nullnull一、位移电流1、电磁场实验规律的总结 第11章 电磁场与电磁波
§11.1 位移电流 麦克斯韦方程组null但是，在含电容器的线路中，穿过S1面穿过S2面那么安培环路定理
null 第一种不对称是两个高斯定理，第二种不对称是两个环流定理： 麦克斯韦用对称性原理对电磁场的实验规律进行总结，
发现有两种不对称： 这很好解释，因为自然界不存在磁单极。null 考察如右充电电路；充分注意电路中电流i与极板间D的关系，K而假设高斯定理对变化电场也成立，则极板上的电荷与两极板间产生的电场存在着 D= 的关系。 2、位移电流的引入：null 这就是说，电路中的传导电流i与穿过两极板间的电位移通量的变化率dD／dt间存在着一种对应关系，同样，我们还可以建立起极板上的电流密度J与极板间的电位移的变化率dD／dt之间的对应的关系，即 因此麦克斯韦提出了一个大胆的假设：如果把极板间变化的电场看成电流的话，那么电路中的传导电流，借助于极板中变化的电场这种电流 （即位移电流）就连续起来了…，为此麦克斯韦作出定义：null3、全电流的概念 所谓全电流：通过某一截面的传导电流和位移电流之代数和称作为通过该截面的全电流，即 null4、全电流的安培环路定理及引入位移电流的物理意义※全电流的安培环路定理式中S是以l为周界所围面积。1)这
说明
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位移电流和传导电流一样，可在其周围空间激发起涡旋
磁场，这一点已在实验中得到了证实。2）这时H的环流与E（2）的环流不仅形式上而且在物理上也对称了null3)变化的电场激发的涡旋磁场间的关系遵从右手螺旋法则，而变化的磁场激发的涡旋电场间的关系遵从左手螺旋法则。null5、位移电流与传导电流之异同②不同处：①相同处： 都可以激发涡旋磁场。 传导电流是自由电荷的定向移动，只能存在于导体或溶液中； 位移电流不存在电荷的移动，而是电场对时间的变化率，即使在真空中也可有位移电流。传导电流在导体中产生焦耳热，真空中的位移电流不产生焦耳热。null二、麦克斯韦方程组2.电场强度沿任意闭合曲线的线积分等于以该曲线为边界的
任意曲面的磁通量的变化率的负值。3.通过任意闭合曲面的磁通量恒等于零。 4.磁场强度沿任意闭合曲线的线积分等于穿过以该曲线为边
界的曲面的全电流。 1. 通过任意闭合面的电位移通量等于该曲面所包围的自由
电荷的代数和。null 在有介质存在时，E和B都与介质的特性有关，还需要再补充描述介质性质的下述方程 式中的ε、μ、σ分别是介质的介电常数、磁导率和电导率。 由这些理论可预见电磁波的存在，并预言电磁波的传播速度就是光速 。即 在真空中若将0＝4－7T·m·A－1、0＝8.8542－12C2N－1代入上式中，可算得与实验吻合null三、麦克斯韦统一电磁场理论的基本思想1、随时间变化的电场产生涡旋磁场，随时间变化的磁场产生涡
旋电场，并形成统一的电磁场。2、若变化的电场在其周围空间激发起变化的涡旋磁场，则变化
的磁场又在其周围空间激发起变化的涡旋电场，如无介质的
吸收，电与磁的相互转化就会永远重复下去，并由近及远地
传播开去，这就是电磁波。 静电场，稳恒电场，稳恒磁场只是统一电磁场的特殊情况。3、电磁波在真空中的传
播速度等于光在真空
中的传播速度，可见
光波就是电磁波。null▲平面电磁波的性质：1、E、H是同频率简谐振动且位相相同；2、电磁波是横波,E、H的振动方向与电磁波的传播方向垂直；3 、电磁波是偏振的：E、H分别在在各自平面上振动； 赫兹在1888年用实验首先证实了电磁波的存在null▲电磁波谱 电磁波按波长或频率的顺序排列成谱，称为电磁波谱。可见光的波长范围能引起人的视觉的是电磁波中的E矢量。null而在平行板电容器两极板之间而由电容器的定义有 null例11－2半径为R的两块圆板，构成平行板电容器放在真空中，今对电容器匀速充电，使两板间电场的变化率为dE/dt ，求两板间的位移电流，并计算电容器内离两板中心连线r < R处的磁感应强度B。 解： 由于磁场对称分布，即在环周上各点H值相等，所以：null答： X轴正向;X轴负向（全电流连续）。例11-3 图示为一充电后的平行板电容器，A板带正电，B板带负电，将开关K合上时，A、B之间的电场方向为 ,
位移电流方向为 （按图上所标X轴正方向回答）。null故应选 C null例11－5 圆形平行板电容器，开始充电，试画出充电过程中，极板间某点处电场强度的方向和磁场强度的方向。 又电容器内位移电流与导线上充电电流方向相同。null答：选（C）null 例11－7 加在平行板电容器极板上的电压变化率为1.06V/s，在电容器内产生1.0A的位移电流，则该电容器的电容量为＿＿＿＿＿＿＿F。解：位移电流公式：又由例7－1可得：代入数值可算得：
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