!基金项目! 国家自然科学基金项目 !%"!$%"’’"# 中国博士后
科学基金项目 ! !"">">#>#’ "# 山东省自然科学基金项目
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收稿日期! !""% )&" )&>
作者简介! 彭旭东 !&’*#$"% 男% 博士后% 教授% 博士生导
师% 主要从事橡胶类
材料
关于××同志的政审材料调查表环保先进个人材料国家普通话测试材料农民专业合作社注销四查四问剖析材料
摩擦和磨损以及流体动密封等领域的
研究工作+,-./01& U;\56O7&!*+
=李纪云!
!&(浙江工业大学机械制造及自动化教育部重点实验室=浙江杭州 >&"">!#
!(浙江工业大学化机研究所=浙江杭州 >&"">!# >(浙江大学材料与化工学院=浙江杭州 >&""!$
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摘要! 基于摩擦熔化理论% 考虑流体动力润滑和热传导的耦合作用% 采用打靶法和线性插值法获得了冰面上滑动橡
胶块摩擦界面上的压力( 流体膜厚及温度的无量纲分布规律% 研究了胶块的摩擦特性’ 结果
表
关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf
明% 摩擦界面上的压力峰
值随载荷的减小向界面中部移动% 摩擦因数与滑动速度的平方根成正比% 而与载荷和试样长度的平方根成反比’ 所用方
法可应用于其它材料在冰面上的摩擦及其它情况下的摩擦熔化问题’
关键词! 橡胶# 冰# 摩擦熔化# 滑动# 打靶法
中图分类号! CJ&&$+&=文献标识码! K=文章编号! "!%# )"&%" !!""*"
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‘3590/6OQ60R54802NLMC5<36L1LON%J/6OY3L: ‘3590/6O>&"">!%D306/#
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!;/#,90#&S/85; L6 235235L4NLMM40<20L6 .51206OLM0<5%/ 类)&* &
试件参数 !包括几何结构参数和材料物性"% 冰体物
性 !包括表面纹理和表面污染等" 及操作条件 !温
度( 垂直载荷和相对速度等"’ 研究表明% 冰面上因
摩擦热产生的薄层水膜具有强润滑作用% 造成了橡胶
的低摩擦力’ 近年来% 国内外学者基于摩擦熔化理论
建立了多个摩擦力预测模型)! )#* ’
本文作者根据摩擦熔化理论和流体动力润滑理
论% 考虑雷诺方程与热传导方程的耦合% 在界面冰全
熔化条件下% 通过计算橡胶块接触区熔化水膜的压力
和厚度分布% 以及水膜内的温度场% 分析了各种因素
对摩擦因数的影响规律’
&=数学模型
图 &=模型结构图
如图 & 所示% 假设
冰体以速度#沿 U方向
滑行而橡胶块固定不动
!相当于橡胶块沿 U负
方向滑动"# 冰在
标准
excel标准偏差excel标准偏差函数exl标准差函数国标检验抽样标准表免费下载红头文件格式标准下载
大气压下的熔化温度为
" d% 且冰体温度在熔化点% 则冰体的熔化起始点即
为橡胶的滑动起始点% 所以可以假设接触区处于完全
熔化状态# 为避免问题过于复杂% 不考虑橡胶由于变
形而发生的弹流润滑作用’
!""* 年 * 月
第 * 期 !总第 &$_ 期"
润滑与密封
WQSGZDKCZ@T,T[ZT,,GZT[
P:65!""*
TL+* !8540/1TL+&$_"
&+&=流体动力分析## )*$
根据简化的一维雷诺方程
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对%积分两次并代入边界条件
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可得润滑水膜内的速度分布为
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对 $!!% %" 积分可得沿U方向的流量为
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根据下列流体的连续性方程
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代入边界条件式 !!" 后化简得到&
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对上式积分得&
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其中,为积分常量% 表示单位时间内从@点挤压出去
的熔化水量’
由式 !#" 和式 !_" 联立可得&
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从而解得
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对上式进行积分可得接触区内压力分布为
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&+!=热传导分析##%$ )_$
对式 !>" 求导可得
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由能量方程可得润滑膜中温度场的分布为
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式中& "]为水的热传导系数% !为水的动力粘度’
将式 !&!" 代入式 !&>" 并积分一次得
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将边界条件&
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式中& 14为进入橡胶块的热量# 10为熔化水膜和冰体
交界面的热传导量’
分别代入式 !&>" 并相加( 化简后可得&
10k14j
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冰体的溶化速度为&
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由于冰体温度在熔化点% 冰熔化所需的热量即为
熔化水膜和冰体交界面的热传导量% 其计算公式
为)$* &
10j#2.&8Mj#&8M#
;&
;! !&$"
式中& &8M为冰的熔化潜热’
进入橡胶块的热量 14取决于外界环境的温度%
当环境温度较高时 !高于水膜的表面温度"% 有热量
通过橡胶块向冰体传导% 此时 14f"# 而当环境温度
较低时% 摩擦热通过橡胶块向环境散热% 此时14l"’
将式 !&$" 代入式 !&%" 并化简可得&
#&8M#
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;!j
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;( )!! k!#!& )14 !&_"
若取以下无量纲量
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!")"""
#&8M
% 5!$" j&
"&8M
3!( )#
&
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式中& 3为滑块长度’
并依据图 & 所示的边界条件&
4!"" j4!&" j" !&’"
将式 !&"" 和 !&_" 分别化为如下无量纲形式&
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将式 !!&" 代入式 !!"" 化简可得&
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! k&!50k0!
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)’4 !!!"
其中无量纲量’4和0分别为&
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&
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#&8M
3!( )#
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&+>=液膜温度分布
对式 !" 再积分得到液膜温度%0分布为&
D!""* 年第 * 期 彭旭东等& 冰面上橡胶滑动摩擦特性的数值分析
%0)%.j
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式中& %0为水膜温度# %.为冰的熔化温度’
定义下列无量纲量&
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&8M
3!( )#
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则式 !!"" 化为无量纲形式为
&j&!#
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&
*
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;( )$ >6! )! 6>5)5( )! k&! & )6!5( )! !!#"
&+#=摩擦力及摩擦因数
依据滑块的法向平衡关系% 可以求得作用在滑块
上的法向载荷为&
76 (8$
3
"
!")""";! !!%"
无量纲形式为
96 (
76
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($
&
"
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流体粘性力在宏观上表现为橡胶的滑动摩擦阻力
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3
"
! "$
"( )%%(";! !!$"
其无量纲形式为
92(
72
#&8M38
(:$
&
"
_5*0
!5!
;$ !!_"
其中无量纲量:j !#
#&8M( )3
&;!
’ 则摩擦因数为&
’(
72
76
(
92
96
(
:$
&
"
_5*0
!5!
;$
$
&
"
4;$
!!’"
!=数值计算及结果分析
!+&=计算
方法
快递客服问题件处理详细方法山木方法pdf计算方法pdf华与华方法下载八字理论方法下载
联立式 !!&" 和式 !!!"% 求解边界条件采用式
!&’"% 用打靶法)’*求解此问题% 并将靶点设在右端
点$j&’ 试选参数 <% 以 4!"" j"% 5!"" j<为初
值将问题转化为求微分方程组的初值问题
;4
;$
j)*5k0
5>
;5
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j#_5
! k&!50k0!
&!5>
)’4
4!$" $j" j"
5!$" $j" j
<
!>""
利用 G:6O5-V:22/法求得解 4!& " % 5! & " % 令
=!&" j4!&"% 调整初值 <% 直到m=!&" )4!&"mf
(% 再以初值4!"" j"% 5!"" j<求解方程组即得所
求方程的解’ 在试选参数 <时% 试取初值 <&( % 即可很快达到误差限的要求’
!+!=结果分析
图 ! 所示为不同载荷下的无量纲膜厚 5分布’
由图可见% 沿冰体的滑动方向% 无量纲水膜厚度逐渐
增大% 这是由于冰体接触区前端受到更长时间的摩擦
从而吸收到更多的摩擦热之故# 另外% 载荷越小% 则
膜厚分布越均匀’
图 !=沿滑动反方向的无量
纲膜厚分布曲线图
图 >=沿滑动反方向的无量
纲压力分布示意图
图 > 所示为液膜无量纲压力的分布曲线’ 可见在
接触区内存在一个压力峰值% 此峰值随无量纲载荷的
下降而减小% 并且峰值位置向接触区中间靠拢’
图 #=法向载荷和环境对
摩擦因数的影响
图 # 表明了不同环境
温度下 ’;:与无量纲载荷
96 间的关系’ 可以看出&
当摩擦配副和滑动速度一
定或 :一定时% 摩擦因数
’随96 的增加而减小% 这
已经在已有的研究中得到
了证实)& )>* # 当 ’4l" 时%
表示周围环境温度低于摩擦面温度% 摩擦热通过滑块
向周围环境中传导% 当’4f" 时% 摩擦热量通过滑块
向冰体传导% 而 ’4j" 则表示绝热情况# 当 96 较小
时% 环境温度对摩擦因数的影响较大% 且温度低时对
提高摩擦因数有利’ 因此在试验过程中环境因素对试
验结果的影响不容忽视’
对于 " d的饱和水% :j!+#! n&" )* !#;3" &;!%
表明了摩擦因数’的速度依赖性和几何参数依赖性%
且与滑动速度 #&;!呈正比% 与滑块长度 3&;!呈反比%
这与文献 )!% #* 中结论相同’ 由此不难推断% 与拥
有较短纵向胎面花纹的轮胎相比% 拥有较长纵向花纹
的轮胎具有更优越的抗湿滑性能% 因此在设计雪地轮
胎或全天候轮胎的纵向花纹或胎表面开设横向沟槽
时% 应该注意选择适当的花纹纵向尺寸或横沟槽之间
间距% 以保持胎面花纹与冰雪之间的合适接触长度%
有效地提高汽车的摩擦牵引力’
E 润滑与密封 总第 &$_ 期
图 %=熔化液膜内无量纲温度分布
= 熔化水膜内无量
纲温度分布如图 % 所
示% 图中颜色越浅代
表温度越高’ 可以看
出% 在接触界面沿滑
动方向温度逐渐增大%
而沿冰体垂直方向%
温度越来越低’ 由于
在计算过程中热传导
方程采用的是沿垂直方向的一维热传导方程% 热量沿U
方向的传导没有考虑% 坐标原点处沿 U方向的边界条
件并没有加入方程中% 从而导致了图中原点温度偏高%
但从整体而言% 并不影响整个水膜内温度场的分布’
>=结论
!&" 能量耗散主要发生在熔化水膜内% 即熔化
所需能量来自于流体的剪切流动% 从而在宏观上表现
为阻碍滑块运动的摩擦阻力’
!!" 接触区内压力峰值所处位置随垂直载荷的
减小而向接触区中间靠拢# 摩擦因数随垂直载荷的增
大而减小’
!>" 界面间热传导方式即环境的温度对摩擦因
数具有一定的影响’
!#" 摩擦因数与滑动速度#&;!成正比% 与滑块长
度3&;!成反比’
= !%" 由于计算中采用了无量纲形式% 所以本文
所述方法可用于冰面上其它材料的摩擦以及其它摩擦
熔化情况的研究’
参考文献
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606OC045C4/<20L6 L6 Z<5)P*(BK,""&*#"% !"""& !$& )
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+$, W08285i AK% S59/6 K(B10;06O
上册
三年级上册必备古诗语文八年级上册教案下载人教社三年级上册数学 pdf四年级上册口算下载三年级数学教材上册pdf
) *^(北京& 北京大学出版社%
&’_!+
+’, 文世鹏(应用数值分析 ) *^(北京& 石油工业出版社%
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广州机械科学研究院密封研究所 GI"#>%……………
F!""* 年第 * 期 彭旭东等& 冰面上橡胶滑动摩擦特性的数值分析