第十二章 真空中的静电场
12121212.1111 如图所示,在直角三角形 ABCD的 A点处,有点电荷 q1 = 1.8×10-9C,B点处有点电荷 q2 =
-4.8×10-9C,AC = 3cm,BC = 4cm,试求 C点的场强.
[[[[解答]根据点电荷的场强大小的公式
2 2
0
1
4
q q
E k
r r
= =
πε
,其中 1/(4πε0) = k = 9.0×109N·m2·C-2.
点电荷 q1在 C点产生的场强大小为:
1
1 2
0
1
4
q
E
AC
=
πε
9
9 4 -1
2 2
1.8 10
9 10 1.8 10 (N C )
(3 10 )
−
−
×
= × × = × ⋅
×
方向向下.
点电荷 q2在 C点产生的场强大小为
2
2 2
0
| |1
4
q
E
BC
=
πε
9
9 4 -1
2 2
4.8 10
9 10 2.7 10 (N C )
(4 10 )
−
−
×
= × × = × ⋅
×
,
方向向右.
C处的总场强大小为
2 2
1 2E E E= +
4 4 -10.9 13 10 3.245 10 (N C )= × = × ⋅ ,
总场强与分场强 EEEE2的夹角为 1
2
arctan 33.69
E
E
= = °θ .
12121212.2222 半径为 R的一段圆弧,圆心角为 60°,一半均匀带正电,另一半均匀带负电,其电线密度
分别为+λ和-λ,求圆心处的场强.
[[[[解答]在带正电的圆弧上取一弧元
ds = Rdθ,电荷元为 dq = λds,
在 O点产生的场强大小为
2 2
0 0 0
1 d 1 d
d d
4 4 4
q s
E
R R R
λ λ
θ
πε πε πε
= = = ,
场强的分量为 dE
x
= dEcosθ,dE
y
= dEsinθ.
对于带负电的圆弧,同样可得在 O点的场强的两个分量.由于弧形是对称的,x 方向的合场强为
零,总场强沿着 y 轴正方向,大小为
2 d sin
y
L
E E E= = ∫ θ
/ 6 /6
0 0 00
sin d ( cos )
2 2R R
= = −∫
π
π
λ λ
θ θ θ
πε πε
0
3
(1 )
2 2 R
= −
λ
πε
.
12121212.3333 均匀带电细棒,棒长 a = 20cm,电荷线密度为λ = 3×10-8C·m-1,求:
(1)棒的延长线上与棒的近端 d1 = 8cm 处的场强;
(2)棒的垂直平分线上与棒的中点相距 d2 = 8cm 处的场强.
[[[[解答]]]](1)建立坐标系,其中 L = a/2 = 0.1(m),x = L+d1 = 0.18(m).
在细棒上取一线元 dl,所带的电量为 dq = λdl,
根据点电荷的场强公式,电荷元在 P1点产生的场强的大小为
1 2 2
0
d d
d
4 ( )
q l
E k
r x l
= =
−
λ
πε
场强的方向沿 x轴正向.因此 P1点的总场强大小通过积分得
1 2
0
d
4 ( )
L
L
l
E
x l
λ
πε −
=
−∫ 0
1
4
L
L
x l
λ
πε −
=
−
EEEE2
EEEEEEEE1
q2
A
C
q1
B
θ
图 12.1
E
x
x
E
θ
R
ds
E
y
O
y
ds
E
x x
E
θ
R
E
y
O
y
o
lx
x
dl
y
P1
r
-L
L
d1
0
1 1
( )
4 x L x L
λ
πε
= −
− + 2 20
1 2
4
L
x L
λ
πε
=
−
. ①
将数值代入公式得 P1 点的场强为
8
9
1 2 2
2 0.1 3 10
9 10
0.18 0.1
E
−× × ×
= × ×
−
= 2.41×103(N·C-1),
方向沿着 x 轴正向.
(2)建立坐标系,y = d2.
在细棒上取一线元 dl,所带的电量为 dq = λdl,
在棒的垂直平分线上的 P2 点产生的场强的大小为
2 2 2
0
d d
d
4
q l
E k
r r
λ
πε
= = ,
由于棒是对称的,x 方向的合场强为零,y 分量为 dE
y
= dE2sinθ.
由图可知:r = d2/sinθ,l = d2cotθ,
所以 dl = -d2dθ/sin2θ,
因此
0 2
d sin d
4y
E
d
λ
θ θ
πε
−
= ,
总场强大小为
0 2
sin d
4
L
y
l L
E
d
λ
θ θ
πε =−
−
= ∫
0 2
cos
4
L
l L
d
λ
θ
πε =−
=
2 2
0 2 2
4
L
l L
l
d
d l
λ
πε =−
=
+
2 2
0 2 2
1 2
4
L
d d L
λ
πε
=
+
. ②
将数值代入公式得 P2 点的场强为
8
9
2 2 1/ 2
2 0.1 3 10
9 10
0.08(0.08 0.1 )y
E
−× × ×
= × ×
+
= 5.27×103(N·C-1).
方向沿着 y 轴正向.
[讨论](1)由于 L = a/2,x = L+d1,代入①式,化简得
1
0 1 1 0 1 1
1
4 4 / 1
a
E
d d a d d a
λ λ
πε πε
= =
+ +
,
保持 d1不变,当 a→∞时,可得
1
0 14
E
d
λ
πε
→ , ③
这就是半无限长带电直线在相距为 d1 的延长线上产生的场强大小.
(2)由②式得
2 2
0 2 2
4 ( / 2)
y
a
E
d
d a
λ
πε
=
+ 2 20 2 2
1
4 ( / ) (1/ 2)d d a
λ
πε
=
+
,
当 a→∞时,得
0 22
y
E
d
λ
πε
→ , ④
这就是无限长带电直线在线外产生的场强公式.如果 d1=d2,则有大小关系 Ey = 2E1.
12121212.4444 一均匀带电的细棒被弯成如图所示的对称形状,试问θ为何值时,圆心 O点处的场强为零.
[[[[解答]]]]设电荷线密度为λ,先计算圆弧的电荷在圆心产生的场强.
在圆弧上取一弧元 ds =R dφ,
所带的电量为
dq = λds,
在圆心处产生的场强的大小为
2 2
0 0
d d
d d
4 4
q s
E k
r R R
λ λ
ϕ
πε πε
= = = ,
由于弧是对称的,场强只剩 x 分量,取 x 轴方向为正,场强为
θ
R
O
图 12.4
o
lx
x
dl
r
-L
L
y
P2
dE
y
dE2
dE
x
d2
θ
θ
dE
x
= -dEcosφ.
总场强为
2 / 2
0 / 2
cos d
4x
E
R
π θ
θ
λ
ϕ ϕ
πε
−−
= ∫
2 / 2
0 / 2
sin
4 R
π θ
θ
λ
ϕ
πε
−−
=
0
sin
2 2R
λ θ
πε
= ,方向沿着 x 轴正向.
再计算两根半无限长带电直线在圆心产生的场强.
根据上一题的公式③可得半无限长带电直线在延长上O点产生的场强大小为
`
04
E
R
λ
πε
= ,
由于两根半无限长带电直线对称放置,它们在 O点产生的合场强为
` `
0
2 cos cos
2 2 2x
E E
R
θ λ θ
πε
= = ,方向沿着 x 轴负向.
当 O点合场强为零时,必有 `
x x
E E= ,可得 tanθ/2 = 1,
因此 θ/2 = π/4, 所以 θ = π/2.
12121212.5555 一宽为 b的无限长均匀带电平面薄板,其电荷密度为σ,如图所示.试求:
(1)平板所在平面内,距薄板边缘为 a处的场强.
(2)通过薄板几何中心的垂直线上与薄板距离为 d处的场强.
[[[[解答]]]](1)建立坐标系.在平面薄板上取一宽度为 dx的带电直线,电荷的线密
度为 dλ = σd x,
根据直线带电线的场强公式
02
E
r
λ
πε
= ,
得带电直线在 P点产生的场强为
0 0
d d
d
2 2 ( / 2 )
x
E
r b a x
λ σ
πε πε
= =
+ −
,其方向沿 x 轴正向.
由于每条无限长直线在 P点的产生的场强方向相同,所以总场强为
/ 2
0 / 2
1
d
2 / 2
b
b
E x
b a x
σ
πε −
=
+ −∫
/ 2
0 / 2
ln( / 2 )
2
b
b
b a x
σ
πε −
−
= + −
0
ln(1 )
2
b
a
σ
πε
= + . ①
场强方向沿 x轴正向.
(2)为了便于观察,将薄板旋转建立坐标系.仍然在平面薄板上取一宽度为 dx 的带电直线,
电荷的线密度仍然为 dλ = σd x,
带电直线在 Q点产生的场强为
2 2 1/ 2
0 0
d d
d
2 2 ( )
x
E
r b x
λ σ
πε πε
= =
+
,
沿 z轴方向的分量为
2 2 1/ 2
0
cos d
d d cos
2 ( )z
x
E E
b x
σ θ
θ
πε
= =
+
,
设 x = dtanθ,则 dx = ddθ/cos2θ,因此
0
d d cos d
2z
E E
σ
θ θ
πε
= =
积分得
arctan( / 2 )
0arctan( / 2 )
d
2
b d
z
b d
E
σ
θ
πε−
= ∫
0
arctan( )
2
b
d
σ
πε
= . ②
场强方向沿 z轴正向.
[讨论](1)薄板单位长度上电荷为λ = σb,
①式的场强可化为
θ
R
O
x
dφ
dE
φ
θ
O
E`
E``
x
R
P
b
a
Q
d
图 12.5
P
b
a
O
xdx
y
Q
b
d
O
z
dxx
y
r
dE
θ
0
ln(1 / )
2 /
b a
E
a b a
λ
πε
+
= ,
当 b→0 时,薄板就变成一根直线,应用罗必塔法则或泰勒展开式,场强公式变为
02
E
a
λ
πε
→ , ③
这正是带电直线的场强公式.
(2)②也可以化为
0
arctan( / 2 )
2 / 2z
b d
E
d b d
λ
πε
= ,
当 b→0 时,薄板就变成一根直线,应用罗必塔法则或泰勒展开式,场强公式变为
02
z
E
d
λ
πε
→ ,
这也是带电直线的场强公式.
当 b→∞时,可得:
02
z
E
σ
ε
→ , ④
这是无限大带电平面所产生的场强公式.
12121212.6666 (1)点电荷 q位于一个边长为 a的立方体中心,试求在该点电荷电场中穿过立方体一面
的电通量是多少?
(2)如果将该场源点电荷移到立方体的的一个角上,这时通过立方体各面的电通量是多少?
[[[[解答]点电荷产生的电通量为Φ
e
= q/ε0.
(1)当点电荷放在中心时,电通量要穿过 6 个面,通过每一面的电通量为Φ1 = Φe/6 = q/6ε0.
(2)当点电荷放在一个顶角时,电通量要穿过 8 个卦限,立方体的 3 个面在一个卦限中,通过
每个面的电通量为Φ1 = Φe/24 = q/24ε0;
立方体的另外 3 个面的法向与电力线垂直,通过每个面的电通量为零.
12121212.7777 面电荷密度为σ的均匀无限大带电平板,以平板上的一点 O为中心,R为半径作一半球面,
如图所示.求通过此半球面的电通量.
[[[[解答]]]]设想在平板下面补一个半球面,与上面的半球面合成一个球面.球
面内包含的电荷为 q = πR2σ,
通过球面的电通量为 Φ
e
= q/ε0,
通过半球面的电通量为Φ`
e
= Φ
e
/2 = πR2σ/2ε0.
12121212.8888 两无限长同轴圆柱面,半径分别为 R1和 R2(R1 > R2),带有等量异号电荷,单位长度的电量
为λ和-λ,求(1)r < R1;(2) R1 < r < R2;(3)r > R2处各点的场强.
[[[[解答]]]]由于电荷分布具有轴对称性,所以电场分布也具有轴对称性.
(1)在内圆柱面内做一同轴圆柱形高斯面,由于高斯内没有电荷,所以
E = 0,(r < R1).
(2)在两个圆柱之间做一长度为 l,半径为 r 的同轴圆柱形高斯面,高斯面内包含的
电荷为 q = λl,穿过高斯面的电通量为
d d 2
e
S S
E S E rlΦ π= ⋅ = =∫ ∫E SE SE SE SÑ ,
根据高斯定理Φ
e
= q/ε0,所以
02
E
r
λ
πε
= , (R1 < r < R2).
(3)在外圆柱面之外做一同轴圆柱形高斯面,由于高斯内电荷的代数和为零,所以
E = 0,(r > R2).
12121212.9999 一厚度为 d的均匀带电无限大平板,电荷体密度为ρ,求板内
外各点的场强.
[[[[解答]]]]方法一:高斯定理法.
(1)由于平板具有面对称性,因此产生的场强的方向与平板垂直且
对称于中心面:E = E`.
在板内取一底面积为 S,高为 2r的圆柱面作为高斯面,场强与上下两
表面的法线方向平等而与侧面垂直,通过高斯面的电通量为
S2
S1
E`
S1
S2
E
E
d 2r S0
E`
S0
R
O
d
e
S
Φ = ⋅∫ E SE SE SE S
2 0
d d d
S S S
= ⋅ + ⋅ + ⋅∫ ∫ ∫E S E S E SE S E S E SE S E S E SE S E S E S
1
` 0 2ES E S ES= + + = ,
高斯面内的体积为 V = 2rS,包含的电量为 q =ρV = 2ρrS,
根据高斯定理 Φ
e
= q/ε0,
可得场强为 E = ρr/ε0,(0≦r≦d/2).①
(2)穿过平板作一底面积为 S,高为 2r 的圆柱形高斯面,通过高斯面的电通量仍为
Φ
e
= 2ES,
高斯面在板内的体积为 V = Sd,包含的电量为 q =ρV = ρSd,
根据高斯定理 Φ
e
= q/ε0,
可得场强为 E = ρd/2ε0,(r≧d/2). ②
方法二:场强叠加法.
(1)由于平板的可视很多薄板叠而成的,以 r为界,下面平板产生的场强方向向上,上面平板产
生的场强方向向下.在下面板中取一薄层 dy,面电荷密度为
dσ = ρdy,
产生的场强为 dE1 = dσ/2ε0,
积分得
1
0 0/ 2
d
( )
2 2 2
r
d
y d
E r
ρ ρ
ε ε−
= = +∫ ,③
同理,上面板产生的场强为
/ 2
2
0 0
d
( )
2 2 2
d
r
y d
E r
ρ ρ
ε ε
= = −∫ ,④
r处的总场强为 E = E1-E2 = ρr/ε0.
(2)在公式③和④中,令 r = d/2,得
E2 = 0、E = E1 = ρd/2ε0, E就是平板表面的场强.
平板外的场强是无数个无限薄的带电平板产生的电场叠加的结果,是均强电场,方向与平板垂直,
大小等于平板表面的场强,也能得出②式.
12121212.10101010 一半径为 R的均匀带电球体内的电荷体密度为ρ,若在球内挖去一块半径为 R`>R2)
[[[[证明]方法一:并联电容法.在外球外面再接一个半径为 R3 大外球壳,外壳
也接地.内球壳和外球壳之间是一个电容器,电容为
1 2
1 0 0
1 2 2 1
1
4 4
1/ 1/
R R
C
R R R R
πε πε= =
− −
外球壳和大外球壳之间也是一个电容器,电容为 2 0
2 3
1
4
1/ 1/
C
R R
πε=
−
.
外球壳是一极,由于内球壳和大外球壳都接地,共用一极,所以两个电容并联.当 R3 趋于无穷大
时,C2 = 4πε0R2.并联电容为
1 2
1 2 0 0 2
2 1
4 4
R R
C C C R
R R
πε πε= + = +
−
2
0 2
2 1
4 R
R R
πε
=
−
.
方法二:电容定义法.假设外壳带正电为 q,则内壳将感应电荷 q`.内球的电势是两个电荷产生
的叠加的结果.由于内球接地,所以其电势为零;由于内球是一个等势体,其球心的电势为
0 2 0 1
`
0
4 4
q q
R Rπε πε
+ = ,
因此感应电荷为 1
2
`
R
q q
R
= − .
根据高斯定理可得两球壳之间的场强为 1
2 2
0 0 2
`
4 4
R qq
E
r R rπε πε
= = − ,
负号表示场强方向由外球壳指向内球壳.
取外球壳指向内球壳的一条电力线,两球壳之间的电势差为
1 1
2 2
d d
R R
R R
U E r= ⋅ =∫ ∫E lE lE lE l
1
2
1
2
0 2
( )d
4
R
R
R q
r
R rπε
= −∫ 1 2 12
0 2 1 2 0 2
( )1 1
( )
4 4
R q R R q
R R R Rπε πε
−
= − =
球面间的电容为
2
0 2
2 1
4 R
q
C
U R R
πε
= =
−
.
13131313.8888 球形电容器的内、外半径分别为 R1和 R2,其间一半充满相对介电常量为εr的均匀电介质,
求电容 C 为多少?
[[[[解答]球形电容器的电容为
1 2
0 0
1 2 2 1
1
4 4
1/ 1/
R R
C
R R R R
πε πε= =
− −
.
对于半球来说,由于相对面积减少了一半,所以电容也减少一半:
0 1 2
1
2 1
2 R R
C
R R
πε
=
−
.
当电容器中充满介质时,电容为: 0 1 2
2
2 1
2
r
R R
C
R R
πε ε
=
−
.
o
R2
R1
R3
o
R2
R1
ε
r
图 13.8
由于内球是一极,外球是一极,所以两个电容器并联: 0 1 21 2
2 1
2 (1 )
r
R R
C C C
R R
πε ε+
= + =
−
.
13131313.9999 设板面积为 S的平板电容器析板间有两层介质,介电常量分别为ε1和ε2,厚度分别为 d1和
d2,求电容器的电容.
[解答]假设在两介质的介面插入一薄导体,可知两个电容器串联,电容分别
为 C1 = ε1S/d1和 C2 = ε2S/d2.
总电容的倒数为 1 2 2 1 1 2
1 2 1 2 1 2
1 1 1 d d d d
C C C S S S
ε ε
ε ε ε ε
+
= + = + = ,
总电容为 1 2
2 1 1 2
S
C
d d
ε ε
ε ε
=
+
.
13131313.10101010 圆柱形电容器是由半径为 R1的导线和与它同轴的内半径为 R2的导体圆筒构成的,其长为
l,其间充满了介电常量为ε的介质.设沿轴线单位长度导线上的电荷为λ,圆筒的电荷为-λ,略去边缘
效应.求:
(1)两极的电势差 U;
(2)介质中的电场强度 EEEE、电位移 DDDD;
(3)电容 C,它是真空时电容的多少倍?
[解答]介质中的电场强度和电位移是轴对称分布的.在内外半径之间作一
个半径为 r、长为 l的圆柱形高斯面,侧面为 S0,上下两底面分别为 S1 和 S2.
通过高斯面的电位移通量为
d
d
S
Φ = ⋅∫ D SD SD SD SÑ
0 1 2
d d d 2
S S S
rlDπ= ⋅ + ⋅ + ⋅ =∫ ∫ ∫D S D S D SD S D S D SD S D S D SD S D S D S ,
高斯面包围的自由电荷为 q = λl,
根据介质中的高斯定理 Φ
d
= q,
可得电位为 D = λ/2πr,方向垂直中心轴向外.
电场强度为 E = D/ε = λ/2πεr,方向也垂直中心轴向外.
取一条电力线为积分路径,电势差为
2
1
d d d
2
R
L L
R
U E r r
r
λ
πε
= ⋅ = =∫ ∫ ∫E lE lE lE l 2
1
ln
2
R
R
λ
πε
= .
电容为
2 1
2
ln( / )
q l
C
U R R
πε
= =
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