nullnull热力 学基础
热 学 (calorifics)热 学 (calorifics) 热学是研究与热现象有关的物质运动规律的科学。 表示物体冷热程度的物理量是温度，把与温度有关的物理性质及状态的变化称为热现象，热现象是物质中大量分子无规则运动的集体表现。物体是由大量分子、原子组成的，这些微观粒子的不停的、无规则的运动称为分子热运动。null关于热的本质问
题
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，有两种对立的学说：
热质说——热是一种元素，它可以透入任何物体中，不生不灭，较热物体含较多的热质。
热是物质运动的一种表现，热是一种能量，能够与机械能互相转化。
热力学第一定律确立了热和机械功相互转化的数量关系，热力学第二定律告诉人们如何提高热机效率，热力学的两个基本定律都是从研究热和功的相互转化问题
总结
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出来的，然而，热力学理论的应用远远地超出了这一问题的范围。
在热力学发展的同时，即19世纪中期，分子运动论也开始飞速地发展，为了改进热机的
设计
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，对热机的工作物质——气体——的性质进行了广泛的研究，气体动理论便是围绕着气体性质的研究发展起来的。null 研究对象 热运动 : 构成宏观物体的大量微观粒子的永不休止的无规则运动 .热现象 : 与温度有关的物理性质的变化。单个分子 — 无序、具有偶然性、遵循力学规律.整体（大量分子）— 服从统计规律 .null宏观量微观量 研究
方法
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1. 热力学 —— 宏观描述 实验经验总结， 给出宏观物体热现象的规律，
从能量观点出发，
分析
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研究物态变化过程中热功转
换的关系和条件 . 1）具有可靠性；
2）知其然而不知其所以然；
3）应用宏观参量 .null2. 气体动理论 —— 微观描述 研究大量数目的热运动的粒子系统，应用模
型假设和统计方法 . 1）揭示宏观现象的本质；
2）有局限性，与实际有偏差，不可任意推广 . 气体动理论
(Kinetic theory of gases)
气体动理论
(Kinetic theory of gases)
从分子热运动观点出发，运用统计方法研究气体分子热运动的宏观性质和变化规律。寻求宏观量与微观量之间的关系，揭示气体宏观热现象及其规律的微观本质。null一 气体的物态参量及其单位（宏观量）null二 平 衡 态 一定量的气体，在不受外界的影响下, 经过一定的时间, 系统达到一个稳定的, 宏观性质不随时间变化的状态称为平衡态 .（理想状态）nullnull5)只有平衡态才可用状态参量来描述，否则，非平衡态中的各个状态参量都在不断变化，无法用统一的参量来描述系统的状态。我们主要研究平衡态的热学规律。
6)平衡过程：从一个状态到另一个状态的变化过程如果进展的十分缓慢，所经历的一系列中间状态都无限接近平衡态，这个过程就称为平衡过程，又称准静态过程。准静态过程是无限缓慢的状态变化过程，是一种理想的物理模型。
7)实际过程：在实际问题中，除了一些进行极快的过程（如爆炸过程）外，大多数情况下都可把实际过程近视看成是准静态过程。null三 理想气体物态方程 物态方程：理想气体平衡态宏观参量间的函数关系 .理想气体宏观定义：遵守三个实验定律的气体 .理想气体状态方程理想气体状态方程玻—马定律
PV=constant盖—吕萨克定律
V/T=constant查理定律
P/T=constant克拉伯龙方程
PV=nRTPV/T=Rnull2）除碰撞瞬间, 分子间无相互作用力；一 理想气体的微观模型4）分子的运动遵从经典力学的规律 .3）弹性质点（碰撞均为完全弹性碰撞）；§9.4 压强和温度的微观意义null二 理想气体压强公式null2）分子各方向运动概率均等热动平衡的统计规律 （ 平衡态 ） 大量分子对器壁碰撞的总效果 ： 恒定的、持续的力的作用 .单个分子对器壁碰撞特性 : 偶然性 、不连续性. 分子数密度n：单位体积内的分子数。null2）分子各方向运动概率均等null 单个分子遵循力学规律null 单位时间 N 个粒子对器壁总冲量 大量分子总效应nullnull 压强是大量分子对时间、对面积的统计平均结果 .问 为何在推导气体压强公式时不考虑分子间的碰撞 ？nullnull 3）在同一温度下，各种气体分子平均平动动能均相等。 热运动与宏观运动的区别：温度所反映的是分子的无规则运动，它和物体的整体运动无关，物体的整体运动是其中所有分子的一种有规则运动的表现.2）温度是大量分子的集体表现，个别分子无意义.null（A）温度相同、压强相同。
（B）温度、压强都不同。
（C）温度相同，但氦气的压强大于氮气的压强.
（D）温度相同，但氦气的压强小于氮气的压强. 一瓶氦气和一瓶氮气密度相同，分子平均平动动能相同，而且它们都处于平衡状态，则它们null 例 理想气体体积为 V ，压强为 p ，温度为 T ,一个分子 的质量为 m ，k 为玻尔兹曼常量，R 为摩尔气体常量，则该理想气体的分子数为：
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