傅立叶光学(信息光学)_课件

null傅 立 叶 光 学傅 立 叶 光 学 null第一章 绪论 第二章 线性系统与Fourier分析 第三章 光波的标量衍射理论 第四章 透镜的Fourier变换性质 第五章 光学成像系统的频率响应 第七章 光学全息 第八章 空间滤波与光学信息处理第一章 绪论第一章 绪论一、“信息光学”的含义 信息光学＝数学工具（级数、积分）＋经典光学（光波的传播、干涉、衍射、成像、光学信息的记 录与再现、光学信号的处理） null前提：①将光波看成光信号的载波: 空间复振幅分布U（x，y），空间光场分布I (x, y) ②将光学系统看成是信息的收集与处理系统 null光学信息处理： 1、选择什么函数为基元激励（一般为δ函数）； 2、如何分解任意函数（复振幅透过率）：将函 数分解为正交函数的线性组合（正、余弦函数， 复指数函数）； null3、积分运算：卷积运算（输出信号等于输入信号 与系统脉冲响应卷积），相关运算（描述两个物 理量的相似程度） null二、光学信息处理结合并借鉴了通信系统理论 1、光波也是电磁波：高频电磁波 ①、时间信号与空间信号的数学 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 达式均可为谐波形 ②、光学系统与信息系统的作用相同（信息的收集与处理） null③、光学系统与通信系统有共同的特性：用线性系统和线性不变系统描述时间与空间不变稳定系统 线性系统：输入与脉冲响应的叠加积分=输出 线性不变系统：输入与脉冲响应的卷积=输出 null2、信息的调制—用高频振荡载波来调制平面载波调制器（复振幅透过率）被调制的信号平面波波函数表达式： E（x, y, z; t）=A cos(k·r-ω·t) null 位相分布：Φ 可调制的量： 振幅分布：Ａ 偏振态分布：Ａ 强度分布null3、信号的传输模型 照像过程也是光学图象信号的传输，但解码 只能在像面上信源发射机信宿收信机噪声信道（或调制器、编码器）解调器、解码器null4、信号的质量 音质：输出电流 I（t） （在时间域内） 频域宽则音质好 像质：空域内分辨率高（分辨角 小），像质好，清晰，色调丰富（层次丰富，在白与黑之间） null5、信号分析：将空间或时间函数变换为频域内的频谱函数 时间信号：用时间带宽积TW来描述信息量： TW＝△t·△ν TW= △ν ·δt =1 null空间信号:用空间带宽积SW来描述信息量 A0:输入物的最大处理面积 SW=A0Af Af：系统的有限通频带面积null非相干系统： SW：表示处理物面上独立象素的数目 N=Nx ·Ny=（Δx ·Δy）Bx ·By Nx=Δx·Bx= Bx · =1null 应用光学 物光 信光 基本观点：光是能量的 电磁波 光是信号 射线 的载体 基本定理：费玛原理 光波的电磁场 线性系统理论 理论 成像、象差理论 光的传播及 光学信息处理 基本内容： 光与物质 光学系统 设计 领导形象设计圆作业设计ao工艺污水处理厂设计附属工程施工组织设计清扫机器人结构设计 作用 null四、信息光学的基本内容 1、光信号的频谱分析（FT） （第四章） 2、用光学信号的频谱被成像光学系统所改变 的观点来评价光学系统的成像质量 （第五章） null3、改变光学信号的频谱成分（滤波）来处理 光学信号 （第八章） 4、光学信息的存储与传播 （第七章） 5、光学全息 null 第一、二章 Fourier级数－－周期函数 为现代光学 Fourier积分－－非周期函数 数学基础 卷积 线性不变系统 相关 第三章：是现代光学的物理基础：衍射 数学基础：积分、叠加 null 电信知识： δ（x） 线性系统—特殊函数 comb（x） rect（x） sinc（X） 物理基础：主要是物理光学中的干涉与衍射 （夫朗和费衍射），应用光学中 的成像 知识点 高中化学知识点免费下载体育概论知识点下载名人传知识点免费下载线性代数知识点汇总下载高中化学知识点免费下载 （入瞳、出瞳） 第二章 线性系统与Fourier分析第二章 线性系统与Fourier分析2.1线性系统的基本概念 2.2线性系统的空间域分析 2.3几种简单的特殊函数 2.4卷积 2.5相关 2.6周期函数的Fourier分析 2.7fourier变换 2.8LSI系统的频率响应2.1 线性系统的基本概念2.1 线性系统的基本概念一、系统：同类事物按一定关系所组 成的整体 特征(性)：不管内部结构，只是全体与外 部的关系，是整体行为，综 合行为null二、物理系统：由一个或多个物理装置所组成的系统 1、概念：考虑与外形的信息交换 2、内容：输入/输出关系 3、特点：系统的外特性 4、作用：对输入信号变换作用——运算作用 null 5、数学工具：变换运算标符： 例： 算符的表示 方法 快递客服问题件处理详细方法山木方法pdf计算方法pdf华与华方法下载八字理论方法下载 ： null三、线性系统 1、基本概念：输入/输出关系满足 线性叠加原理 :均匀性，迭加性 2、光学中的线性叠加原理 波的迭加原理：矢量： 相干光场：复振幅： 非相干光场：光强：null3、利用系统的特性来求输入/输出关系 “三步法则”： 第一步：将复杂输入分解为简单输入函数之和 第二步：分别求出简单函数的输出 第三步：将简单函数输出加起来 null 两个问题：1、怎么样分解？ 2、简单函数的输出求解？（简单函数：基本函数/基元函数） 基元函数： 1、 函数——描述物面上一点的复振幅分布 2、cos/sin——用于周期函（V(x)=f(x+d)=f(x)） null 光栅的复振幅透过率 3、 非周期函数的分解 付氏变换 null四、线性位移不变系统（LSI） 1、位移变系统——时间位移变/不变系统 t时刻： s(t) →s’(t) ： 说明：不同时刻系统的响应变换特征相同 null 2、空间位移不变系统 ①成完善像系统，无像差系统为线性不变系统 孔阑限制：衍射受限系统 ②实际成像系统：不是完善成像系统，有像差 null 近轴区：完善成像， 线性不变系统 小范围内研究 近轴区外，划分等晕区： 等晕区内为线性位移不变系统 2.2 线性系统的空间域分析2.2 线性系统的空间域分析一、脉冲函数 1、 作用：点模型的物理量 2、 函数的定义： 定义一： 函数是一个广义函数 坐标原点值最大 null定义二： 函数与普通函数的关系 先构造一个普通函数的序列，再求序列的极限 定义三： 筛选性质 null 3、 函数的表示方法 ①位置用游动坐标 ②长短用系数表示 ③指向由正负确定null 4、性质 ①筛选性质 ②比例变换性质 由a＝－1知 函数是偶函数 ③ 函数与普通函数的乘积 ④与其它函数的卷积 ＊ null二、输入函数的分解（ 函数筛选性质） null 函数的位置用游动 坐标 描述 抽样值 注：x是积分变量 是游动坐标 null一般为了形式上的可观性 一维函数分解 二维函数分解 null三、脉冲响应 1、系统的输入是简单的脉冲函数，则脉冲响应是 输出（什么是脉冲响应） ①一唯输入： 输出： ②响应与输入的位置有关 null③二维函数脉冲响应 ④说明：脉冲响应分布中心为集合象点位置 2、空间变系统的 与 不同，脉冲响应与位置有关，为四维函数 null3、空间不变线性系统 输出响应与输入位置坐标无关离轴脉冲 响应不变： 物面上任一点在像面上的脉冲响应是唯一的null 系统成像模型：null四、输出函数的求解 ①将f（x）分解为基元函数的迭加形式 ②基元函数的响应：脉冲响应 推广至二维的线性系统的输入输出关系： 满足迭加积分关系 null③线性不变系统的输入输出关系：满足卷积积 分关系 null④一般线性系统 必须知道 f(x)、h(x)的解析表达式，但积分有时 比较难，因此只能给出简单特殊函数的运算形式 例：rect(x) rect(x)rect(y) Circ(r) comb(x) step(x) sgn(x) 2.3几种简单的特殊函数2.3几种简单的特殊函数一、阶跃函数（开关函数）：描述直边（刀口）的透过率 1 x>0 Step（x）= ½ x=0 0 x<0 step(x-x0),间断点移到x0处null二、符号函数：描述某孔径一半宽有 的位相差 1 x>0 Sgn（x）= 0 x=0 -1 x<0 Sgn(x)=2step(x)-1 null三、矩形函数（门函数）：表示狭缝、矩孔的透过率 1 |x|≤a/2 rect(x/a)= 0 其它 以原点为中心，宽为a，高为1 二维：rect(x/a)rect(y/b) null四、三角函数：描述光瞳为矩形的非相干成像，系统的光学传递函数（OTF） 1-|x|/a |x|≤a tri(x/a)= 0 其它 a<0,函数以原点为中心、底边宽为2a的三角形 二维：tri(x/a)tri(y/b) null五、Sinc函数：描述狭缝或矩孔的夫琅和费衍射 Sinc（x/a）= ，零点在x=±na （n=±1,±2,…） 二维：Sinc（x/a）SinC（y/b） -3a-2a-aa2a3axnull六、高斯函数：描述激光器发出的高斯光束 1xa-anull七、圆域函数：描述圆孔的透过率 1 = 0 其它 极坐标circ(r/r0) 10xyr02.4 卷积2.4 卷积一、定义:线性不变系统的输入输出关系 一维输出 二维输出 应用：相干成像：复振幅Ut=U0＊h(h为脉冲响应) 非相干成像：光强It=I0＊hI (hI为点扩散函数)null二、一维简单函数的卷积运算的图解法 例： f(x)=rect(x-1/2) h(x)= rect(x-1/2) 求解卷积1f(x)x1/211/2x1/21h(x)null求解 步骤 新产品开发流程的步骤课题研究的五个步骤成本核算步骤微型课题研究步骤数控铣床操作步骤 ： ①换坐标： ②位移： ③相乘：计算 的乘积曲线下的面积，得到了与 相应的卷积 ： f(α)null④逐点积分 1/20xg(x)null三、应用：扫描 四、卷积的效应 1、平滑化：被卷函数的细微结构被消除，圆滑化，信息高频分量丢失，有模糊效应 2、底边加宽：卷积宽度为被卷函数宽度之和null五、卷积运算规律 六、脉冲函数的卷积 axf(x)=rect(x/a)dx光栅宽为d光栅透过率2.5 相关(correlation) 两函数（或信号）相似程度2.5 相关(correlation) 两函数（或信号）相似程度一、互相关（图解时不需折叠，其它运算与卷积一致） 1、定义 f(x) ☆g(x)= 2、相关与卷积的关系 f(x) ☆g(x)= 若 ，f(x) ☆g(x)= 即g(x)为实偶函数 null3、图解法 null二、自相关 1、定义 2、特点 null3、应用 ①OTF：光学传递函数 ②光学图像目标相关识别2.6 周期函数的Fourier分析 Fourier级数2.6 周期函数的Fourier分析 Fourier级数正交完备系是可实现函数分解的基元函数 正交完备系： 余弦函数系 复指数函数系 null一、周期函数的Fourier级数展开的 几种方法 1、余弦/正弦式 周期函数展开 2、余弦相移式：周期函数g(x)可以表示为无 穷多个不同频率余弦分量的线性组合 null3、复指数形式：函数看作不同频率的复指数分量的线性组合 g(x)=g(d+x) 线性组合 g(x)= nullf0＝1/d n=0 零频 n＝1 基频 n>2 高次频 Cn 为频率为nf0的函数（频谱） null4、周期函数的频谱是分立谱、线状谱2.7 Fourier变换2.7 Fourier变换一、Fourier变换的定义 1、一维 g(x)——G(f) 二维 g(x,y)——G(fx,fy) 2、特点：正变换、逆变换有对称性 注：变换对并不是唯一的，但光学中因为对称所以用 上述null二、狭义付氏变换——Diriehlet条件： 1、g(x,y)绝对可积 2、g(x,y)有间断点 3、没有无穷大间断点 例：①δ(x)不满足3 ② g(x）不满足1null三、广义Fourier变换 步骤： 第一步：被积函数看作一个序列函数的极限 例：f(x)=1 null第二步：对序列进行付氏变换 null四、虚、实、奇、偶函数的FT 平面波t(x)=t*(x)f’实形孔径的夫琅和费衍射，必有对称中心 证明：I(x,y)为偶函数即可nullnullnull五、 Fourier变换定理 位移定理：斜入射 当狭缝移动，但衍射图像不变 因为 ，相位消掉 卷积定理： 自相关定理： null 面积定理： null六、可分离变量的FT 主要用于圆域函数 注意：rect(x,y)=rect(x)rect(y)null七、Fourier——Besel变换 null八、周期函数的FT 说明：周期函数的付氏谱仍为离散谱 null九、梳函数的FTnull常用函数的付氏变换 nullnullnullnullnullnullnullnullnull 常用傅立叶变换对表2.8 线性不变系统的频率响应（LSI）2.8 线性不变系统的频率响应（LSI）一、LSI系统的传递函数 1、空间域： g(x)=f(x)*h(x) 空间频谱域： 定义传递函数： H(f)= {h(x)} G(f)=F(f)·H(f) 输出： 这样可以比经过卷积，而求得g（x）只需复试正、逆变换 null2、计算关系 传递函数 其中 振幅传递函数 位相传递函数 3、特征： H（f）为复函数 4、应用：1、在光学成像中 2、在光波的衍射中 null二、 的物理含义 1、LSI系统输入函数的两种分解 在空间域中 在空间频谱域中 null2、复指数基元函数通过LSI系统后的效应 null结论： 1、输出函数仍为复指数基元函数 2、 因此可观性位相传递函数使不同的空间频率分量产生相移 3、 通频带内 通频带外 振幅传递函数限制空间频率范围 振幅传递函数使振幅衰减 null四、LSI系统的本征函数 1、本征函数的概念 对线性不变系统，输入一函数，输出函数仅等于输入与一复比例常数的乘积，则输入函数为本征函数。 复指数函数是线性不变系统的本证函数； 余弦（或正弦）函数是一类特殊的线性不变系（脉冲响应是实函数，这种系统可以把一个实值输入变换成一个实值输出，例：非相干成像系统）的本征函数。 null2、脉冲响应为实函数的那一类LSI系统的本征函数（求解本征函数）nullnullnull第三章 标量衍射理论第三章 标量衍射理论引论： 衍射是对信号光波的调制，传播装置是个线性系统，只研究两端输入输出的关系 与 的关系 null以上是衍射的球面波理论与角普衍射理论 两种方法的相同点： 1、衍射的标量理论 2、前提是一致（近似条件） 3、结论是实质现象一致 不同点： 1、研究的方法不一样 2、结果的数学描述方法有所不同 3.1 单色光场中任意平面上复振幅分布3.1 单色光场中任意平面上复振幅分布一、单色光场中任意平面上复振幅分布 1、关于球面波 同号 会聚 异号 发散 null由于研究的是二维，则Z是常数 其中 ——点原坐标 若 轴上点 或 轴外点 null令 又Z＝c 为常数 傍周轴近似条件下：null为二次球面位相因子，可由此因子判断是球面波场，位相因子 没有用 nullnull球面波场中等位相线null二、单色平面波光场中任意平面上 的振幅分布 1、平面波函数 nullnull2、平面波照射xy平面上的复振幅 a、波矢在空间任意方向 xyxynullb、波矢在xz平面内 xyn=2 n=1 n=0 n=-1 n=-2nullc、波矢沿Z轴传播 nulld、关于空间周期和空间频率(考研) 定义：某个物理量在空间分布是周期性的， 则周期与其频率即空间周期和空间频率 狭义：1、单色光波复振幅的空间频率 2、光强度的空间频率 null在波矢方向的空间周期量大 null 三、复振幅分布的空间频谱（角谱） 付氏变换的意义： 数学上是将复杂波分解为简单的函数的线性迭加 复杂波场nullnull3.2 Kirchhoff衍射理论(空间域)3.2 Kirchhoff衍射理论(空间域)一、衍射积分公式 1、 Huggens——Fresnel原理（定性描述） null●r’P’∑rpu(p0) p0null2、 Kirchoff衍射积分公式 P’ r’∑rzpnull说明： ⑴若p, p’距离孔径∑足够远，则有 ⑵ ⑶积分限∑ （-∞，+∞） 透过率函数null基于以上假设： Huggens——Fresnel原理公式可变为： nullnullnull二、Kirchoff衍射系统为LSI系统 只要证明其输出（即观察屏分布）可由卷 积形式表示出来，即证明该系统为LSI系统 nullnull3.3 衍射的角谱理论（衍射的平面波理论） ----在空间频域内解决衍射问题3.3 衍射的角谱理论（衍射的平面波理论） ----在空间频域内解决衍射问题一、角谱的传播 ①亥姆霍兹方程 null②物的复振幅分解频谱 nullnull将②代入①中 nullnull二、孔径对角谱的影响 zA0nullnullnullnull传递函数说明了： ①夫琅和费衍射系统是一个低通滤波系统，而 衍射过程本身则是一个滤波的过程 ②在通频带内，各空间频率分量无衰减（振幅无衰减） null③在通频带内，各空间频率分量均有一定的相移，各空间频率分量的相移量是不同的，均由传递函数描述 ④对于通频带以外的那部分频率的光，则根本没法通过衍射系统传播出去null三、角谱理论的要点：P67null四、两种衍射理论之间的关系 1、观察条件不同 Fresnel衍射： 近场条件： Fraunhofer衍射： 远场条件：null2、观察方法不同 Fresnel衍射：直接观察 Fraunhofer衍射：在观察透镜的后焦面上 null3、衍射花样不同 Fresnel衍射：像与z有关，因此屏移动 时，图象亮暗交替变化 Fraunhofer衍射：屏移动时，图象分布 稳定 null 4、计算的公式不同null5、null考研题：P90 3.4分析 x0xznullnull光学Fourier变换定理： 1、衍射孔径在孔径平面内平行移动，其Fraunhofer衍射花样不变 nullf’nullnullnullnull2、孔径平面上的位相因子---在观察平面上产 生相对位移---衍射花样平行移动 当平面波斜入射θθnullnullnull3、衍射孔径增大---衍射花样以零级主波瓣 为中心收缩 衍射孔径减小---衍射花样以零级主波瓣为中 心伸展nullnull三、二维孔径的Fraunhofer衍射 1、矩形孔径的Fraunhofer衍射 P171（物光），P174，暗纹 null2、圆形孔径的Fraunhofer衍射 第一步：用特殊函数写孔径的透过率函数 nullnullnullnull中心艾里斑（中央亮纹）null3.4 Frounhofer衍射3.4 Frounhofer衍射一、Frounhofer衍射与Fresnel衍射 Fresnel： Frounhofer： 1、观察条件不同 Fresnel——近场条件 Frounhofer——远场条件 2、观察方法不同 Fresnel——直接观察 Founhofer——在观察透镜的后焦面 3、衍射花样不同 Fresnel——像与Z有关，因此屏移动时图样发生变换 Frounhofer——屏移动时，图像分别稳定 4、计算公式不同 5、null 即Frounhofer是Fresnel在 的极值情况，两者之间没有明确界限 二、二维孔径的Frounhofer衍射 1、矩形孔径的Frounhofer衍射 p171 p174 2、园形孔径的Frounhofer衍射 第一步：用特殊函数写孔径的透过率函数 第二步： 第三步： 第四步： 讨论： 极值： 中心波瓣 3.5 光栅3.5 光栅3.5.1 光栅的基本概念 一、什么是光栅 null二、两大类光栅 1、衍射光栅(物理光栅) 光栅频率（500－－2000）线对/mm 原理：光波的衍射 应用：现代光电子应用 2、计量光栅 原理：遮光效应 应用：光学计量（将空间值---数字）null三、物理光栅的几种类型 1、根据光栅制造方法分为：刻化、 复制、全息光栅 2、按面型来分：平面光栅、凹面光 栅 null3、按槽型来分：矩型光栅、余弦光 栅 4、按调制类型分：振幅型，位相型 5、按波段分：红外，紫外 null四、光栅方程 平面光栅——振幅光栅：矩形、余弦（考研） 位相光栅——闪耀光栅 此处研究振幅型矩形Ronechi（郎奇）光栅 null光栅方程： 干涉主极大条件： null①衍射角 即单色光条件下 光波按衍射级次在空间分开，付氏 光学中讨论单色 null②当m为常数 在白光或多色光下使用（非单色） null垂直入射的光栅方程： 斜入射的光栅方程： 注：当入射光与出射光在法线异侧 取 负号 同侧取正号 3.5.2 色散光栅的主要光学性能3.5.2 色散光栅的主要光学性能一、光栅结构参数 1、光栅常数（周期）d 2、光栅总缝数 N 光栅实际长度 l＝Nd 3、干涉级次 m null二、光栅的光学特性 1、色散本领（色散域） 即空间频率大，色散 ，单位波长分开 的角度，频线相差，两谱线之间的角距 离，线色散 nullnullnullnullnullnullnull3.5.3 闪耀光栅（加强）3.5.3 闪耀光栅（加强）一、Ronchi光栅（色散）存在的问题 分析多光束干涉 null放楔形镜，使光斜入射透射式null玻璃片干涉主极大方向衍射主极大方向null衍射方向干涉方向反射式闪耀光栅最后选定为反射式位相光栅null三、光栅方程 槽面栅面α槽面与相面夹角是闪耀角入射方向null3.6 Fresnel衍射3.6 Fresnel衍射一、积分公式 null计算很困难，但可以计算出光轴上的强度 null二、角谱衍射公式（解决上述问题） （Talbot效应） 单色平面波入射nullnullnull三、Fresnel半波带法(半定量/定性) r3r2r1r0RSPnullnullnullnullnullnullnullRQPSnullnullnullnullnullnull§3.7 衍射光栅 用FT及性质分析典型光栅的衍射图样及 对光谱的分辨本领 null一、列阵定理 1、小孔透过率 2、衍射屏上有N个形状相同小孔，衍射屏透过率 nullnull说明：取向相同的同形孔径构成的列 阵，其频谱等于单个基元孔径频谱与 排列成同样组态的点源列阵的频谱乘 积nullnullnullnullnullnullnull级数缝数nullnullnullnullnullnullnullnullnull衍射级数位相条纹数目nullnullnullnull第四章 透镜的Fourier变换性质第四章 透镜的Fourier变换性质概论： 一、透镜的功能 透镜具有位相调制功能，或改变波面形状，类似位相物 体 在应光中：成像、位相变换器 在物光中：波面变换 在信息光学中：位相变换器 null球面透镜具有二维Fourier变换性质，能将远处 的夫琅和费衍射拉到近处 二、透镜具有二维Fourier变换功能 1、球面透镜 二维 2、柱面透镜 一维 4.1 透镜的复振幅透过率函数4.1 透镜的复振幅透过率函数一、研究方法： 1、透镜的口径：先设为正无穷，再让具趋于有限p(x,y) 2、薄透镜(透镜厚度不计) 厚透镜 正透镜 负透镜 3、对光波无吸收。t(x,δ)=1 4、无像差（点 点） 二、透镜对波面的变换(位相调制) 二、透镜对波面的变换(位相调制) 1 将薄透镜看成一个平面，即物方主平面是像方主平面，此平面定义为xy平面，xy平面上（发散球面波，由位相因子的菲近似，傍轴近似） 透镜前光场复振幅 透镜后光场复振幅 null透镜的透过率函数为 null2.透镜的厚度函数 (1)透镜的调制在忽略振幅变化时，仅为正比于透镜各点厚度的位相变化，透镜的位相调制nullnull(2)透镜的厚度函数R1R2近似结果null(3)null三、透镜的复振幅透过率函数 1、透镜口径为无限大时，有 2、有限大 引入光瞳函数:对入射波面的大小范围的限制 3、实际透镜的复振幅透过率函数 因此以后要是遇到透镜就乘以 即可。 null(1)会聚透镜：将发散球面波变换为一个会聚球面波 正透镜 >0 向后方距离 处的焦点 会聚的球面波null负透镜 >0 是由透镜前方 处的虚焦点 发出的球面波正负透镜对入射波面的效应4.2 透镜的付氏变换性质4.2 透镜的付氏变换性质在Fraunhofer衍射中 null一、孔径平面与观察平面之间的复振幅关系(记住结论) 为任意光波 ①平面波正入射②球面波照射在 区间段是菲涅尔衍射(用菲涅尔衍射积 分公式求解) 则：nullnullnull nullnullnullnullnull平面波后焦面 nullnullnullnullnull 三、单色球面波照射孔径平面 nullnullnullnull作业： ①说明透镜的位相变换作用 ②说明透镜的FT功能及意义 ③画出一维、二维FT光路图及数学表达式null透镜的孔径的影响nullnullnullnullnullnullnull2.物体放在透镜后方nullnullnullnull3.物体放在透镜前方nullnullnull总结: ①透镜孔径参与了对有效物体的限制 ②实际上是对各种频率成份的限制 ③低频成份可以通过 ④稍高频成份可以部分通过 null ⑤高频成份完全被滤除 ⑥由于透镜孔径的限制，后焦面上得不到准确位物体频谱，给付氏变换结果带来了误差，频率愈大，误差愈大（渐晕效应） ⑦lens孔径尽可能大，物体尽可能靠近透镜，就是减少渐晕。null观察Fraunhofer的八种情况 nullnullnullnullS’snull snullnullnull§4-3 光学频谱与分析系统 一、系统 1、原理：利用透镜的傅立叶变换性质产生物体空间频谱并测量、分析物体null2、二维光学频谱分析系统光路图nullnullnullnullnullnullnull第五章 光学成像系统的频率响应第五章 光学成像系统的频率响应5.1 透镜在孔径域中的成像性质 5.2 成像系统的一般性质 null5.3 相干传递函数 5.4 像差对成像系统传递函数的影响5.1 透镜在空间域中的成像性质 5.1 透镜在空间域中的成像性质 光学成象系统是LSI系统（相干成象和非相干成象）相干成象 空间域　　 脉冲响应h(x,y) 频谱域　　 相干传递函数 Hc(fx,fy)=null相干成象系统的复振幅是输入信号的复振幅与脉冲响应的卷积非相干成象系统非相干成象系统点扩散函数 非相干传递函数OTFnull将点源作为输入的基元物，它在象面上产生以几何光学理想象点为中心的象斑，物体上所有点的象斑按强度迭加的结果给出象的光强分布null一、相干成像性质 将物面作二维分解成为点源的线性组合 输入 输出 将物面作二维分解成为点源的线性组合 输入 输出 null光学系统成象有两种效应光学系统成象有两种效应１．由几何光学理想成象 ２．由于透镜孔径的衍射效应，每个点的脉冲响应是以几何象点为中心按艾里光场分布展开null二、物、像平面及坐标 成像有两种效应： a、几何效应 b、衍射效应 光瞳衍射—— 以几何像点为中心进行爱里斑分布 成像有两种效应： a、几何效应 b、衍射效应 光瞳衍射—— 以几何像点为中心进行爱里斑分布 相干系统　 复振幅是线性的　 相干系统　 复振幅是线性的　非相干系统　光强度是线性的null三、相干脉冲响应h 在透镜孔径平面上 三、相干脉冲响应h 在透镜孔径平面上 null省略常量位相因子 菲涅尔衍射省略常量位相因子 菲涅尔衍射null 代入并积分化简得: null其中包括几何效应、衍射效应 nullnull 总结： 1、相干成像可分为两 步 a、输入函数以几何方式成像 它们之间是缩放关系 b、以衍射形式成像 平滑化展宽，因此像比物要模糊，损失了高频信息。 2、系统成像由脉冲响应所描述 3、相干脉冲响应是孔径的傅立叶变换2、系统成像由脉冲响应所描述 3、相干脉冲响应是孔径的傅立叶变换nullnull圆孔－－ＦＴ－－艾里斑 矩孔－－ＦＴ－－Ｓinc函数 无穷大孔－－ＦＴ－－5.2 成像系统的一般分析5.2 成像系统的一般分析一、成像系统的普遍模型 成象光学系统成象光学系统物平面到入瞳平面，d0区间， Ｆresnal衍射处理 入瞳到出瞳，由透镜性质确定边端性质 出瞳到象面，di区间，Ｆresnal衍射处理 衍射受限系统模型衍射受限系统模型无象差系统：只考虑光瞳产生的衍射限制，物面上任一点发出的发散球面波投射到入瞳上，被透镜变为出瞳上的会聚球面波二、Abbe两次衍射成像理论 阿贝成象光路图 二、Abbe两次衍射成像理论 阿贝成象光路图 null 1、第一次衍射：物面（复杂光栅）——分频 衍射光波在后焦面上形成物体的夫琅和费衍射（＋２,＋１，０．，－１，－２） 2、第二次衍射：透镜或系统的光瞳——（滤波）限频——失真 nulla、物体——焦平面 b、会聚球面波照射焦平面——像面，光波遇透镜再次衍射，后焦面上的点当作相干的次级波源，在象面上相干迭加产生物体的象 3、不考虑透镜孔径限制，物体所有频谱参与成像，与物一致。5.3 相干传递函数（ＣＴＦ）5.3 相干传递函数（ＣＴＦ）一、相干传递函数 1、概念 相干系统空域内，衍射受限系统的复振幅传递为LSI系统。 相干传递函数为相干脉冲响应的FT nullnull若P=1, 则Hc(fx,fy)=1 整个频谱上H=C,像为物的准确复现，没有信息丢失。null 2、　　　　　与光瞳函数的关系 null nullnull 光瞳面为频谱面时：衍射是发生在真正的孔径上，但可以将其等效为入瞳、出瞳进行研究. 球面波可以看成不同方向平面波的组合 截止频率 光瞳函数光瞳函数null 衍射发生在真正孔径上，但可以等效在入瞳，出瞳进行研究： 球面波可以看成不同方向平面波的集合。nullnull截止空间频率 null光瞳函数 相干传递函数null 1、相干传递函数有一个通频带，在通频带内的平面波的传播能力是100％ 2、相干成像系统对通频带的平面波完全不能通过 3、光瞳所决定的通频带，相当于一个低通滤波器，而截止频率由光瞳所决定 与 等价关系 与 等价关系光瞳函数 : 在空域中描 述了系统对球面波的限制 相干传递函数 :在空间频域内描述了系统对平面波的限制null5 脉冲响应： 相干传递函数：＊5.4 物理光学传递函数（ＯＴＦ）5.4 物理光学传递函数（ＯＴＦ）一、非相干成像系统空间域中的关系　　 1、关系式：物面分解为　　　　　　　　物点组成 2、 是光强度的脉冲响应，即输入平面上光强为1的点的输出光强，而 是复振幅的脉冲响应，即输入平面上复振幅为1的点的输出复振幅 nullnull非相干成象系统是强度变换的线性系统，hI为点扩散函数 每一物点在象面上的响应是把点源作为输入基元物，在象面上产生以几何光学理想象点为中心的象斑nullnull 是光强度的脉冲响应，即输入平面上光强为1的点的输出光强．而 是复振幅的脉冲响应，即输入平面上复振幅为1的点的输出复振幅 null二、光强度的Fourier空间频谱 null二、光强度的分解 第一种以复指数函数为基元nullnull说明：物面光强分布，可看成不同空间频率的光强分量的线性组合。各频率成分的振幅和相位分别由光谱频率的模和幅角决定。null三、光强度的Fourier频谱 光强度的空间频率。例如，时域周期为 ，则基频 没有负值。null 空间频域的对比度是f的函数 杨氏干涉：观察屏上 平面波叠加nullnull即调整 角得不同空间频率的分布，即是由 和 的两平面波相叠加所形成的。null 即第二种分解方式是对应观察屏上的分布，而第一种分解方式对应于造成干涉的平面波，因此 在第二种可正可负，而在第一种则必须为正。null光强度规一化频谱： a、规一化几何像的光强频谱 b、规一化像面光强度频谱 null四、光学传递函数的概念 1、非相干成像系统的传递函数： hI为点扩散函数。 2、非相干成像系统规一化传递函数OTF：nullnull3、OTF与规一化光强度的关系：nullnullnull象方对比度象方对比度总结： 余弦型基元通过光学系统，则零频值不变。其他频率有一个强度和相位的改变，对比度下降，且发生频移。总结： 余弦型基元通过光学系统，则零频值不变。其他频率有一个强度和相位的改变，对比度下降，且发生频移。null四、OTF与CTF的关系 上式对衍射受限系统和有系差系统都成立.分析原始由此开始. null 五、OTF与光瞳函数的关系 1. 对相干照明的衍射受限系统（无象差）:相干传递函数 2.光学传递函数CTF2.光学传递函数CTFnull六、衍射受限系统OTF的性质 1、MTF是偶函数，PTF是奇函数 2、衍射受限系统，只有MTF，没有PTF. 因为 是面积之比 null3、非相干成像系统，具有低通滤波的特性，存在一个通频带，在通频带内，各余弦分量能通过系统，但对比度要受衰减，通频带外没有传输特性，通频带由截止频率所决定 4、调制传递函数满足 null七、计算OTF的步骤 1、写出光瞳函数 2、求出截止频率 3、求出光瞳面积 4、求光瞳重叠部分面积 5、计算 6、图示计算结果 5.5 像差对成像系统传递函数的影响5.5 像差对成像系统传递函数的影响一、广义光瞳函数（实际光瞳）null不同孔径,不同视场象差不同,波象差不同,在物象面上划分等晕区,等晕区内仍认为具有线性不变性二、像差对 的影响二、像差对 的影响具象差的脉冲响应null具有象差的相干传函 系统通频带仍由光瞳形状决定,截止频率和无象差相同,只是在通频带内引入了与频率有关的位相畸变,使象差变坏