并取放大器的输出对输入之比:GE称为能量放大系数，除与受激辐射截面有关外，决定于初始反转粒子数、放大介质长度、入射脉冲信号的幅度和脉冲宽度等因素。入射脉冲信号的能量很小或脉冲很短2sIoτ<<1,2sIoτexp(s△nIoL)<<1增益与入射信号强度无关;增益随放大器长度和初始反转粒子数密度的增加而呈指数增加;小信号放大时，整个脉冲可得到均匀的放大，故脉冲形状不产生畸变。入射脉冲信号很强，2σI0τ>>1当入射信号很强(大信号)时，增益将随入射信号的增强而减小即出现饱和现象，这是因为当入射信号足够大时，脉冲前沿将反转粒子数抽空，使脉冲后沿的增益远小于前沿，因此引起脉冲宽度变窄，故输出脉冲形状产生畸变。入射的脉冲信号强度不太强(中等)，但放大器长度足够长，满足条件σ△n0L>>1时，仍然会出现增益饱和现象:因为光脉冲信号在放大介质中行进时，在开始的部位增益将按指数增加；当传播了一定距离后，光脉冲能量已达到足够强时，反转粒子数将急剧减少，进入线性增加区域，直至储能被抽空为止。2.3.2再生式放大技术研究20世纪80年代发展了一种新颖的再生式放大（regenerativeamplification）技术。这种放大技术就是将一光束质量好的微弱信号注入一个激光(振荡)器中，注入的光信号作为一个“种籽”控制激光振荡的产生，即使激光振荡是在这个“种籽”的基础上而不再是从噪声中发展起来，并得到放大之后输出腔外，从而得到光束性能优良、功率高的激光。再生放大技术可分为外注入再生放大及自注入再生放大两类。2.3.2.1外注入再生放大这种放大技术是由一个激光器（称为主振荡器）产生性能优良的较弱光信号并注入到另一个激光器（称为从动振荡器）获得光放大的，按其运行特点又分为两种情况：一种是从动激光器增益较低，而注入的光信号较强，这时若注入信号频率很靠近从动激光器的自由震荡频率，则在激光振荡过程中，注入的强度远大于自发辐射噪声，它在激光自由振荡模式的竞争中具有优势，结果使振荡模式的频率跃变为，而频率为的自由振荡模式被抑制，输出光束的频率由外注入信号决定。这时，由从动激光器输出的光强超过它在自由振荡时输出的光强，表明注入的光信号在从动激光器中得到再生放大。再一种情况是，从动激光器（如调Q激光器）增益较高，而注入的光信号相对较弱，则注入信号与腔内自发辐射噪声将同时增长，只是这个注入信号在放大过程中经历一个快速的相移而移到最靠近的纵模，从而使这个纵模在于其它噪声的竞争中占优势，很快达到使介质增益饱和，抑制了其它模式的增长，因此，最终输出激光的频率特性是由从动激光器决定，这种外注入放大通常称为注入锁定（injectionlocking）技术。2.3.2.2注入锁定技术一个低功率激光器可以在腔内插入光谱选择元件使线宽得到压缩，从而获得窄线宽、单模运行、频率稳定的激光；而高功率激光器则往往是线宽较宽、多模运行且频率不稳定，利用注入锁定技术，则可以由一个低功率的激光器来控制高功率的激光器，从而获得窄线宽、单纵模的高功率激光输出。通常把提供注入“种籽”信号的激光器称为主振荡器，而接受种籽信号的激光器为从振荡器，如图2-7所示。设注入信号的频率为，从动振荡器中离注入信号最近的纵模频率为，当注入“种籽”信号进入从动振荡器时，Q开关打开，注入信号和从动振荡器本身的本征模都要形成振荡，如果注入信号的线宽足够窄，比从动腔的纵模间隔小得多，则最靠近注入信号的纵模受到激光与之发生共振，就可以比其它纵模先达到饱和而从增益介质中提取能量得到放大，而不受注入信号场影响的其它纵模仍然从自发辐射噪声开始起振。由于注入信号场强度比噪声场强度大得多，所以模首先形成振荡，从而导致增益系数下降，此时由于均匀加宽介质模式竞争机制，其它纵模就被抑制，最终得以单纵模输出。图2-7注入锁定器件结构示意图为腔镜；PC为Q开关晶体；P为偏振棱镜；为1/4波片当注入信号频率与从动振荡器的受激发的纵模频率不完全一致时（在失谐范围内），开始瞬间振荡为注入信号频率，然后在振荡过程中经历一个快速的相移而移到最近的谐振纵模上，所以输出的单纵模激光频率是离注入信号最近的纵模频率，而不是注入信号的频率。实验证明，高增益Q开关单纵模运转的失谐范围比连续的稳态注入锁定范围广，因此，就能在一个比较宽的频率范围内满足注入锁定，同时，纵模选择范围随着增益和注入信号强度的增加而增大。由以上分析可知，影响注入锁定效果的因素主要有以下几点：（1）要实现注入锁定，对注入信号的功率密度、失谐量和Q开关的开启时间都有一定要求；若注入信号功率密度过低，就会出现失锁，而产生多纵模振荡，这从物理意义上不难理解，因为注入信号场太弱时，对其靠近的腔模场影响力下降，在Q开关打开时，达不到足以抑制其他纵模的程度，因而在模式竞争中不能取得优势，故会导致多模振荡输出。（2）对一定的注入功率密度，注入场对离其最近的腔模场的影响将随着失谐量的增加而减小；当失谐量大到一定程度时，就会失锁而出现多纵模振荡。（3）对一定的注入信号强度和失谐量，Q开关打开时间的早晚对注入锁定的效果有影响。只有将注入脉冲信号峰值控制在与Q开关打开的时间实现最佳匹配，才能达到最佳效率。若种籽信号在Q开关打开之前注入，此时从动腔内光场净增益等于零，注入信号会被衰减掉，之后的行为就与无注入信号时相同，因此出现多模振荡。反之，若种子信号注入过晚，也就是说，在Q开关打开之后注入，此时从动腔内各纵模处的光场已比注入信号强，或者可与之相比拟，这时注入信号已不能通过模式竞争抑制其它纵模，故不能实现锁定。由此，可以得出两点结论：第一，再注入信号频宽比从动振荡器的纵模频率间隔小的情况下，要有效地实现注入锁定，主振荡器与从动振荡器之间的腔模式匹配是产生注入锁定的必要条件，因为只有在这种情况下，才能使注入场与它靠近的纵模场发生共振作用，这时注入场起到了相干泵浦的作用，迫使该模起振。第二，注入足够的种籽功率密度，保证小的失谐量和适当的开关时间是实现注入锁定的重要条件。2.3.2.3自注入放大技术外注入放大技术是一个激光器产生“种籽”脉冲信号诸如另一个激光器而得到光束质量好的高功率的输出激光输出；自注入放大技术则是利用一台激光器本身产生“种籽”信号自注入到腔内实现再生放大的，因此可以大大缩小激光设备的体积。图2-8示出一种腔内自注入放大的装置及工作原理示意图。在一个退压式调Q激光器中，插入一个泡克尔斯盒PC2,并以PC2为界将谐振腔分为L1、L2两段，L=L1+L2为谐振腔腔腔长，普克尔盒PC1为调Q器件，PC2用于产生注入放大的“种籽”脉冲，P为偏振棱镜，位于L2段内，M1、M2为两腔镜，开始时，在氙灯泵浦工作储能期间，在PC上加,使谐振腔处于“关闭”状态不形成振荡，当储能到最大时，即在t0时刻，将PC上的退去，Q开关打开，开始建立激光振荡，经适当延时后(激光振荡达到峰值之前)在泡克尔斯盒PC2上加半波电压（），这时，原处于L1段内的线偏振光通过PC2一次，偏振方向改变90度，到达偏振棱镜P后偏折逸出腔外，而原处于L2段的光在腔内往返一周而两次通过加半波电压的PC2晶体，则偏振方向不变，仍然留在腔内，作为种子脉冲多次通过激光工作物质得到放大，则在M2输出镜端得到序列脉冲输出，其包络为调Q波形。若在t1时刻在PC1上恢复电压,则可得到腔倒空单脉冲输出。图2-8自注入放大装置原理图设加在PC2泡克尔斯盒上的半波电压是前后沿都很陡的理想方波，并且不考虑放大过程中脉宽的变化。通过分析发现：当选取不同的腔结构