1电路分析第1章+集总参数电路2

nullnull课程名称：电路分析基础A学时：理论课56，实验单独开设和考核任课教师：仲顺安 吴琼之适用专业：电子信息类各专业课程性质：电类专业必修的技术基础课课程的地位、任务： 电路理论的入门课程，是电类各专业的技术基础课。 它着重阐述线性非时变电路的基本概念、基本规律和基本分析方法。 本课程的先修课程是《高等数学》和《大学物理》。 换句话说：电路是很形象的客体，而电路分析试图用抽象的、数学的方法去理解和分析电路null高中物理/电学代数方程/微积分电路分析基础模拟电子线路数字和逻辑电路微机原理通信和 高频电路微波电子线路通信原理微波技术基础高速电路设计可编程逻辑电路领域的课程/技术方向半导体/微电子物理学null参考书：1、李瀚荪，吴锡龙 ，电路分析基础 学习指导 高等教育出版社2、周守昌主编，电路原理，高等教育出版社，1999.9作业要求：1、在认真复习的基础上，独立完成作业。3、以班为单位交作业，每周一交，课代 表 关于同志近三年现实表现材料材料类招标技术评分表图表与交易pdf视力表打印pdf用图表说话 pdf 收 (请各班代表课间找我一下)2、书写整洁，图标绘清楚，答数注明单位。3、邱关源主编, 电路(第4版)，高等教育出版社，1999.6第一章 集总参数电路中电压、电流的约束关系第一章 集总参数电路中电压、电流的约束关系1.1 电路及集总电路模型 1.2 电路变量，电流，电压及功率 1.3 基尔霍夫定律 1.4 电阻元件 1.5 电压源 1.6 电流源 1.8 分压公式和分流公式 1.7 受控源 1.9 两类约束，KCL、KVL方程的独立性1.10 支路电压法和支路电流法null§1-1 电路及集总电路模型一、电路 若干个电气设备或电子器件按照一定的方式连接起来构成电流的通路 叫作 电路例如手电筒电路： 主要 内容 财务内部控制制度的内容财务内部控制制度的内容人员招聘与配置的内容项目成本控制的内容消防安全演练内容 ： 1.基本概念：电路及电路模型、集总假设、电路变量、电流、 电压、功率、独立电源、受控源、参考方向及关 联参考方向。 2.基本定律：基尔霍夫定律，欧姆定律。第一章 集总参数电路中电压、电流的约束关系null3 负载电路是电流的通路，它是为了某种需要由某些电工设备 或元件按一定方式组合起来的。1 电源2 中间环节1 能量的输送与转换电路的作用2 信号的传递和处理发电机升压 变压器输电线降压 变压器电灯 电动机 放 大 器话筒扬声器其它形式的能量电能 电能其它形式的能量连接电源和负载，传输、分配电能电路的组成信号源负载话筒把声音（信息）电信号扬声器把电信号 声音（信息）null二、集总假设、元件模型 <1>、集总假设：在器件的尺寸远小于正常工作频率所对应的波长时，可将它所反映的物理现象分别进行研究，即用三种基本元件表示其三种物理现象，这就是集总假设。 采用集总假设的条件：实际电路的尺寸远小于电路使用时其最高工作频率所对应的波长。 例如，我国电力用电的频率为50Hz，对应的波长为 对于以此为工作频率的实验室电气电子设备而言，其尺寸远小于这一波长，可以按集总电路处理。 而对于远距离输电线来说，就必须考虑到电场、磁场沿电路分布的现象，不能按集总电路来处理，而要用分布参数表征。 对于高速电子电路，也要用到分布参数集总参数电路null 为了便于分析与计算实际电路，在一定条件下，常 忽略实际电气部件的次要因素而突出其主要电磁性质， 把它抽象为理想电路元件。 理想电路元件是指只显示单一电磁现象，并且可以 用数学方法精确定义的电路元件。常见的理想电路元件 是电阻、电感、电容、理想电压源、理想电流源。<2>、理想元件（集总元件） 电阻元件：只表示消耗电能的元件．   电容元件：只表示储存电场能量的元件． 电感元件：只表示储存磁场能量的元件. null<3>.实际元件的模型: 一个实际元件在某种条件下都可以找到它的模型。有些实际元件的模型比较简单，可以由一种理想元件构成，有些实际元件的模型比较复杂，要用几种理想元件来构成。例如：一个白炽灯在有电流通过时 消耗电能 （电阻性） 产生磁场 储存磁场能量 （电感性） 忽略Lnull三.电路模型 : 由集总（理想）元件构成的电路叫电路模型.        我们所研究的是电路模型而不是实际电路。电路实体 电路分析理论所研究的对象都是由理想电路元件组成的实际电路的电路模型。§1-2电路变量、电流、电压及功率§1-2电路变量、电流、电压及功率电路分析：给定电路结构及电路参数，求各部分的 电压、电流叫电路分析。一 电流 1.定义：带电粒子的定向运动（有秩序的运动）形成电流。 i(t)=dq/dt  －－电荷的变化率 方向：正电荷运动的方向 大小和方向都不随时间改变的电流称为直流 。 大小和方向随时间变化的电流称为交变电流，简称交流。 iinull2.电流的参考方向（重要概念亮相了）电流的参考方向：预先假定的方向，用箭头表示，也称正方向．　根据所设方向进行计算，   如果求出 i > 0  ，则  真实方向与参考方向一致 如果求出 i < 0  ，则   真实方向与参考方向相反<1> 在电路分析中，电路中标出的电流方向都是参考方向。如果没有方向，自己要设一个参考方向，在图上标出，按所标参考方向进行计算。不设参考方向，算出的结果没有意义。 <2>算得结果的正负配合参考方向就可确定真实方向，但不要把参考方向改为真实方向。inull   1.定义：单位正电荷由a点移动到b点所获得或失去的能量， 即 a,b两点之间的电压。 2.电压参考极性：与电流一样，电压也需要参考极性： u(t)=dw/dq若a点电位低，b点电位高，则正电荷获得能量。 若a点电位高，b点电位低，则正电荷失去能量。 用+，-号表示， "+"号表示高电位，"-"表示低电位。uab指ab的电压降 按所设参考极性进行计算 如果求出 uab>0  ，则  真实极性与参考极性一致。 如果求出 uab<0  ，则  真实极性与参考极性相反。ababuab+-二 电压null三 关联参考方向    在电路分析中，对一个元件既要假设通过它的电流参考方向， 又要假设它两端电压的参考极性（方向），两个都可任意假定，而且彼此独立无关。但是，为方便起见，通常引入关联参考方向：关联参考方向的规定：电流由高电位流向低电位。说明:1. 关联参考方向的定义符合直观的“电流从电压正极流到电压负极”这个通识。2. 完全是为了方便，对于实际电路是不能保证完全贯彻的关联参考方向iu+-ab非关联参考方向iau+-bnull为什么需要参考方向 对电路进行分析计算时，不仅要算出电压、电流、 功率值的大小，还要确定这些量在电路中的实际方向。但是，在电路中各处电位的高低、电流的方向等很难 事先判断出来。因此电路内各处电压、电流的实际方 向也就不能确定。为此引入参考方向的概念。习惯上规定电压的实际方向为：由高电位端指向低电位端；电流的实际方向为：正电荷运动的方向或负电 荷运动的反方向；电动势的实际方向为：在电源内部由低电位端指向 高电位端。null参考方向的使用电压、电流的参考方向： 当电压、电流参考方向与实际方向相同时，其值 为正，反之则为负值。 例如：图中（1）若I=3A，则表明电流的实 际方向与参考方向相同 ； 在电路图中所标电压、电流、电 动势的方向，一般均为参考方向。 电流的参考方向用箭头表示；电压的参考方向除 用极性“+”、“–”外，还用双下标或箭头表示。任意假定。 （2）若I= –3A，则表明电流的实际方向与参考方向相反 。nullER+–UI注意:(1)电路图中标注的均为参考方 向. (2)参考方向一经选定,电压和电 流均为代数量. (3)解 题 快递公司问题件快递公司问题件货款处理关于圆的周长面积重点题型关于解方程组的题及答案关于南海问题 时,要将待求 的电压和电流的参考方向在电路图 上标示出来,否则计算结果没有意义.电压、电流实际方向与参考方向相同为正值，相反为负值例如：E=3V，若假定电路中U的参考方向为上“+”下“–”， 则U=3V或UAB=3VAB例如：E=3V，若假定电路中U的参考方向为上“–”下“+”， 则U= –3V或UBA= –3V+– 参考方向的注意事项null表达式图A中 U 、I参考方向相同U= – IR图B、C中 U、 I参考方向相反图B中若I= –2A，R=3，则U= – (–2)×3=6V电流的参考方向 与实际方向相反图A或图BI+–电压与电流 参考方向相反表达式U= IR注意:电路分析的定律和公式是在规定参考方向下得到的， 参考方向改变，公式也要作相应变化。例如欧姆定律null 若在dt时间内，由a点转移到b点的正电荷为dq，且由a到b为电压降u，则正电荷失去的能量为 dw=u•dq p(t)>0时， 电路吸收功率 p(t)<0时， 电路放出功率四、功率功率  p(t)=dw/dt=udq/dt=uiiu+-ab在关联参考方向下null 基尔霍夫定律是集总电路的基本定律，是本章的重点之一。它又分为电流定律和电压定律。分别是集总电路中电流和电压遵循的基本规律，是分析集总电路的基本依据。 基尔霍夫定律具有普遍的适用性，适用于由各种不同元件构成的电路中任一瞬时、任何波形的电压和电流。 1.3 基尔霍夫定律nullabcdi1i2i3+-+-+--+uS1uS2u1u2R1R2R31.3.1 基尔霍夫电流定律1.支路 ：任何一个二端元件称为一条支路。如图中有 ab, ac, ad, bc, bd共5条支路。       2.节点 ：两条或两条以上支路的连接点。如图中有a, b, c, d共4个节点。       两个基本概念： 支路和节点注意：两个虚线框中，a, b各为一个节点。null２．基尔霍夫电流定律（Kirchhoff ’s Current Law，简称 KCL） KCL是电荷守恒法则的反映， 或者说是电流连续性原理的反映。例如对图中的节点a而言ci1+-+-uS1u1R1i3R3abdi2+--+uS2u2R2朴素的说法：由于电流的连续性， 流入任一节点的电流之和必定等 于流出该节点的电流之和。i1 + i2 = i3 或改写为 i1 + i2－i3 = 0即，如果流入节点的电流前面取正号，流出节点的电流 前面取负号，那么该节点上电流的代数和就等于零。 显然上述结论适用于任何电路的任何节点，而且对任 意波形的电流来说，这一结论在任一瞬间也是适用的。nullKCL可表述为: 在电路的任何一个节点上, 同 一瞬间电流的代数和等于零。用公式表示, 即 i = 0在直流电路中为  I = 0３、KCL的推广应用 KCL可推广应用于电路 中的任何一个假定的闭合面。例如对右图所示电路i1+ i2－ i3 = 0或  i = 0由于闭合面具有与结点相同的性质， 因此称为广义节点null关于KCL的几点说明：(1) KCL阐明了电路中与任一节点有关的各电流之间 的关系，其反映的是电流连续性原理。集总参数 电路中的节点不能聚集电荷，有多少电荷流入就 必须有多少电荷流出。  (2) KCL具有普遍适用性。既适用于任一瞬时任何变 化的电流，也适用于由各种不同元件构成的电路。 此定律与元件性质无关，是对支路电流所加的约束。(3) KCL不仅适用于任一节点，而且还适用于电路中 任何一个假定的闭合面（广义节点）。(4) 应用KCL列任一结点的电流方程时，一定要先在 电路图上标出电流的参考方向。nullKCL电流的参考方向 与实际方向相反I1I2I3I4例:解:得到:null例1：在图示电路中，已知 I1= 2A， I2= -1A，I6= 4A， 求未知电流 I3，I4， I5 。DBACI4I5I6I2I1I3<1>对节点A列KCL方程             设电流流出为正解：I1 - I2 +I3= 0I3 = - I1 + I2 = -2+(-1)= -3A I3的真实方向与参考方向相反 I4= I3 = -3A<2>  对节点C列KCL方程I2 - I4 +I5- I6 = 0 I5= - I2 + I4 + I6 = -(-1)+(-3)+(4)= 2A真实方向与参考方向相同。也可用节点B求：- I1 -I5+ I6 = 0   I5= - I1 + I6 =(-2)+(4)= 2Anull解后总结：    <1>注意两套符号:      括号前的符号取决于参考方向相对于节点的关系。设流出为正，流入为负，是列方程出现的符号。       括号里的符号是电流本身的符号，反映真实方向和参考方向的关系，正的相同，负的相反。    <2>求出的值无论正负，都不要把参考方向改成真实方向。请认真体会相关概念，解题规范。多加 练习 飞向蓝天的恐龙练习非连续性文本练习把字句和被字句的转换练习呼风唤雨的世纪练习呼风唤雨的世纪课后练习 ！！！null1、回路和网孔 回路：由电路元件组成的闭合路径称为回路。 如上图中有adbca、abda和abca三个回路。 网孔： 未被其它支路分割的单孔回路称为网孔。 如上图中有adbca和 abda两个网孔。abcdi1i2i3+-+-+--+uS1uS2u1u2R1R2R31.3.2 基尔霍夫电压定律null２．基尔霍夫电压定律（Kirchhoff ’s Voltage Law，简称 KVL） KVL是能量守恒法则的反映。或者说是电位单值性原理的反映ci1+-+-uS1u1R1i3R3abdi2+--+uS2u2R2uS2 + u1=u2 + uS1例如对图中的回路adbca而言， 由于电位的单值性，若从a点 出发，沿回路环行一周又回到 a点，则在此回路上的电位降 之和等于电位升之和。即即，如果与回路环行方向一致的电压前面取正号，与回 路环行方向相反的电压前面取负号，那么该回路中电压 的代数和就等于零。uS2－u2 + u1－uS1 =0nullKVL可表述为: 在电路的任何一个回路中，沿同一方向循行,同一瞬间电压的代数和等于零。用公式表示, 即 u = 0在直流电路中为  U = 0３、KVL的推广应用 KVL可推广应用于任何一个 假定闭合的一段电路。例如对右图所示电路uS+ Ri－ u = 0或 u = uS+ Ri 显然上述结论也适用于任何电路的任一回路，而且对 任意波形的电压来说，这一结论在任一瞬间也是适用的。null关于KVL的几点说明：(1) KVL阐明了电路中与任一回路有关的各电压之间 的关系，其反映的是电位单值性原理。或者说此 定律反映了能量守恒原理，单位正电荷从 A 点出 发绕行一周回到A点得到或失去的能量为零。(2) KVL具有普遍适用性。既适用于任一瞬时任何变 化的电压，也适用于由各种不同元件构成的电路。 KVL与元件性质无关，是对支路电压所加的约束。 (3) KVL不仅适用于电路中任一闭合的回路，而且还 可以推广应用于任何一个假定闭合的一段电路。(4) 应用KVL时应注意,首先选定回路的循行方向,规定 与回路循行方向一致的电压前面取正号, 与回路循 行方向相反的电压前面取负号。 null 例：已知求：U2=？E1 =5V，电压的实际方向 与参考方向相反E2 = – 3VU3 =8V，U1 = – 2V，U2 –E2 –U3 +E1 + U1 = 0U2 – (–3) – 8 +5 + (–2) = 0KVL解：应用KVLU2 = 2 Vnull<1> 此定律反映了能量守恒原理，单位正电荷从A点出发绕行一周回到A点得到或失去的能量为零。 <2>KVL与元件性质无关，是对支路电压所加的约束。 回路电压方程＋ u3 －－ u5 ＋＋ u1 －— u4 ＋＋ u2 －A从A点出发，沿顺时针方向（也可相反），电压降取正，电压升取负。 u1+u2-u3+u4-u5= 0这五个电压线性相关。如果只有一个未知电压，未知电压可求。 ＫVＬ：ＫVＬ：null例 2 求图示电路中的U1、U2、U3ＫＶＬ解题中需要注意的问题<1>两套符号：    一是参考极性与绕行方向的关系，遇电压降取正，电压升取负，即括号前的符号。    二是数值本身的符号，即括号里的符号，反映参考极性与真实极性关系。<2>求出的值无论正负，都不要把参考方向改成真实方向。 — 12v ＋＋6v－＋U2－＋U3－＋2v－＋U1－U1-(6)-(2)=0 U1=6+2=8 VU3-(6)-(12)=0 U3=6+12=18 V U2+U3-U1=0 U2= -U3+U1= -(18)+(8) = -10 V思考：如果必须先求U2怎么办?上堂课主要内容上堂课主要内容电路、电路模型、集总电路模型、理想元件、元件模型 电路变量，电流、电压、功率，参考方向、关联参考方向 基尔霍夫定律：KCL、KVL；支路、节点、回路、网孔 null一 电阻      如果一个二端元件，在任一瞬间其端电压和电流之间的关系可由u-i平面上的一条经过原点曲线所决定，则此二端元件称为电阻。线性非时变电阻uiui非线性电阻线性时变电阻uit1t2§1-4 电阻元件 .实际电阻的抽象 .无记忆i+-unull二、 线性非时变电阻、欧姆定律    线性电阻：电阻的伏安特性曲线是一条经过坐标原点的直线。   非时变电阻：电阻的伏安特性曲线不随时间变化。   线形非时变电阻：其伏安特性曲线是一条不随时间变化的且经过坐标原点的直线。  欧姆定律  u=Ri 电压电流关系 VCR (voltage current relation) 元件约束线性电阻对原点对称且具有双向性。电导 G=1/R ，单位：西门子(S)＋ u －i0=¥=iR开路＋ u －i0=0=Ru短路＋ u －iR对于线形非时变电阻：null典型的非线性电阻——二极管：正向连接：二极管的电阻很小，而电流很大。 反向连接：加反向电压时，电流很小，电阻很大 反向连接：截止   R=∞ ，u＜0， i=0 理想二极管特性曲线ui理想二极管 实际二极管i二极管特性曲线udu正向连接: 导通 R=0，u=0，   i >0二极管符号＋ u －i理想二极管＋ u －i零点几伏几十 上百 上千伏时变电阻：热敏电阻、光敏电阻…null三、 电阻的功率   电阻元件上电压电流的真实方向总是一致的，所以p总是大于零的，电阻是耗能元件。 §1-5 电压源 §1-5 电压源    电压源其端电压为定值或一定的时间函数，与流过的电流无关，流过它的电流为不定值，其大小由外电路决定。 uiUs(t1）0 t1时刻的伏安特性+ Us, us -电路符号Us 理想电压源和电阻元件的串联组合可以构成实际电压源的模型。 电源是向电路提供能量的有源元件，作为电路的输入，也称为激励。电源分电压源和电流源。null 理想电源元件 当实际电源本身的功率损耗可以忽略不计,即电源内阻 可以忽略不计,这种电源便可以用一个理想电源元件来表示. 理想电压源 (恒压源)UIUSO伏安特性特点: 输出电压 U为定值 , 与外电路无关。 U=US 输出电流 I不是定值 , 由外电路决定。null (a)凡是与恒压源并联的元件，其两端的电压均 等于恒压源的电压，即 U=US 。 (b)当与恒压源并联的元件的量值变化时（不应短路），不会影响电路其余部分的电压和电流 ，仅影响该元件自身和恒压源的电流。 （将来：置换定理）关于恒压源的几点结论： 注意：不同值的恒压源不允许直接并联。null+_+_US=US1+US2I (c)多个恒压源串联时，可合并成一个等效的 恒压源。等效 多个串联恒压源合并时，应考虑每个恒压源的参考方向。 §1-6 电流源 §1-6 电流源 电流源提供一定值的电流或一定时间函数的电流，与端电压无关，电压的值由外电路决定。电流源和电阻的并联可以构成实际电流源的模型。 iuis(t1）0 t1时刻的伏安特性 is,Is 电路符号null 理想电流源 (恒流源)+_ISUI =定值UI图形符号O伏安特性特点: 输出电流 I为定值 , 与外电路无关。 I=IS 输出电压 U不是定值 , 由外电路决定。 ISnull (a)凡是与恒流源串联的元件，其电流均等于恒 流源的电流，即 I=IS 。 (b)当与恒流源串联的元件的量值变化时（不应 开路），不会影响电路其余部分的电压和电流 ， 仅影响该元件自身和恒流源的电压。 （将来：置换定理）关于恒流源的几点结论：注意：不同的恒流源元件是不允许串联的null (c)多个恒流源并联时，可合并成一个等效 的恒流源。等效IS1IS = IS1 + IS2IS2II 多个并联恒流源合并时，应考虑每个恒流源的参考方向。null理想电源元件的两种工作状态 (1) 起电源作用 当恒压源或恒流源的电压和电流的实际方向与下图中 的参考方向相同时，它们输出电功率，起电源作用。 +_+_USU=定值I+_ISUI =定值恒压源恒流源 +_ (2) 起负载作用 当恒压源或恒流源的电压或电流的某一个的实际方向与 上图中的参考方向相反时,它们取用电功率,起负载作用.U§1-7 受控源 §1-7 受控源 一、受控源：受电路中其他支路电压或电流控制的电压源或电流源。电压放大器+u1-+-u2=μu1μu1+u1-+-实际元件元件模型null二、受控源的种类 本课程讨论的是线性受控源 基于这样的假设：电压控制支路是开路的（电流=0），            电流控制支路是短路的（电压=0）。上述四种受控源的参数μ,r ,g,α都是常数电压控制电压源 VCVS+u1-+-μu1i1i2u2+-电流控制电压源 CCVS +u1-+-ri1i1+u2i2-电流控制电流源 CCCS +u1-ai1u2+-i1i2电压控制电流源 VCCS +u1-gu1i1+-i2u2思考：举例一种非线性受控源null电压控制电压源 VCVS+u1-+-μu1i1i2u2+-电流控制电压源 CCVS +u1-+-ri1i1+u2i2-电流控制电流源 CCCS +u1-ai1u2+-i1i2电压控制电流源 VCCS +u1-gu1i1+-i2u2三 受控源的伏安特性受控电压源伏安特性曲线u2= x1u2= x2u2= x3u2i2 受控电流源伏安特性曲线i2i2= x1u2i2= x2i2= x3null电压控制电压源 VCVS+u1-+-μu1i1i2u2+-电流控制电压源 CCVS +u1-+-ri1i1+u2i2-电流控制电流源 CCCS +u1-ai1u2+-i1i2电压控制电流源 VCCS +u1-gu1i1+-i2u2四 受控源功率p(t)=u1i1+u2i2=u2i2 (因u1、i1中总有一个为零）思考：看看黑板上这个是不是VCVS?null五 独立源与受控源的区别3. 受控源均为四端耦合器件 3. 独立源均为二端元件 2. 受控源不能作为电路的输入，它只不过是电子器件电路模型的组成部分。 （即：电路工作不能没有独立源） 2. 独立源在电路中均作为电路的输入，称为激励，它在电路中产生的电压电流称为响应。 1. 受控电流源端口电流、受控电压源端口电压不是定值，而是受其它支路电压或电流的控制，即是与控制电路电压，电流相关的。 1. 电压源电压、电流源电流是一定值，与外电路无关。 受控源独立源电压控制电压源 VCVS+u1-+-μu1i1i2u2+-+ us -电压源 is 电流源null例1. 试求图示电路中受控源提供的电流2I及每个元件的功率。  P1Ω=I32 x1Ω =(-1)2 x1=1W解： 1+2I+2=0   I=(2+1)/2=  0.5A受控源提供的电流2I=2 ( 0.5)=  1A2V+1V-+-1Ω2ΩI1I2II3I2  故 I3 =  1A  I1=I+ I3 =  1.5AI2=I1+2I= 1.5-1=  2.5AP1V= 1V×I1= 1 × (1.5)=1.5W（1V电压源消耗功率，起负载作用）P2V=2V×I2=2× (2.5)= 5W （1V电压源提供功率，起电源作用）P控= 2V×2I= 4×(0.5)=2W (负载)P2Ω= 2Ω ×I2 =2×(0.5)2=0.5W因 2Ω ×I =1Ω × I3 沿最外面的回路，由KVLnull 电路中两个或更多个电阻一个接一个地顺序 相联，并且在这些电阻中通过同一电流，则这样 的联接方法称为电阻的串联。分压公式等效电阻R = R1+R2电阻的串联及分压公式§1-8 分压公式和分流公式null电阻的串联及分压公式串联电阻：若干个电阻流过同一个电流叫串联，这些电阻叫串联电阻，串联电阻的总电阻值等于各个电阻值相加。u=R1×i+R2×i+…+Rn×i =(R1+R2+…+Rn)×i =R×i R =R1+R2+…+Rn分压公式：null 电阻的并联及分流公式分流公式 电路中两个或更多个电阻联接在两个公共的 结点之间，则这样的联接法称为电阻的并联。在 各个并联支路(电阻)上受到同一电压。等效电阻null电阻的并联: 若干个承受同一个电压的电阻是并联电阻。     并联电阻的总电导等于各个电导相加GnG2G1i1i2in+ u -分流公式 并联电导可作成分流电路请看右面特例：ik=Gk×u=Gk×i/G=(Gk /G)×iR=R1×R2/(R1+R2)i1=i×R2/(R1+R2)i2=i×R1/(R1+R2)i1i2iR1R2 电阻的并联及分流公式null 电路中电位的计算R1abcdR2E1E2R32、电位 电路中某一点的电位值 是指由这一点到参考点的电压。 电位的大小与参考点的选择有关I31、参考点的电位规定为零。 电路的参考点可以任意选取, 但只有一个。工程上，一般 选机壳、大地或元件的公共 端作参考点，也称为 “地”， 用“ ”表示。电位的单值性：参考点一经选定， 电路中各点的电位就是唯一确定值电路中的参考点nullR1abcdR2E1E2R3Va = E1Vc = – E2Vb = I3 R3I3若以d为参考点， 则各点电位为：+E1– E2简 化 电 路 3、电压 电路中某两点间的电压 (电位差)是一定的,与参 考点的选择无关4、简化电路的画法 电路中电位的计算null [例1] 电路如图所示,分别以A、B为参考点计算 C和D点的电位及C和D两点之间的电压。210V+–5V+–3BCD[解] 以A为参考点II==3AVC=3A×3=9VVD= –3A×2  = – 6V以B为参考点VD= – 5VVC=10V 小结 学校三防设施建设情况幼儿园教研工作小结高血压知识讲座小结防范电信网络诈骗宣传幼儿园师德小结 ：电路中某一点的电位等于该点到参考点的电压；电路中各点的电位随参考点选的不同而改变， 但是任意两点间的电压不变。UCD= VC–VD= 15VA§1-9  两类约束，KCL与KVL方程的独立性§1-9  两类约束，KCL与KVL方程的独立性一.两类约束：拓扑约束根据两类约束可列出方程求出所需的电压、电流。VCR(元件的伏安特性 ) 元件约束null二.2b法 设一个电路有b条支路，n个节点，m个网孔。如果以支路电流和支路电压为变量列方程组求解,需要列2b个方程。 以支路电压,支路电流为变量，要列12个方程才可解如图所示电路有6条支路，4个节点，3个网孔。null由KCL列方程，设电流流出节点为正，流入为负1 i1+i5+is=02 -i1+i2+i3=03 -i2+i4-is=04 -i5-i3-i4=0其中任一个方程都可由其他三个方程相加减得出 所以四个方程线性相关，不独立。如果去掉一个例如去掉第四个，剩下三个方程线性无关，是独立的。所以根据KCL可以列出n－1个独立方程，此电路可列出三个独立方程。按3个网孔，由KVL列方程 u1+u3 - us=0 u1+u2 - u6=0 u2+u4 - u3=0+u6-1234i5i3i4i2i1+u1-+u2-us+-u3+-u4+-isR4R3R1R2null根据KCL，KVL可列6个方程，还缺6个，另由支路VCR可列出6个方程 u1=R1i1 u2=R2i2 u3=R3i3 u4=R4i4 us 和is已知此电路共列出12个方程，这种方法称为2b法 还可以再选其他回路列方程，但列出的方程都可以由上面三个方程相加减得出，由KVL可列出m个独立的方程（m个网孔）。R4 2b法是电路分析方法的基础，但方程数太多。同时发现VCR约束的方程总是比较简单，于是引出1b法。null 2b法是电路分析方法的基础，但方程数太多。如果以支路电流或支路电压为变量列方程求解共列b个即可解。1.支路电流法 以支路电流为求解变量列方程组求解称为支路电流法。如图所示，由KCL列出3个独立方程，而由KVL列出的3个回路电压方程中的电压由电流表示 i1+i5+is=0 -i1+i2+i3=0 -i2+i4-is=0R1i1+R3i3-us=0R1i1+R2i2-u6=0R2i2+R4i4-R3i3=0由上述方程组可解出支路电流，进而求解支路电压。§1-10 支路电流法和支路电压法（1b法）null2.支路电压法 以支路电压为求解变量列方程组求解，支路电流由支路电压表示。 u1+u3-us=0 u1+u2-u6=0 u2+u4-u3=0 u1/R1+i5+is=0-u1/R1+u2/R2+u3/R3=0-u2/R2+u4/R4-iS=0由上述方程组可解出支路电压，进而求解支路电流。+u6-1234i5i3i4i2i1+u1-+u2-us+-u3+-u4+-isR4R3R1R2null 支路电流法是以支路电流为求解对象,直接应用KCL和KVL列出所需方程组,而后解出各支路电流。 首先确定支路数b ，假定各支路电流的参考方向； 为求支路电流I1 、 I2 、 I3 需3个独立方程。 支路电流法 凡不能用电阻串并联等效化简的电路，称为复杂电路。支路电流法是计算复杂电路最基本的方法。nullAB根据KＶL可以列出３个回路电压方程R1I1 –R2 I2 ＋ US2 –US1 =０ (1)R2 I2 + R3 I3– US2 =０ (2)– US1 ＋ R1 I1 + R3 I3 =０ (3) 支路电流法根据KCL可以列出两个 结点电流方程结点A ：I1＋ I2 – I3＝０ 结点B ： –I1 – I2 ＋ I3＝０ 其中有一个方程不是独立的其中有一个方程也不是独立的 选取网孔或每次所选的回路中至少有一条支路是已选回路 所未包含的支路，列写的KVL方程式一定是独立的。对于有n个结点的电路，只能列 写 (n–1)个独立的KCL方程式。nullABUS2 –US1＋ I1 R1 – I2 R2 =０ (2)I2 R2 + I3 R3– US2 =０ (3)– US1 ＋ I1 R1 + I3 R3 =０ 支路电流法结点A ：I1＋ I2 – I3＝０ (1) 结点B ： –I1 – I2 ＋ I3＝０ 求电流I1 、 I2 、 I3 3联立方程组为：1 确定支路数b ，假定各支路电流的参考方向及回路循行方向。应用KCL列出独立节点电流方程。对于有n个节点的电路， 只能列出 (n–1)个独立的KCL方程。应用KVL列出余下的 b – (n–1)独立回路电压方程。独立 回路：含有新的支路，或选网孔作为独立回路。 　4 解方程组，求解出各支路电流。支路电流法求解电路的步骤：nullA+–R1R2R3+–E2E1IS1 [例1] 用支路电流法列出求解各支路电流所需的联立方程组。[解] 本电路有 I1、 I２、 I３３个未知量，需列写　　　３个独立方程式。结点A : I1＋ I2 ＋ IS1– I3＝０ 回路1: E2 –E1＋ I1 R1 – I2 R2 =０回路2: I2 R2 + I3 R3– E2 =０注意：支路电流法列写回路电压方程时， 不要选择含有恒流源的回路nullAI1I5+–R2R4R5USIS [例2] 用支路电流法列出求解各支路电流所需的独立方程。[解] 因有I1、 I２、 I３、I5，4个未知量，故需4个独立方程结点A : – I1＋ I2+ I3＝０ 回路4: –US ＋ I2 R2 –I3R3 ＋ I5 R5 =０回路1: –I1R1 – I2 R2 + US=０R1I3BR3I2结点B : IS– I3 – I5 ＝０ 注意：列写回路电压方程时，不要选择含有恒流源的回路null第一章作业：13 , 110 , 112 , 116 ,120 , 121 , 124 , 127 ,128 , 133 , 136 .