nullnull§15-5 微观粒子的波动性法国nullnull人类对光的本性的认识过程启发了德布罗意。null对称性：实物粒子与光类比null对物质波的描述null练习：设光子与电子的德布罗意波长均为λ，
试比较其动量和能量大小是否相同。null2. 德布罗意波的实验
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1） 戴维孙 — 革末电子衍射实验（1927年）实验
表
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明，以一定方向投射到晶面上的电子束，只有具有某些特定速率时，才能准确地按照反射定律在晶面上反射。 实验结果与晶体对X射线的衍射情形是极其相似的。 null当波长满足布拉格
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将电子的德布罗意波长代入布拉格公式，得 因所以上式计算出的U值，与实验结果相一致。这就证明了德布罗意假说的正确性。 null2） G . P . 汤姆孙电子衍射实验 ( 1927年 ) 1932年德国人鲁斯卡成功研制了电子显微镜 ; 1981年德国人宾尼希和瑞士人罗雷尔制成了扫瞄隧道显微镜. 应用举例*微观粒子的波粒二象性是得到实验证实的科学结论null两端固定的弦，若其长度等于波长则可形成稳定的驻波.将弦弯曲成圆时电子绕核运动其德布罗意波长为德布罗意还指出：氢原子中电子的圆轨道运动，它所对应的物质波形成驻波，圆周长应等于波长的整数倍。即nullnull2） 粒子由波组成，是不同频率的波叠加而成的“波包”null山重水复疑无路，柳暗花明又一村。
一种崭新的观念和优美的数学方法 悄然而生3）玻恩“概率波”说（1954年诺贝尔奖）nullnull4） 微观粒子不同于经典粒子，也不同于经典波nullnull比较：null微观粒子的运动具有不确定性，不遵从经典力学方程，只能用物质波的强度作概率性描述。
借用经典物理量来描述微观客体时，必须对经典物理量的相互关系和结合方式加以限制。其定量表达
——海森伯不确定关系。人们还在继续探索物质波的本质，但无论其物理实质
是什么，物质波的强度代表着微观粒子在空间的概率
分布已经是没有疑问的了。德布罗意波的统计解释：在某处德布罗意波的强度是与粒子在该处邻近出现的概率成正比的 .概率概念的哲学意义：在已知给定条件下，不可能精确地预知结果，只能预言某些可能的结果的概率 .null二、不确定关系1、位置与动量的不确定关系null电子如何进入中央明纹区的？null考虑次级明纹null物理意义：1）微观粒子运动过程中，其坐标的不确定量与该方向上动量分量的不确定量相互制约null与经典描述比较（以一维运动为例）nullnullnull2. 时间和能量的不确定关系null3、不确定关系的物理实质注意：不确定（测不准）关系不是实验误差，
不是由于理论不完善或仪器不准确引起的。
它来自微观粒子的本性。null2）.给出了宏观与微观物理世界的界限，经典粒子模型可应用的限度null1. 氢原子中，电子运动的稳定圆轨道的周长S与其德布罗意波长λ的关系是( )
A. S是λ的整数倍 B. S等于λ
C. λ是S的整数倍 D. S等于λ的倒数 √√ 3. 一个光子和一个电子具有相同的波长，则
A.光子具有较大的动量 B. 电子具有较大的动量
C.它们具有相同的动量 D. 它们的动量不能确定 √√4. 在室温下达热平衡的中子，质量m为1.67×10－27kg，在温度为300K时该中子的德布罗意波长为
A. 6.21×10-11m ； B. 4.55×10-10m ；
C. 1.46×10-10m ； D.4.56×10-11m null（1）粒子的动量不可能确定
（2）粒子的坐标不可能确定
（3）粒子的动量和坐标不可能同时确定
（4）不确定关系不仅适用于电子和光子，也适用于其他粒子。其中正确的：
A. （1）、（2） B. （2）、（4）
C. （3）、（4） D. （4）、（1） √6. 假设原子中某激发态的寿命为Δt=10-8s，则与该激发态相应的光谱线自然宽度ΔE约为
A. 3.3×10-8eV B. 4eV C. 2.6×10-7eV D.不能估算 √null求在温度为3.0k的液氦中冷冻着的中子的德布罗意波长？ 电子运动速率为300m/s，其测量准确度为0.01%，若要确定这个电子的位置，求位置的最小不确定量。
浙公网安备 33021202002483