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能带不连续性对,—,,,;—,,(,,,)异质结构 光伏特性的影响?
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明,只有在较小的导带补偿(,,(,, ,,)和较
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为了对这,问题有进一步的了织,我们运用
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硅的低温、廉价和和晶体硅的高效稳定特点,近年来 备受关注”。,。然而,对这种异质结构的一些基础
问题尚不十分清楚。例如:关于,,,,,;,,,界面的能 带补偿就有各种不同的报道【„。,,,,,,和 ,,,,,,,,,,’根据溅射, ,,,,—,,异质结的光电子发射 测量试验得出的结论是价带基本一致,能带不连续
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图,所示为不同的能带构形,图中还标明了模 型的一些结构参数。掺杂非晶硅和本征非晶硅的光
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,,波长范围),非晶硅和晶体硅的吸收系数取
自文献,,,。 ,
结果与讨论
表,示出了计算所得三种能带构形时不同本征
电参数参见文献,,,。
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层厚度的,,,太阳电池的短路电流密度(,。)、填 充因子(,,)、开路电压(,。)和光电转换效率(,,)等 光伏特性参数。不难看出,对于(,)(价带持平),光 伏特性近乎完美,与本征层厚度几乎没有关系;对于 (;)(导带持平),光伏特性又异乎寻常的差,填充因 子和光电转换效率随本征层厚度的减小而变差。无
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图,是(,)情况下不同本征层厚度的,—,曲
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线。我们注意到,随着本征层厚度的减小,短路电流 和填充因子增加得很快,而开路电压只是约有下降。 因而当本征层厚度从,,,,,减到,,,,时,光电转
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晶体硅对光生电流的贡献几乎可以忽略不计,这是
谱响应的温度依赖情况。在短路条件下,亦即,一
,,时光谱响应与温度无关,这也从另一方面说明短 路条件下的光生电流主要来自非晶硅本征层。因为 非晶硅中的载流子是场助
漂移过程,与温度关系不 十分密切。然而,在一,(,,的偏压条件下,光谱响
因为晶体硅中光照产生的光生空穴难以通过由于价
带不连续性所形成的空穴势垒的阻挡而被收集。因 此,光生电流主要是非晶硅短波光吸收的贡献,主要 集中于,,,
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,,范围;长波范围(,,,,,,,, ,,)
非晶硅吸收很少,因而也就没有多少光谱响应。
应随温度而变化。随温度升高,长波段的光谱响应
增大,这是因为晶体硅中产生的光生空穴在通过价 带边势垒时是热发射过程,必然与温度有关。 以上模拟计算结果同,,,,,, ,和,,,, ,关于
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得了高达,,,的光电转换效率,,,,, ,通过光谱响
应和其他电学测试得出了能带不连续性主要在价带 的结论。
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应随温度而变化。随温度升高,长波段的光谱响应
增大,这是因为晶体硅中产生的光生空穴在通过价 带边势垒时是热发射过程,必然与温度有关。 以上模拟计算结果同,,,,,, ,和,,,, ,关于
,—,,,;,,, ,,,结构所报道的实验结果相一致。
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,在控制本征非晶硅层厚度,, ,,左右获
得了高达,,,的光电转换效率,,,,, ,通过光谱响
应和其他电学测试得出了能带不连续性主要在价带 的结论。
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,结论
图,
,,,,,太阳电池组件在不同 偏压下的光谱响应
本文运用宾州大学发展的,,,,程序就带有
本征非晶硅层的,—,,,;?,, ,,,结构进行了数值模
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拟,研究了本征层厚度以及带边补偿对其光伏特性
的影响。计算结果与,,,,,, ,的实验结果相同。
随着反向偏压从,,一,(, ,变到,一 一,(,,,长波(,,,,,,,,,,)响应增加。这是由于 ,,,自,反向电压降低了由于价带不连续性所形成的势
参考文献
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垒使得在晶体硅中的光生空穴(,,,,,
有效收集增加的缘故。
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对比之下,在,(, ,的正向偏压时(大于开路电 压,二一,(,,,,),长波范围(,,,,, ,,,,,,)的光生
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电流却即刻加大,这是因为导带不连续性所产生的
势垒较低(,(,, ,,),晶体硅中的光生电子很容易穿 过异质结区而得到收集。
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,胡志华等(太阳能学报(特刊,,,,,。,,,,
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图,偏压为,和,,(,,,不同温度下的太阳电池 组件光谱响应
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图,所示为,,,太阳电池不同偏压条件下光
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